- •Раздел первый статика твердого тела
- •1. Основные понятия статики
- •1.1. Введение
- •1.2 Аксиомы статики.
- •1.3. Несвободное твёрдое тело
- •2. Плоская система сил
- •2.1. Система сходящихся сил
- •2.2. Произвольная плоская система сил
- •3. Пространственная система сил.
- •3.1. Системы сходящихся сил.
- •3.2. Произвольная пространственная система сил.
- •Центр тяжести.
- •Раздел второй кинематика.
- •1. Введение
- •2. Движение точки.
- •2.1. Способ задания движения.
- •2.2. Скорость точки.
- •2.3. Ускорение точки.
- •3. Простейшие движения твердого тела.
- •Поступательное движение тела.
- •Вращательное движение твердого тела.
- •Уравнения равномерного вращения тела
- •Уравнения равнопеременного вращения тела
- •Сложное движение точки.
- •4.1. Основные понятия.
- •Сложение скоростей.
- •4.3. Сложение ускорений. Теорема Кориолиса.
- •Плоское движение твердого тела.
- •5.1. Введение
- •5.2. Скорости точек тела при плоском движении.
- •5.3. Мгновенный центр скоростей (мцс)
- •Определение скорости точки плоской фигуры с помощью мцс
- •5.4. Ускорения точек при плоском движении.
- •5.5. Мгновенный центр ускорений (мцу)
- •Основные способы вычисления углового ускорения при плоском движении.
- •6. Сложное движение твердого тела.
- •6.1. Сложение поступательных движений.
- •6.2. Сложение вращений вокруг двух параллельных осей.
- •6.3. Пара вращений.
- •6.4. Сложение вращений вокруг пересекающихся осей.
- •6.5. Сложение поступательного и вращательного движений.
- •1.2. Законы динамики.
- •1.3. Задачи динамики для свободной и несвободной материальной точки.
- •2. Дифференциальные уравнения движения точки и их интегрирование.
- •2.1. Прямолинейное движение точки.
- •2.2. Криволинейное движение точки.
- •3. Общие теоремы динамики точки.
- •3.1. Количество движения и кинетическая энергия точки.
- •3.2. Импульс силы.
- •3.3. Теорема об изменении количества движения точки.
- •3.4. Работа силы. Мощность.
- •3.5. Теорема об изменении кинетической энергии точки.
- •3.6. Теорема об изменении момента количества движения (теорема моментов).
- •4. Прямолинейные колебания точки
- •4.1. Свободные колебания без учёта сил сопротивления.
- •4.2. Свободные колебания при сопротивлении, пропорциональном скорости (затухающие колебания)
- •4.3. Вынужденные колебания. Резонанс.
- •1.2. Масса системы. Центр масс.
- •2. Теорема о движении центра масс системы.
- •2.1. Дифференциальные уравнения движения системы.
- •2.2. Теорема о движении центра масс.
- •2.3. Закон сохранения движения центра масс.
- •3. Теорема об изменении количества движения системы.
- •3.1. Количество движения системы.
- •3.2. Теорема об изменении количества движения.
- •3.3. Закон сохранения количества движения.
- •4. Теорема об изменении момента количества движения системы.
- •4.1. Момент инерции тела относительно оси.
- •4.2. Главный момент количества движения системы.
- •4.3. Теорема об изменении главного момента количества движения системы (теорема моментов).
- •4.4. Закон сохранения главного момента количества движения.
- •5. Теорема об изменении кинетической энергии системы.
- •5.1. Кинетическая энергия системы.
- •5.2. Некоторые случаи вычисления работы.
- •5.3. Теорема об изменении кинетической энергии системы.
- •5.4.Потенциальное силовое поле и силовая функция.
- •5.5. Потенциальная энергия
- •5.6.Закон сохранения механической энергии
- •Оглавление
5.3. Мгновенный центр скоростей (мцс)
МЦС называется точка плоской фигуры, скорость которой в данный момент времени равна нулю.
Теорема. Если угловая скорость плоской фигуры не равна нулю, то МЦС существует.
Доказательство:
Пусть скорость точки А не равна нулю, > 0.
Вычислим скорость точки Р, отстоящей от точки А на расстоянии
АР =, причем .
Согласно 1 способу .
Так как , то , причем .
Вектор направлен противоположно , то есть можно записать , .
Рис. 2.24
Определение скорости точки плоской фигуры с помощью мцс
Выберем за полюс точку Р. Тогда скорость произвольной точки А
, т.к.
Таким образом, скорости точек тела при его плоском движении распределяются так же, как при вращательном движении тела вокруг неподвижной оси. Роль неподвижной оси играет мгновенная ось, проходящая через МЦС перпендикулярно плоской фигуре. Следовательно, скорости всех точек плоской фигуры перпендикулярны отрезкам, соединяющим эти точки с МЦС, а модули скоростей пропорциональны расстояниям от точек до МЦС
(28)
Рис. 2.25
Определение угловой скорости плоской фигуры.
Угловая скорость плоской фигуры определяется одним единственным способом: она равна скорости любой точки плоской фигуры, деленной на расстояние от этой точки до МЦС:
(29)
Частные случаи определения положения МЦС.
-
МЦС находится в точке пересечения перпендикуляров с векторами скоростей двух точек плоской фигуры.
Рис. 2.26
2. Соединяем концы векторов. МЦС находится на пересечении линии, соединяющих концы векторов с линией АВ.
Рис. 2.27
-
(, так как точки касания обоих тел при отсутствие скольжения должны иметь одинаковую скорость, а второе тело неподвижно)
Рис. 2.28
4. , но не перпендикулярно АВ.
Согласно 2 способу определения скорости
В данный момент времени скорости всех точек плоской фигуры геометрически равны. Имеем мгновенно поступательное
Рис. 2.29 распределение скорости. Угловая скорость равна нулю. МЦС находится в бесконечности.
5.4. Ускорения точек при плоском движении.
Покажем, что ускорение любой точки М тела при плоском или параллельном движении (так же как и скорость) складывается из ускорений, которые она получает в поступательном и во вращательном движении.
Рис. 2.30
Положение точки М по отношению с осями 0ху определяется радиусом–вектором , где . Тогда
.
В полученном равенстве – равна ускорению полюса А, а величина – определяет ускорение, полученное точкой М при ее вращении вместе с телом вокруг полюса А.
Следовательно .
При этом для ускорения во вращательном движении вокруг полюса по
формулам будет
- угловая скорость и угловое ускорение,
- угол между направляющей и отрезком МА.
Таким образом ускорение любой точки М тела геометрически складывается из ускорения какой-
Рис. 2.31 нибудь другой точки, принятой за полюс, и ускорения точки М в ее вращении вместе с телом вокруг этого полюса.
Модуль и направляющая ускорения находится построением соответствующего параллелограмма. Однако вычисление величины с помощью параллелограмм несколько усложняет расчет, так как предварительно надо вычислить угол , а затем угол между векторами и . Поэтому при решении задач удобнее вектор заменить его касательной и нормальной соответствующими, где
.
Вектор направлен перпендикулярно АМ в сторону вращения, если оно ускоренное, и против, если оно замедленное. Вектор всегда направлен от точки М к полюсу А.
Рис. 2.32
Тогда
(31)
Если точка А движется не прямолинейно, то его ускорение будет слагаться:
. (32)