- •Предмет физики твердого тела
- •2 Периодические структуры
- •2.1 Химическая связь и кристаллическая структура
- •2.2 Кристаллическая решётка
- •2.3 Симметрия кристаллов
- •2.4. Пространственные группы и кристаллические классы.
- •2.5 Обозначение узлов, плоскостей и направлений в кристалле.
- •2.6. Плотно упакованные структуры
- •2.7 Вектор обратной решетки
- •2.8 Определение структуры кристаллов
- •3. Дефекты в кристаллах и механические свойства твердых тел
- •3.1 Дефекты кристаллов
- •3.2 Механические свойства твердых тел
- •3.3 Диффузия и ионная проводимость в твердых телах
- •4 Динамика кристаллической решетки
- •4.1 Колебания кристаллической решетки
- •4.2 Понятие о фононах
- •4.3 Теплоемкость кристаллов
- •5 Зонная теория кристаллов твердых тел
- •5.1 Электрон в периодическом поле кристалла
- •5.2 Образование энергетических зон
- •5.3 Зонная структура металлов, полуметаллов и диэлектриков
- •5.4 Электрон в кристалле как квазичастица
- •6 Металлы
- •6.1 Классическая электронная теория металлов
- •Квантовая статистика электронов в металле
- •7 Полупроводники
- •7.1 Собственные полупроводники
- •7.2 Примесные полупроводники
- •7.3 Фотопроводимость полупроводников
- •7.4 Люминесценция
2.3 Симметрия кристаллов
Симметрия тела выражает свойства его совмещаться с самим собой при определенных перемещениях, называемых преобразованиями или операциями симметрии. Эти перемещения не должны сопровождаться растяжениями, сжатиями, сдвигами и другими деформациями, при которых изменяются расстояния между частицами тела. К преобразованиям симметрии относятся:
параллельный перенос всех точек тела на определенное расстояние (трансляция);
поворот тела вокруг некоторой оси на определенный угол;
отражение в плоскости;
инверсия или отражение в точке,
а также все комбинации таких преобразований.
Определенные геометрические точки, прямые и плоскости, симметрично расположенные относительно тела, называются его элементами симметрии. К ним относятся: ось симметрии, плоскость симметрии, зеркально - поворотные оси, центр симметрии и т.д. Совокупность всех элементов симметрии тела называется его группой симметрии. Группы симметрии, содержащие только операции отражения, поворота и инверсии, но не содержащие трансляций, называются точечными группами. Такие группы оставляют на месте, по крайней мере, одну точку тела и описывают симметрию конечных фигур: атомов, молекул. Группы симметрии, содержащие наряду с перечисленными операциями, также трансляции, описывают симметрию бесконечных систем с периодической структурой. Они называются пространственными группами.
Рассмотрим следующие виды симметрии:
операция отражения в точке (инверсия) обозначается С;
операция зеркального отражения (отражения в плоскости) обозначается Р;
если тело переходит само в себя при повороте на угол (n=2, 3, 4, 6) вокруг некоторой оси, то эта ось называется поворотной осью или осью симметрии n-го порядка, обозначается эта операция ;
операция поворота тела вокруг неподвижной оси на угол с одновременным отражением в плоскости, перпендикулярной к этой оси, называется зеркально - поворотным преобразованием, а ось — зеркально-поворотной осью n-го порядка, обозначается Sn (см. рисунок 2.19). Если же при
Рисунок 2.19 – Пример зеркально - поворотного преобразования
повороте вокруг некоторой оси на угол следует операция отражения в точке, то такую ось называют инверсной осью n-го порядка и обозначают Lni.
Рассмотренные виды симметрии относятся к точечным группам. Если к точечной симметрии добавить трансляцию, получим еще две возможные составные операции:
плоскостью зеркального скольжения называется такая плоскость, при отражении в которой и одновременном смещении на определенное расстояние в направлении, параллельном этой плоскости, решетка совмещается сама с собой;
винтовой осью n-го порядка называется прямая, при повороте вокруг которой на угол и одновременном параллельном смещении вдоль нее решетка совмещается сама с собой.
Следует отметить, что возможны как лево - так и правосторонняя винтовые оси. Это явление есть частным случаем энантиоморфизма кристаллов. Энантиоморфизм аналогичен зеркальной изомерии молекул. Он состоит в том, что существуют кристаллические решетки, являющиеся зеркальными изображениями одна другой, и притом такие, что они не могут быть совмещены друг с другом никакими поворотами в пространстве ( см. рисунок 2.20). Энантиоморфизм возможен лишь для решеток, не содержащих плоскостей, центров и зеркально - поворотных осей симметрии. Зеркальные изомеры называются стереоизомерами, а само явление получило название зеркальной изомерии. Оно было открыто Пастером.
Рисунок 2.20 – Пример зеркальной изомерии.
Примитивные решетки, из которых состоит сложная кристаллическая решетка, могут существенно отличаться от нее своей симметрией. Например, если примитивная решетка (а) имеет поворотную ось 4-го порядка, то сложная решетка (б), состоящая из трех примитивных решеток, будет иметь ось 2-го порядка, т.е. симметрия понижается ( см. рисунок 2.21).
Рисунок 2.21 – Пример понижения порядка сложной решетки, состоящей из трех примитивных решеток