Arbeit macht frei

117

рости первичных волн выделяется более четко. На рис.8-8c показаны выборки ОСТ после поправки за приращение, которая использует скорости первичных волн, пикированные по спектру скоростей на рис.8-8b. Суммирование этих выборок дает разрез, показанный

на рис.8-8d. Сравните его с рис.8-1d и 8-4d.

На практике могут быть изменения в выборе скорости приращения (moveout velocity) (шаг 5 на рис.8-7). Одни предпочитают применять поправку за нормальное прираще- ние, используя скорость кратных волн, а затем обнулять энергию по оси частот и квадрант кратных волн f-k-спектра; другие применяют поправку за нормальное приращение, ис- пользуя скорость первичных волн и располагая вокруг оси частот плотную зону пропус- кания. Отметим, что этот f-k-метод селекции скоростей представляет собой один из типов f-k-фильтрации. Таким образом, мы должны иметь дело с теми же практическими пробле- мами, которые рассмотрены в Разделе 1.6.2; в частности, с циклическим возвратом (wraparound), пространственной неоднозначностью и определением переходной зоны вдоль границы между зонами пропускания и подавления.

8.2.2 Селекция скоростей в области t-x

Другой подход к подавлению кратных волн действует в области t-x. Снова рас- смотрим синтетическую выборку ОСТ на рис.8-9a (та же самая выборка, что на рис.8-2c). Применим поправку за нормальное приращение, используя функцию скорости кратных волн (VM на рис.8-2d). Результат показан на рис.8-9b, а суммарная трасса – на рис.8-9c. Этот рисунок, который называется модельной трассой кратных волн, почти полностью состоит из энергии кратных волн. Вычтем эту трассу из отдельных трасс выборки, ис- правленной за нормальное приращение (рис.8-9b). Полученная в результате трасса содер- жит, в сущности, только энергию первичных волн. Отметим, что этот подход, основанный на модели, применяется одновременно только к одной функции скорости кратных волн.

Основная проблема, связанная с этой методикой, - это построение модельной трассы, которая содержит только кратные отражения. Вследствие незначительных из- менений формы волны и различия прира-

щения первичных и кратных волн по мере увеличения выноса, модельная трасса крат- ных волн не будет представлять их одина- ково хорошо для каждого выноса. Лучшее представление энергии кратных волн мож- но получить, создавая отдельные модель- ные трассы для каждого выноса путем сум-

мирования только нескольких трасс по обе стороны трассы, которая ассоциирована с этим выносом.

Arbeit macht frei

118

Рис.8-8. (a) Выборки ОСТ на рис.8-1a после поправки за нормальное приращение с использованием скоростной функции VB на рис.8-1b; (b) спектр скоростей на ОСТ 186, рассчитанный по выборке, которая обработана пространственным f-k- фильтром (выборка показана слева от спектра). Сравните с рис.8-1b; (c) та же выборка ОСТ, что в (a) после ослабления кратных волн в области f-k; ослабление сопровождается вводом поправки за нормальное приращение, которая использу- ет скорость первичных волн, полученную по спектру скоростей (b); (d) сумма ОСТ, выведенная из выборок ОСТ после подавления кратных волн в области f-k. (Данные Petro-Canada Resources).

Arbeit macht frei

119

Даже в случае использования отдельных модельных трасс, сложно сформировать такие модельные трассы, которые не содержат некоторого количества энергии первичных волн. Хорошее подавление энергии первичных волн в модельной трассе, в конечном сче- те, зависит от разности приращений первичных и кратных отражений. При малых измене- ниях частоты во времени, модельная трасса часто включает некоторое количество низко- частотных составляющих первичных волн. Следовательно, вычитание модельной трассы из трасс, исправленных за приращение, часто приводит к подавлению кратных волн и низкочастотных компонент первичных волн. Исключение низкочастотной части спектра

при построении модельных трасс представляет собой способ решения этой последней проблемы.

Чтобы исследовать результаты этой методики вычитания на полевых данных, рас- смотрим выборки ОСТ на рис.8-1a. Из спектра скоростей на рис.8-1b видно, что кратные волны могут иметь более одного тренда скорости (линии, обозначенные VM1 и VM2). Выборки ОСТ, исправленные за нормальное приращение на рис.8-10a, получены с приме- нением одного из этих трендов (VM1). Первичные отражения перекорректированы, а кратные отражения, ассоциированные с трендом скорости VM1, сглажены. Решающим является опознание и пикирование трендов кратных волн на спектре скоростей, где после ослабления кратных волн (рис.8-10b) хорошо различается тренд скорости первичных волн. Кроме того, произошло удаление тренда кратных волн (VM1) из спектра скоростей. Выборки ОСТ, исправленные за нормальное приращение с применением скоростей пер- вичных волн из рис.8-10b, показаны на рис.8-10c. Суммарный разрез после применения процедуры ослабления кратных волн показан на рис.8-10d; сравните его с рис.8-1d, 8-4a, 8-8d.

Рис.8-9. (a) Выборка ОСТ на рис.8-2c, (b) после поправки за нормальное приращение с применением функции скорости кратных волн (VM на рис.8-2d). (c) Суммарная трасса повторяется, чтобы подчеркнуть интенсивные отражения.

Arbeit macht frei

120

Рис.8-10. (a) Выборки ОСТ на рис.8-1a после поправки за нормальное приращение с применением скоростей медленных кратных волн (VM1 на рис.8-1b); (b) спектр скоростей на ОСТ 186 после одношагового ослабления кратных волн в об- ласти t-x. Выборка ОСТ после ослабления кратных волн показана слева от спектра скоростей (сравните с рис.8-1b); (c) те же выборки ОСТ, что в (a) после одношагового ослабления кратных волн, сопровождаемого вводом поправки за нор- мальное приращение с применением скоростей первичных волн, выведенных по спектру скоростей (b); (d) сумма ОСТ, выведенная из выборок ОСТ, таких же, как в (c) после подавления кратных волн. Сравните с рис.8-1d, 8-4a, 8-8d (Дан-

ные Petro-Canada Resources)

Arbeit macht frei

121

Этот подход, основанный на модели, можно применить последовательно для по- давления более чем одного класса кратных волн, присутствующих в данных. Использова- ние скоростей кратных волн VM2, обозначенных на рис.8-1b, дает результаты, которые показаны на рис.8-11. Выборки ОСТ, подаваемые во второй шаг (рис.8-11a), являются ре- зультатом первого шага. Обратите внимание на ослабление тренда кратных волн VM2 на спектре скоростей (рис.8-11b). Затем были подавлены многократные отражения в тонком слое ниже времени 4 с (сравните рисунки 8-10d и 8-11d).

Суммарный разрез, полученный после первого шага (рис.8-10d) и второго шага (рис.8-11d), имеет высокочастотный характер, сравнимый с общепринятой суммой ОСТ (рис.8-1d). Как указывалось ранее, этот эффект можно подавить, исключив модельные частоты из модельных трасс. Ослабление кратных волн с применением версий модельных трасс, пропущенных через фильтр, дает суммарные разрезы, которые показаны на рис.8- 12.

Поскольку на малых выносах разность приращений первичных и кратных волн от- носительно невелика, внутреннее обнуление (или какой-то вид взвешенного суммирова- ния) помогает подавить кратные волны. Следовательно, может оказаться полезным объе- динение какой-либо из рассмотренных здесь (и в Разделе 7.5) методик подавления крат- ных волн с внутренним обнулением в процессе суммирования.

Мы рассмотрели методики подавления кратных волн, основанные на: (a) селекции скоростей кратных и первичных волн (этот раздел); (b) периодичности кратных волн (Раз- дел 7.5). Если эти методики представляются как имеющие хорошую концептуальную ос- нову, их производительность на полевых данных часто разочаровывает. Имеется несколь- ко возможных объяснений этому. Первое: для того, чтобы методики селекции скоростей работали эффективно, разности приращений первичных и кратных волн должны быть значительными. Однако невозможность использования таких разностей в зоне обнуления работает против методов, основанных на селекции скоростей. Имеется также проблема, вызванная применением поправки за геометрическое расхождение (Раздел 1.5), которая применяется с использованием функции скорости первичных волн. Этот тип поправки часто приводит к подчеркиванию амплитуд кратных волн. Подход с использованием уг- ловой суммы (Раздел 7.5) реализуется до ввода поправки за геометрическое расхождение, поэтому нет опасности усиления энергии кратных волн. Тем не менее, нельзя гарантиро- вать, что периодичность кратных волн хорошо сохраняется по всему профилю. Предпо- ложение о слоистом разрезе, необходимое для применения подхода, использующего угло- вые суммы, часто нарушается даже при наличии небольших структурных неоднородно- стей в латеральном направлении (например, сильно изрезанного морского дна).

Arbeit macht frei

122

Рис.8-11. (a) Выборки ОСТ, полученные в результате первого шага ослабления кратных волн в области t-x (рис.8-10) после поправки за нормальное приращение с использованием скоростей быстрых кратных волн (VM2 на рис.8-1b); (b) спектр скоростей на ОСТ 186 после второго шага ослабления кратных в области t-x. Выборка ОСТ после ослабления кратных волн показана слева от спектра скоростей; (c) те же выборки ОСТ, что в (a) после второго шага ослабления кратных волн, сопровождаемого введением поправки за нормальное приращение с использованием скоростей первич- ных волн, взятых из (b); (d) сумма ОСТ, выведенная по тем же выборкам ОСТ, что в (c) после второго шага ослабления кратных волн (данные Petro-Canada Resources).

Arbeit macht frei

123

Рис.8-12. Сумма ОСТ после ослабления кратных волн в области t-x, реализованного с применением пропущенных через фильтр модельных трасс. (a) Первый шаг, в котором использованы скорости кратных волн VM1; (b) второй шаг, в кото- ром использованы скорости кратных волн VM2, как обозначено на рис.8-1b. Сравните с рис.8-10d и 8-11d. (Данные

Petro-Canada Resources).