- •Раздел первый статика твердого тела
- •1. Основные понятия статики
- •1.1. Введение
- •1.2 Аксиомы статики.
- •1.3. Несвободное твёрдое тело
- •2. Плоская система сил
- •2.1. Система сходящихся сил
- •2.2. Произвольная плоская система сил
- •3. Пространственная система сил.
- •3.1. Системы сходящихся сил.
- •3.2. Произвольная пространственная система сил.
- •Центр тяжести.
- •Раздел второй кинематика.
- •1. Введение
- •2. Движение точки.
- •2.1. Способ задания движения.
- •2.2. Скорость точки.
- •2.3. Ускорение точки.
- •3. Простейшие движения твердого тела.
- •Поступательное движение тела.
- •Вращательное движение твердого тела.
- •Уравнения равномерного вращения тела
- •Уравнения равнопеременного вращения тела
- •Сложное движение точки.
- •4.1. Основные понятия.
- •Сложение скоростей.
- •4.3. Сложение ускорений. Теорема Кориолиса.
- •Плоское движение твердого тела.
- •5.1. Введение
- •5.2. Скорости точек тела при плоском движении.
- •5.3. Мгновенный центр скоростей (мцс)
- •Определение скорости точки плоской фигуры с помощью мцс
- •5.4. Ускорения точек при плоском движении.
- •5.5. Мгновенный центр ускорений (мцу)
- •Основные способы вычисления углового ускорения при плоском движении.
- •6. Сложное движение твердого тела.
- •6.1. Сложение поступательных движений.
- •6.2. Сложение вращений вокруг двух параллельных осей.
- •6.3. Пара вращений.
- •6.4. Сложение вращений вокруг пересекающихся осей.
- •6.5. Сложение поступательного и вращательного движений.
- •1.2. Законы динамики.
- •1.3. Задачи динамики для свободной и несвободной материальной точки.
- •2. Дифференциальные уравнения движения точки и их интегрирование.
- •2.1. Прямолинейное движение точки.
- •2.2. Криволинейное движение точки.
- •3. Общие теоремы динамики точки.
- •3.1. Количество движения и кинетическая энергия точки.
- •3.2. Импульс силы.
- •3.3. Теорема об изменении количества движения точки.
- •3.4. Работа силы. Мощность.
- •3.5. Теорема об изменении кинетической энергии точки.
- •3.6. Теорема об изменении момента количества движения (теорема моментов).
- •4. Прямолинейные колебания точки
- •4.1. Свободные колебания без учёта сил сопротивления.
- •4.2. Свободные колебания при сопротивлении, пропорциональном скорости (затухающие колебания)
- •4.3. Вынужденные колебания. Резонанс.
- •1.2. Масса системы. Центр масс.
- •2. Теорема о движении центра масс системы.
- •2.1. Дифференциальные уравнения движения системы.
- •2.2. Теорема о движении центра масс.
- •2.3. Закон сохранения движения центра масс.
- •3. Теорема об изменении количества движения системы.
- •3.1. Количество движения системы.
- •3.2. Теорема об изменении количества движения.
- •3.3. Закон сохранения количества движения.
- •4. Теорема об изменении момента количества движения системы.
- •4.1. Момент инерции тела относительно оси.
- •4.2. Главный момент количества движения системы.
- •4.3. Теорема об изменении главного момента количества движения системы (теорема моментов).
- •4.4. Закон сохранения главного момента количества движения.
- •5. Теорема об изменении кинетической энергии системы.
- •5.1. Кинетическая энергия системы.
- •5.2. Некоторые случаи вычисления работы.
- •5.3. Теорема об изменении кинетической энергии системы.
- •5.4.Потенциальное силовое поле и силовая функция.
- •5.5. Потенциальная энергия
- •5.6.Закон сохранения механической энергии
- •Оглавление
5.5. Мгновенный центр ускорений (мцу)
МЦУ называется точка плоской фигуры, ускорение которой равно нулю.
Если в данный момент времени задано ускорение какой-то точки А – , причем и известны, то положение МЦУ определяется следующим образом:
Проведем из точки А полупрямую АN под углом к ускорению , отсчитывая этот угол от в сторону вращения плоской фигуры, если вращение является ускоренным, и против вращения, если оно замедленное.
На полупрямой отложим отрезок .
Полученная т.о. точка и есть МЦУ.
Рис.2.33
Ускорение точек плоской фигуры, как ускорение во вращательном движении вокруг МЦУ.
Примем точку за полюс.
Имеем .
Таким образом, ускорение любой точки плоской фигуры можно определить как ускорение этой точки при вращении вокруг неподвижной оси, проходящей через МЦУ.
Частные случаи определения МЦУ.
-
Известна точка, ускорение которой равно нулю. Эта точка и является МЦУ.
Например, качение без скольжения колеса по прямолинейному рельсу с постоянной скоростью центра С.
Так как , то , то есть точка С – есть МЦУ.
Ускорение любой точки, например В
;
Рис. 2.34 , т.к. .
Таким образом .
Ускорение каждой точки колеса направлено к МЦУ.
-
Равномерное вращение: .
В этом случае
.
Следовательно, ускорения всех точек направлены к МЦУ, причем расстояния от точки до МЦУ определяются по формуле
.
Рис. 2.35
-
Момент, когда угловая скорость становится равной нулю:
В этом случае
то есть ускорения всех точек направлены перпендикулярно к отрезкам, соединяющим эти точки с МЦУ.
Расстояние вычисляется по формуле .
Рис. 2.36
-
Момент времени, когда угловая скорость и угловое ускорение становится равным нулю при непоступательном движении твердого тела .
В этом случае ускорение любой точки равно ускорению полюса, то есть ускорения всех точек плоской фигуры геометрически равны
Рис. 2.37
Основные способы вычисления углового ускорения при плоском движении.
-
Если известен закон изменения угла поворота или угловой скорости от времени, то угловое ускорение определены путем дифференцирования, то есть
.
-
Второй способ применяется в том случае, когда расстояние от точки, ускорение которой известно, до МЦС остается постоянным во время движения плоской фигуры.
Рассмотрим, например, качение без скольжения колеса по неподвижной прямой линии.
Угловую скорость .
Дифференцируем по времени ()
.
Рис. 2.38
Так как в данном случае центр колеса двигается прямолинейно, то
.
6. Сложное движение твердого тела.
6.1. Сложение поступательных движений.
Пусть твердое тело движется поступательно со скоростью относительно системы отсчета 0хуz, которая в свою очередь, движется поступательно со скоростью по отношению к неподвижной системе отсчета 0х1у1.
Рис. 2.39
Так как относительное движение – поступательное, то относительные скорости всех точек тела геометрически равны .
Переносное движение также поступательное, то есть переносные скорости всех точек тела геометрически равны .
Следовательно, по теореме сложения скоростей, все точки тела в абсолютном движении будут иметь одну и туже скорость , то есть абсолютное движение тела будет поступательным.
Итак, при сложении двух поступательных движений со скоростями и , результирующие движения тела также является поступательным со скоростью
. (33)
Задача сложения скоростей в этом случае сводится к задаче кинематической точки.