- •1,2. Уравнения Максвелла для монохроматических колебаний. Комплексные амплитуды полей
- •5. Тем волна (параметры)
- •7. Дивергенция вектора. Пребразования Остроградского-Гауса
- •8. Дивергенция вектора в прямоугольной системе координат.
- •12. Закон неразрывности магнитных силовых линий
- •13. Закон полного тока (Закон Ампера)
- •13. Продолжение
- •14. Закон электромагнитной индукции (Закон Фарадея)
- •15.Уравнение Маусвелла в дифференциальной форме
- •21. Проводимость сред. Закон Ома в диф. Форме.
- •21. Продолжение
- •22. Закон непрерывности зарядов.
- •23. Уравнение Максвелла для гармонических колебаний. Комплексная диэлектрическая проницаемость
- •24.Уравнение Гельмгольмца для плоской эм волны в однородном диэлектрике
- •26. Уравнение плоской волны. Связь между е и н волнами
- •26. Продолжение
- •27. Плоские волны с диэлектрическими потерями
- •31 Граничные условия на поверхность идеально проводящей среды.
- •34. Нормальное падение плоской электромагнитной волны на диэлектрическое полупространство
- •35. Плоские волны, распространяющиеся в произвольном направлении
- •36. Плоские электромагнитные волны с вращающейся поляризацией
- •38 Угол Брюстера
- •39 Полное внутреннее отражение Обратимся вновь к формулировке закона Снелля:
1,2. Уравнения Максвелла для монохроматических колебаний. Комплексные амплитуды полей
В систему уравнений Максвелла входят частные производные по четырем независимым переменным - х, y,z,t. Для упрощения решения было бы весьма целесообразно исключить одну из этих переменных. Такая операция оказывается действительно возможной, если рассматриваемый электромагнитный процесс является монохроматическим, т. е. изменение полей во времени представляется гармоническими колебаниями с некоторой частотой ω. Помимо того, что этот случай наиболее часто встречается на практике, знание поведения поля на всех частотах позволяет воссоздать любой закон изменения во времени, воспользовавшись методом интеграла Фурье.
В наиболее общем случае вектор какого-либо поля, например поля Е, изменяющегося во времени по гармоническому закону, в некоторой точке пространства записывается в виде
где Етх, Ету, Етг — амплитуды отдельных составляющих поля, φх, φу, φ2 — их фазовые углы. Все перечисленные шесть величин являются вещественными.
С течением времени конец вектора Е, представляемого формулой которая выше пространстве замкнутую кривую, причем можно показать, и это в качестве упражнения предоставляется читателю, что данная кривая является эллипсом. Положение плоскости эллипса и величина эксцентриситета определяются как амплитудами, так и фазами отдельных составляющих.
Запись, эквивалентная высшей формуле имеет
вид
Комплексный вектор вида
принято называть комплексной амплитудой поля Е. Метод комплексных амплитуд давно уже нашел широкое применение в теоретической электротехнике. Однако следует указать на одно весьма важное различие между тем методом комплексных амплитуд, который применяется в теории цепей, и тем, который находит использование в электродинамике. Дело в том, что в электродинамических задачах комплексные амплитуды полей всегда выступают как трехмерные пространственные векторы. Поэтому изображение их на чертежах и виде некоторых вспомогательных векторов, вращающихся на комплексной плоскости, принципиально невозможно. Экспоненциальные множители с мнимыми показателями, стоящие при комплексных амплитудах, характеризуют исключительно фазовые соотношения между величинами. Например, если заданы комплексные двух полей то это говорит не о том, что эти два поля в пространстве образуют угол 90° (пространственная ориентация полей одинакова и задается единичным вектором 1х), а лишь о том, что при изменении во времени поле Е2 опережает поле е1 на величину, равную четверти периода. Мгновенные значения электромагнитных полей определяются через комплексные амплитуды следующим образом:
Комплексные амплитуды могут быть легко введены и уравнения Максвелла. Возьмем первое уравнение Максвелла и подставим в него соответствующие поля, выраженные через их комплексные амплитуды
Изменяя порядок следования дифференциальных операций и операции взятия вещественной части, что всегда допустимо, а затем сокращая на общий множитель
E(в степени jωt ), получаем
Таким образом, переход к комплексным амплитудам полей совершается по тем же правилам, что и в электротехнике,— оператор дифференцирования по времени, действующий на мгновенное значение поля, заменяется на множитель jω Совершенно аналогично преобразуются остальные уравнение Максвелла.
Приводим их к окончательному виду
1.rotH’=jωD’+σE’+jст
2.rotE’=-jωB’
3.divD’=ρ’
4.divB’=0
5.D’=εaE’
6.B’=μaH’