- •6.1.1. Неразрывность электрического и магнитного полей
- •6.1.2. Магнитная индукция
- •6.1.4. Магнитный поток и потокосцепление
- •6.1.5. Напряжённость магнитного поля
- •6.1.6.1. Намагниченность ферромагнетиков
- •6.1.6.2. Кривые намагничивания
- •6.1.6.3. Петля гистерезиса
- •6.1.7.1. Классы ферромагнитных материалов
- •.1.7.2. Кривые намагничивание магнитно-мягких материалов
- •6.1.7.3. Постоянные магниты
- •6.1.7.4. Сила тяги электромагнита
- •6.2.1. Назначение и типы магнитных цепей
- •6.2.2. Проявления магнитного поля
- •6.2.3. Закон Ампера
- •6.2.4. Закон электромагнитной индукции (Фарадея)
- •6.2.5. Закон полного тока
- •6.2.6.1. Закон Ома для однородной магнитной цепи
- •6.2.6.2. Первый закон Кирхгофа
- •6.2.6.3. Второй закон Кирхгофа для неоднородной магнитной цепи
- •6.2.6.4. Закон Ома для неоднородной магнитной цепи
- •6.3.1. Постановка задачи
- •6.3.2. Расчёт неразветвленной магнитной цепи
- •6.3.2.1. Прямая задача
- •6.3.2.2.Обратная задача
- •6.3.2.3. Влияние длины воздушного зазора на вебер-амперную характеристику магнитной цепи
- •6.3.3. Расчёт разветвленных магнитных цепей
- •6.3.4.1. Магнит с воздушным зазором
- •6.3.4.2. Магнит с частично заполненным воздушным зазором магнитно-мягким магнетиком
- •6.4.1.1. Магнитный поток при синусоидальном напряжении
- •6.4.1.2. Электромагнитные процессы в катушке со сталью
- •6.4.1.4. Роль ферромагнитного сердечника катушки
- •6.4.1.5. Векторная диаграмма идеализированной катушки со сталью
- •6.4.2.1. Ток катушки со сталью при синусоидальном напряжении питания
- •6.4.3.1. Схема замещения катушки со сталью
- •6.4.3.2. Влияние воздушного зазора в магнитопроводе на режим работы катушки
- •6.4.3.3. Применение катушки со сталью при синусоидальном напряжении питания
- •2) Регулируя величину воздушного зазора в магнитопроводе, можно установить нужное значение переменного тока в индуктивной катушке при неизменном значении подводимого к дросселю напряжения.
- •6.5.1.1.Понятие о цепях с подмагничиванием
- •6.5.1.3. Вольт-амперная характеристика (вах) управляемого дросселя по первой гармонике
- •6.5.2.2. Устройство магнитных усилителей
- •6.5.2.3. Принцип действия магнитных усилителей
- •6.5.2.3. Принцип действия магнитных усилителей
- •6.5.2.4. Характеристика управления му
- •6.5.2.4. Характеристика управления му
- •6.5.3. Феррорезонансные стабилизаторы напряжения
- •6.5.3. Феррорезонансные стабилизаторы напряжения
- •6.6.1.1. Назначение электрических аппаратов
- •6.6.2.1. Классификация и принципы действия реле
- •6.6.2.2. Сила притяжения якоря и время срабатывания и отпускания реле
6.5.2.2. Устройство магнитных усилителей
Один из вариантов устройства МУ показан на рис. 6.44. Магнитный усилитель состоит из двух ферромагнитных магнитопроводов, на каждом из которых размещена рабочая обмоткаwр и обмотка управления wу. Рабочие обмотки соединяют, как показано на рисунке, параллельно или последовательно и подключают последовательно с приёмником Rн к источнику синусоидального напряжения u. Обмотки управления соединены последовательно с источником постоянного напряжения Uу и встречно между собой (для значительного уменьшения переменных ЭДС, наводимых в обмотках переменными составляющими магнитных потоков Ф1 и Ф2).
6.5.2.3. Принцип действия магнитных усилителей
На рис. 6.45 выполнены построения графиков магнитных потоков Ф1(t) и Ф2(t), вебер-амперных характеристик Ф1(F1) и Ф2(F2) при подмагничивании магнитопроводов постоянным током. Последовательнось нахождения наиболее характерных точек характеристик отмечена стрелками. Так как магнитопроводы МУ имеют одинаковые размеры и изготавливаются из одинаковых материалов, то и магнитные характеристики Ф1(F1) и Ф2(F2) будут одинаковыми. Построение графиков F1(t) и F2(t) произведено в порядке, изложенном при построении графика рис. 6.42, б.
6.5.2.3. Принцип действия магнитных усилителей
На рис. 6.45 выполнены построения графиков магнитных потоков Ф1(t) и Ф2(t), вебер-амперных характеристик Ф1(F1) и Ф2(F2) при подмагничивании магнитопроводов постоянным током. Последовательнось нахождения наиболее характерных точек характеристик отмечена стрелками. Так как магнитопроводы МУ имеют одинаковые размеры и изготавливаются из одинаковых материалов, то и магнитные характеристики Ф1(F1) и Ф2(F2) будут одинаковыми. Построение графиков F1(t) и F2(t) произведено в порядке, изложенном при построении графика рис. 6.42, б.
При подмагничивании магнитопроводов МДС обмоток
F1 = wрi1 + wуiу и F2 = wрi2 - wуi.
После сложения МДС получим F1 + F2 = (i1 + i2)wр = iwр, откуда ток
i = (F1 + F2)/ wр.
График F1 + F2 = f(t) на рис. 6.45 в другом масштабе представляет собой график тока i(t) при подмагничивании магнитопроводов постоянным током Iу. Максимальное значение тока i получается тогда, когда магнитопроводы полностью насыщены в течение всего периода изменения магнитных потоков. При этом ток будет изменяться примерно по синусоидальному закону.
Если несинусоидальный ток i рабочей цепи заменить эквивалентным синусоидальным током, то последний будет сдвинут по фазе относительно напряжения u на 90°. Учитывая это, рабочие обмотки можно рассматривать как некоторые индуктивные катушки с сопротивлениями Хр = U/I , зависящими при U = const от степени подмагничивания магнитопроводов током Iу; при Iу = 0 сопротивления катушек Хр будут наибольшими. Наименьшие сопротивления будет при таком токе Iу, при котором магнитопроводы окажутся полностью насыщенными в течение всего периода изменения магнитных потоков.
При подмагничивании магнитопроводов МДС обмоток
F1 = wрi1 + wуiу и F2 = wрi2 - wуi.
После сложения МДС получим F1 + F2 = (i1 + i2)wр = iwр, откуда ток
i = (F1 + F2)/ wр.
График F1 + F2 = f(t) на рис. 6.45 в другом масштабе представляет собой график тока i(t) при подмагничивании магнитопроводов постоянным током Iу. Максимальное значение тока i получается тогда, когда магнитопроводы полностью насыщены в течение всего периода изменения магнитных потоков. При этом ток будет изменяться примерно по синусоидальному закону.
Если несинусоидальный ток i рабочей цепи заменить эквивалентным синусоидальным током, то последний будет сдвинут по фазе относительно напряжения u на 90°. Учитывая это, рабочие обмотки можно рассматривать как некоторые индуктивные катушки с сопротивлениями Хр = U/I , зависящими при U = const от степени подмагничивания магнитопроводов током Iу; при Iу = 0 сопротивления катушек Хр будут наибольшими. Наименьшие сопротивления будет при таком токе Iу, при котором магнитопроводы окажутся полностью насыщенными в течение всего периода изменения магнитных потоков.