- •Лекция №1
- •Введение
- •Закон сохранения электрического заряда
- •Взаимодействие точечных зарядов. Закон Кулона
- •Электрическое поле. Напряженность электрического поля.
- •Напряженность поля точечного заряда
- •Линии напряженности.
- •Потенциальная энергия пробного заряда в поле точечного заряда (потенциальная энергия системы двух точечных зарядов). Потенциал электрического поля.
- •Работа по перемещению заряда в электрическом поле. Условие потенциальности электрического поля.
- •Эквипотенциальные поверхности.
- •Вектор градиента потенциала электрического поля. Связь напряженности и градиента потенциала.
- •Графическое изображение электрических полей.
- •Поток вектора напряженности электрического поля.
- •Теорема Гаусса
- •Дивергенция векторного поля
- •Теорема Гаусса в дифференциальном виде
- •Применение теоремы Гаусса для расчёта электрических полей
- •Поле бесконечной, равномерно заряженной плоскости
- •Две бесконечные плоскопараллельные разноименно заряженные плоскости
- •Бесконечный равномерно заряженный цилиндр (нить)
- •Два коаксиальных бесконечных равномерно заряженных цилиндра
- •Заряженная сфера
- •Концентрические равномерно заряженные сферы
- •Поле равномерно заряженного шара Принцип суперпозиции полей
- •Электрический диполь. Электрический (дипольный) момент
- •Поле точечного диполя
- •Энергия диполя в поле
- •Момент сил, действующих на диполь. Сила, действующая на диполь в неоднородном поле.
- •Электрическое поле в диэлектриках
- •Механизмы поляризации
- •Поверхностные и объёмные связанные заряды
- •Электростатическое поле в диэлектрике
- •А следовательно, . Таким образом, физической причиной ослабления поля в диэлектрике является поляризация его и появление собственного поля поляризационных связанных зарядов.
- •Вектор электрической индукции (электрического смещения)
- •Связь между векторами и .
- •Поведение векторов и на границе двух сред
- •Сегнетоэлектрики
- •В зависимости от сегнетоэлектрика петля может быть широкой или узкой.
- •Пьезоэлектрики
- •Проводники в электрическом поле
- •Поле заряженного проводника
- •Электроемкость уединенного проводника. Электроемкость проводящего шара
- •Конденсаторы. Емкость конденсаторов
- •Емкость плоского конденсатора
- •Емкость сферического конденсатора
- •Емкость цилиндрического конденсатора
- •Соединение конденсаторов
- •Энергия системы точечных зарядов
- •Энергия заряженного проводника
- •Энергия конденсатора
- •Энергия электрического поля
- •Законы постоянного тока Электрический ток
- •Плотность тока
- •Сторонние силы. Эдс сторонних сил. Напряжение.
- •Закон Ома для однородного участка цепи. Сопротивление проводника.
- •Закон Ома в дифференциальной форме
- •Закон Джоуля — Ленца
- •Закон Ома для замкнутой цепи. Закон Ома для неоднородного участка цепи
- •Разветвленные цепи. Правила Кирхгофа
- •Работа и мощность тока
- •Электронная теория проводимости металлов (классическая теория Друде — Лоренца)
- •Закон Ома в электронной теории
- •Закон Джоуля — Ленца в электронной теории
- •Закон Видемана — Франца в электронной теории
- •Затруднения классической электронной теории металлов
- •Сверхпроводимость
- •Работа выхода электрона из металла Работа, которую нужно затратить для удаления электрона из твердого тела в вакуум, называется работой выхода.
- •Контактная разность потенциалов
- •Термоэлектрические явления и их применение
- •Явление Зеебека.
- •Явление Пельтье.
- •3.Явление Томсона
- •Термоэлектронная эмиссия
- •Квантовая теория. Энергетические состояния электронов в твердых телах. Энергия Ферми
- •Классификация твердых тел по зонной теории
- •Объяснение затруднений классической теории металлов. Как справилась с затруднениями квантовая теория?
- •Полупроводники Собственная проводимость полупроводника
- •Примесная проводимость полупроводников
- •Полупроводник типа n
- •Полупроводник типа p
- •Объяснение p-n перехода с квантовой точки зрения
Затруднения классической электронной теории металлов
Вскоре после создания электронной теории было обнаружено несколько фактов, которые нельзя было объяснить в рамках теории Друде-Лоренца.
Первое затруднение касалось теплоемкости металлов. Согласно классической электронной теории: теплоемкость металлов должна быть в 1,5 раза больше, чем у диэлектриков. В действительности теплоемкость металлов не отличается заметно от теплоемкости неметаллических кристаллов.
Второе затруднение. Классическая теория лишь качественно объясняла закон Видемана Франца. Отношение коэффициентов теплопроводности к электропроводности по электронной теории есть линейная функция температуры, одинаковой для всех металлов. Но найденный коэффициент пропорциональности не соответствует опыту.
Третье затруднение возникло при объяснении зависимости электропроводности металлов от температуры. По классической теории , , , удельное сопротивление . Опыт однако свидетельствует, что . Действительно: , а значит и , так как , то .
И, наконец классическая теория совершенно не могла объяснить открытое в 1911 году голландским физиком Камерлинг-Оннесом явление сверхпроводимости.
Объяснение всех этих несоответствий смогла дать лишь квантовая теория.
Сверхпроводимость
У некоторых металлов (свинца, ртути, олова, цинка) при достижении достаточно низкой температуры, называемой критической, сопротивление резко падает до нуля, и при дальнейшем понижении температуры остается равным нулю. Для свинца критическая температура Тк = 7,22 К, для цинка 0,79 К, ртути 4,15 К.
Ток в сверхпроводящем кольце, вызванный изменением потока магнитной индукции циркулирует в этом кольце до тех пор, пока поддерживается температура Т<Тк.
Сверхпроводимость можно разрушить не только нагреванием, но и достаточно сильным магнитным полем. Разрушающее поле может быть создано и самим сверхпроводящим током, если он достигает достаточно большой величины. Кроме отсутствия электрического сопротивления для сверхпроводящего состояния характерно, то, что магнитное поле не проникает в толщу сверхпроводника. Это явление называется эффектом Мейснера. Если сверхпроводящий образец охлаждается, будучи, помещенным в магнитное поле, в момент перехода в сверхпроводящее состояние поле выталкивается из образца. Теория сверхпроводимости была создана в 1957 г. Бардиным, Купером и Шриффером в США и Боголюбовым в СССР.
Работа выхода электрона из металла Работа, которую нужно затратить для удаления электрона из твердого тела в вакуум, называется работой выхода.
Укажем две причины возникновения работы выхода:
Если электрон удаляется из металла, то в том месте, которое электрон покинул, возникает избыточный положительный заряд и электрон притягивается к индуцированному им самим положительному заряду.
Электроны покидая металл, создают над поверхностью металла «электронное облако», плотность которого быстро убывает с расстоянием. Это облако вместе с наружным слоем положительных ионов решетки образуют двойной электрический слой, поле которого подобно полю плоского конденсатора. Это поле препятствует выходу свободных электронов.
Таким образом, электрон при вылете из металла должен преодолеть задерживающее его электрическое поле двойного слоя. Разность потенциалов в этом слое (поверхностный скачок потенциала) зависит от работы выхода электрона из металла: . Если принять потенциал поля среды вне металла равным нулю, то потенциал металла положителен и равен . Потенциальная энергия свободного электрона внутри металла равна и является относительно вакуума отрицательной. Электроны проводимости находятся на дне потенциальной ямы.