- •6.1.1. Неразрывность электрического и магнитного полей
- •6.1.2. Магнитная индукция
- •6.1.4. Магнитный поток и потокосцепление
- •6.1.5. Напряжённость магнитного поля
- •6.1.6.1. Намагниченность ферромагнетиков
- •6.1.6.2. Кривые намагничивания
- •6.1.6.3. Петля гистерезиса
- •6.1.7.1. Классы ферромагнитных материалов
- •.1.7.2. Кривые намагничивание магнитно-мягких материалов
- •6.1.7.3. Постоянные магниты
- •6.1.7.4. Сила тяги электромагнита
- •6.2.1. Назначение и типы магнитных цепей
- •6.2.2. Проявления магнитного поля
- •6.2.3. Закон Ампера
- •6.2.4. Закон электромагнитной индукции (Фарадея)
- •6.2.5. Закон полного тока
- •6.2.6.1. Закон Ома для однородной магнитной цепи
- •6.2.6.2. Первый закон Кирхгофа
- •6.2.6.3. Второй закон Кирхгофа для неоднородной магнитной цепи
- •6.2.6.4. Закон Ома для неоднородной магнитной цепи
- •6.3.1. Постановка задачи
- •6.3.2. Расчёт неразветвленной магнитной цепи
- •6.3.2.1. Прямая задача
- •6.3.2.2.Обратная задача
- •6.3.2.3. Влияние длины воздушного зазора на вебер-амперную характеристику магнитной цепи
- •6.3.3. Расчёт разветвленных магнитных цепей
- •6.3.4.1. Магнит с воздушным зазором
- •6.3.4.2. Магнит с частично заполненным воздушным зазором магнитно-мягким магнетиком
- •6.4.1.1. Магнитный поток при синусоидальном напряжении
- •6.4.1.2. Электромагнитные процессы в катушке со сталью
- •6.4.1.4. Роль ферромагнитного сердечника катушки
- •6.4.1.5. Векторная диаграмма идеализированной катушки со сталью
- •6.4.2.1. Ток катушки со сталью при синусоидальном напряжении питания
- •6.4.3.1. Схема замещения катушки со сталью
- •6.4.3.2. Влияние воздушного зазора в магнитопроводе на режим работы катушки
- •6.4.3.3. Применение катушки со сталью при синусоидальном напряжении питания
- •2) Регулируя величину воздушного зазора в магнитопроводе, можно установить нужное значение переменного тока в индуктивной катушке при неизменном значении подводимого к дросселю напряжения.
- •6.5.1.1.Понятие о цепях с подмагничиванием
- •6.5.1.3. Вольт-амперная характеристика (вах) управляемого дросселя по первой гармонике
- •6.5.2.2. Устройство магнитных усилителей
- •6.5.2.3. Принцип действия магнитных усилителей
- •6.5.2.3. Принцип действия магнитных усилителей
- •6.5.2.4. Характеристика управления му
- •6.5.2.4. Характеристика управления му
- •6.5.3. Феррорезонансные стабилизаторы напряжения
- •6.5.3. Феррорезонансные стабилизаторы напряжения
- •6.6.1.1. Назначение электрических аппаратов
- •6.6.2.1. Классификация и принципы действия реле
- •6.6.2.2. Сила притяжения якоря и время срабатывания и отпускания реле
6.2.3. Закон Ампера
Закон Ампера устанавливает связь между механической силой, магнитной индукцией, током и длиной проводника: сила, действующая на проводник с током в магнитном поле, равна произведению магнитной индукции, тока и длины отрезка проводника, перпендикулярного магнитной индукции, т. е.
|
(6.5) |
где Fс - механическая сила, Н (ньютон) - перпендикулярная проводнику (и току) составляющая магнитной индукции, Тл; l - длина проводника, м; I - ток, А.
Направление механической силы определяют по известному правилу левой руки (рис. 6.9): если расположить левую руку так, чтобы м. с. л. входили в ладонь, а выпрямленные четыре пальца совпадали с направлением тока, то отогнутый большой палец укажет направление действия силы. Закон Ампера лежит в основе функционирования электрических двигателей, реле и других электромагнитных устройств.
6.2.4. Закон электромагнитной индукции (Фарадея)
Закон электромагнитной индукции гласит, что при изменении магнитного поля, связанного с витками катушки, в последней наводится электродвижущая сила (ЭДС) индукции
, |
(6.6) |
где = Li - потокосцепление индуктивной катушки, Вб; w - число её витков; L = / i - индуктивность катушки, Гн, которая может быть приближенно определена через геометрические размеры катушки: L 0w2SM / lM , где lM - средняя длина м. с. л., м; SM - среднее сечение витков катушки, м2.
Другими словами,если перемещать проводник в магнитном поле (то же, что если проводник неподвижен, а магнитный поток Ф изменяется во времени), в нем наводится ЭДС, равная произведению перпендикулярной к проводнику составляющей магнитной индукции , длине проводника l и скорости его перемещения v, т. е. eL = lv. Направление ЭДС (тока) определяется известным правилом правой руки (рис. 6.10): если расположить правую руку так, чтобы м. с. л. входили в ладонь, а отогнутый большой палец указывал направление движения проводника, то остальные выпрямленные пальцы будут показывать направление ЭДС (тока).
Напряжение на зажимах идеальной индуктивной катушки (в которой активным сопротивлением проводов пренебрегают, т. е. R = 0)
uL - eL = wdФ / dt = LdiL / dt уравновешивает ЭДС самоиндукции eL.
Закон электромагнитной индукции лежит в основе функционирования трансформаторов, генераторов электрического тока и других электромагнитных устройств.
6.2.5. Закон полного тока
Закон полного тока устанавливает связь между магнитодвижущей силой обмоток контура и напряженностью магнитного поля вдоль этого контура: линейный интеграл вектора напряжённости магнитного поля вдоль замкнутого контура равен полному току, заключенному в этом контуре:
, |
(6.7) |
где - магнитодвижущая сила (МДС) в амперах [А]; - полный ток (алгебраическая сумма токов) в контуре (ток Ik берут со знаком "плюс", если его направление и направление обхода контура при интегрировании связаны правилом правоходового винта, и наоборот); w - число токов, пересекающих контур.
Запишем закон полного тока для контура длиной lM и отрезка a-b контура (рис. 6.11):
|
(6.8) |
где UМ(аb) - магнитное напряжение между точками а и b в амперах (А).
Для линейного участка a-b в равномерном магнитном поле (H = const) магнитное напряжение UМ(аb) = Hlаb.