- •Закон Кулона
- •Линии напряженности. Поток вектора напряженности.
- •Теорема Гаусса.
- •Применения теоремы Гаусса
- •Поле бесконечной заряженной плоскости
- •Поле между двумя разноименно заряженными плоскостями
- •Поле бесконечной заряженной нити
- •Поле заряженной сферической поверхности
- •Поле объемно заряженной сферы
- •Работа сил электростатического поля. Потенциал.
- •Связь между напряжённостью и потенциалом.
- •Графики для е и φ в этом случае имеют вид (рис.6)
- •Распределение зарядов на проводнике.
- •Электроёмкость. Конденсаторы..
- •Конденсаторы.
- •Энергия электрического поля
- •Диэлектрики в электрическом поле
- •Дипольные моменты молекул диэлектрика
- •Поляризация диэлектриков. Вектор поляризации.
- •Описание электрического поля в диэлектриках
- •Сегнетоэлектрики
- •Пьезоэлектрический эффект
- •Постоянный электрический ток
- •Закон Ома для однородного участка цепи. Сопротивление проводников.
- •Закон Ома для неоднородного участка цепи.
- •Правила Кирхгофа.
- •Закон Джоуля – Ленца.
Закон Джоуля – Ленца.
При прохождении по проводнику тока проводник нагревается. Джоуль и независимо от него Ленц обнаружили экспериментально, что количество выделяющегося в проводнике тепла пропорционально его сопротивлению, квадрату силы тока и времени.
(1)
Если сила тока изменяется со временем , то
(2)
в СИ Q измеряется в Дж
Соотношения (1) и (2) выражают закон Джоуля – Ленца в интегральной форме.
Получим теперь закон Джоуля – Ленца в дифференциальной форме. Для этого рассмотрим в проводнике элементарный объем в виде цилиндра длиной dl и площадью основания dS .
Согласно закона Джоуля – Ленца за время dt в этом объеме выделится тепло
(3)
Количество тепла dQ отнесенное к единице времени и единице объема называется удельной мощностью тока w
w= σ (5)
Формула (5) выражает собой закон Джоуля – Ленца в дифференциальной форме.
Количество тепла, выделяющееся в проводнике, обусловлено работой, совершаемой полем при перемещении зарядов по проводнику. Докажем это:
Рассмотрим участок цепи не содержащий ЭДС.
Пусть к концам этого участка приложена разность потенциалов
и идет ток /
За время t через участок пройдет заряд q = It . При этом силы электрического поля совершают работу по переносу заряда q.
(6)
По закону Ома U= I R
(7)
Если при протекании тока не происходит перехода электрической энергии в механическую ( т.е. проводники неподвижны, например, нет электромотора в цепи ) и не происходит химических превращений (например - электролиза ), то по закону сохранения энергии , вся работа совершаемая током ( 7 ) переходит в тепло , т.е. идет на нагревание проводника
т.е. получается закон Джоуля –Ленца.
Мощность источника тока .
Если на участке цепи находится источник тока ,то при переносе заряда q работу совершают как силы электрического поля , так и сторонние силы . Работу в этом случае можно записать в виде :
q = (1)
В случае замкнутой цепи и A=EIt ( 2)
Т.е. работа в замкнутой цепи совершается только за счет сторонних сил , т.е. источника тока .
Разделив работу ( 2 ) на время t , за которое она совершается , получим мощность, развиваемую источником ЭДС .
- полная мощность развиваемая источником тока.
Т.к. . то
P = I E =
В нагрузке R выделяется только часть полной мощности .
- Полезная мощность
Остальная мощность расходуется в источнике тока и оказывается бесполезной .
Коэффициент полезного действия источника тока .
P→0
R=0
R=
P- max R= r
R=0
R=
R= r