- •Министерство транспорта России
- •Оглавление.
- •Введение.
- •Краткая теория измерений и вычислений. Основные понятия.
- •Лабораторная работа n1. Изучение законов кинематики и динамики поступательного движения и определение ускорения свободного падения на машине Атвуда. Теория.
- •Эксперимент.
- •Лабораторная работа n2. Изучение основного закона динамики вращательного движения с помощью маятника Обербека. Теория.
- •Лабораторная работа n3. Определение момента инерции маятника Обербека. Теория.
- •Лабораторная работа n4.© Изучение законов сухого трения и определение коэффициентов трения скольжения и качения. Теория.
- •Эксперимент.
- •Порядок выполнения работы.
- •Лабораторная работа n5. Изучение законов сохранения при соударении шаров. Теория.
- •Порядок выполнения работы.
- •Лабораторная работа n6.© Определение момента инерции колец с помощью маятника Максвелла и проверка закона сохранения энергии. Теория.
- •1. Момент инерции кольца (обода) (рис. 1).
- •2. Момент инерции маятника Максвелла.
- •3. Задача о движении маятника Максвелла (рис. 2).
- •4. Опытное определение момента инерции мятника и колец.
- •Лабораторная работа № 8 Изучение гироскопического эффекта и определение момента инерции гироскопа. Теория.
- •1. Моменты силы, инерции и количества движения.
- •2. Момент инерции. Главные оси вращения.
- •3. Гироскоп (волчок).
- •Лабораторная работа n9. Изучение гармонического движения и определение ускорения свободного падения с помощью оборотного маятника. Теория.
- •Лабораторная работа n10. Изучение крутильных колебаний и определение скорости пули. Теория.
- •Эксперимент.
- •Лабораторная работа n12. Определение показателя адиабаты для воздуха методом Клемана-Дезорма. Теория.
- •Эксперимент.
Лабораторная работа n4.© Изучение законов сухого трения и определение коэффициентов трения скольжения и качения. Теория.
Сопротивление, возникающее при скольжении одного тела по поверхности другого, называется трением скольжения. Сухое трение имеет место и при
N
F Fтр P
а) |
F
+F0
v
-F0
б) |
R N тр
Fтр 0
в) |
попытке вызвать такое скольжение. В последнем случае трение называется трением покоя. Причём тело остаётся в покое до тех пор, пока силаF не достигнет некоторого значения F0. При значениях внешней силы, заключённых в пределах 0 < F < F0, тело остаётся в покое. Согласно второму закону Ньютона внешняя сила уравновешивается силой трения, которая автоматически принимает значение, равное величине внешней силы. Значение F0представляет собой наибольшее значение силы трения покоя т. е.
0 < Fтр= F < Fтр мах= F0. (1)
Законы сухого трения сводятся к следующему: максимальная сила трения покоя, а также сила трения скольжения не зависят от величины поверхности соприкосновения трущихся тел и оказываются пропорциональными величине силы нормального давления, прижимающей трущиеся поверхности (она может быть обусловлена весом тела или другими причинами):
Fтр мах=Р =N. (2)
Безразмерный коэффициент пропорциональности в уравнении называют коэффициентом трения (покоя, скольжения). Что касается коэффициента трения скольжения и силы трения скольжения, то они зависят от относительной скорости трущихся тел. Характер этой зависимости отражён на рисунке 1, б).
Таким образом, когда тело опирается о неподвижную поверхность, то возникают две силы: сила N, направленная по нормали к опорной поверхности – нормальная реакция, и сила трения, лежащая в плоскости, касательной к опорной поверхности. Их равнодействующая R образует уголс нормалью, называемыйуглом трения. Как видно из рисунка
tg тр= Fмах/N =, (3)
т. е. тангенс угла трения равен коэффициенту трения. Так как модуль F силы трения покоя не превышает значения Fмах, то
FтрN,
а потому tg = Fтр/Ntgтр= Fмах/N =итр. Отсюда следует, что полная реакция опорной поверхности не может быть направлена по прямой, лежащей вне конуса трения. Если коэффициент трения скольжения имеет одинаковое значение для любого направления, то в основании конуса будет круг, в противном случае эллипс, либо другая фигура (например, при скольжении по дереву вдоль и поперёк волокон).
Трением каченияназывается сопротивление, возникающее при качении одного тела по другому телу. Представим цилиндр, положенный на горизонтальную плоскость. Сила тягиF стремится сдвинуть каток вправо. Скольжению
будет препятствовать сила трения (1). Образующаяся пара сил (F,Fтр) стремится повернуть цилиндр вокруг точки 0/. Пока силаF и пара сил (F,Fтр) невелики, каток будет оставаться в покое. Следовательно вес каткаР,силаF и момент пары (F,Fтр) уравновешиваются сопротивлением неподвижной плос- |
N/ N F d 0 0/0// Р N N// Fтр 0// 0/
Рис. 2 |
кости. Возникновение реакции неподвижной плоскости объясняется следующим образом. Каток своим весом продавливает плоскость, и соприкосновение его с этой плоскостью происходит по некоторой малой площадке около точки 0/. Реакция неподвижной плоскости сводится к появлению силы тренияFтр и силыN, приложенных в точках 0/и 0//, таких, что
F = Fтр, P = N, Nd = Fh. (4)
Пара сил(N, N//),препятствующая качению катка, называется парой трения качения.Максимальное значение момента пары трения качения не зависит от радиуса катка (h) и прямо пропорционально нормальному давлению катка на плоскость:
Mмах=f P =f N, – (5)
где f – коэффициент пропорциональности, называемыйкоэффициентом трения качения. Последний выражается в линейных единицах, так как играет роль плеча пары (f = d).
Из соотношений (1) – (5) следует, что
F Р и М = FhMмах=f P, или FРf/h. (6)
Если условия (6) выполняются, то не будет ни скольжения, ни качения катка.