- •6.1.1. Неразрывность электрического и магнитного полей
- •6.1.2. Магнитная индукция
- •6.1.4. Магнитный поток и потокосцепление
- •6.1.5. Напряжённость магнитного поля
- •6.1.6.1. Намагниченность ферромагнетиков
- •6.1.6.2. Кривые намагничивания
- •6.1.6.3. Петля гистерезиса
- •6.1.7.1. Классы ферромагнитных материалов
- •.1.7.2. Кривые намагничивание магнитно-мягких материалов
- •6.1.7.3. Постоянные магниты
- •6.1.7.4. Сила тяги электромагнита
- •6.2.1. Назначение и типы магнитных цепей
- •6.2.2. Проявления магнитного поля
- •6.2.3. Закон Ампера
- •6.2.4. Закон электромагнитной индукции (Фарадея)
- •6.2.5. Закон полного тока
- •6.2.6.1. Закон Ома для однородной магнитной цепи
- •6.2.6.2. Первый закон Кирхгофа
- •6.2.6.3. Второй закон Кирхгофа для неоднородной магнитной цепи
- •6.2.6.4. Закон Ома для неоднородной магнитной цепи
- •6.3.1. Постановка задачи
- •6.3.2. Расчёт неразветвленной магнитной цепи
- •6.3.2.1. Прямая задача
- •6.3.2.2.Обратная задача
- •6.3.2.3. Влияние длины воздушного зазора на вебер-амперную характеристику магнитной цепи
- •6.3.3. Расчёт разветвленных магнитных цепей
- •6.3.4.1. Магнит с воздушным зазором
- •6.3.4.2. Магнит с частично заполненным воздушным зазором магнитно-мягким магнетиком
- •6.4.1.1. Магнитный поток при синусоидальном напряжении
- •6.4.1.2. Электромагнитные процессы в катушке со сталью
- •6.4.1.4. Роль ферромагнитного сердечника катушки
- •6.4.1.5. Векторная диаграмма идеализированной катушки со сталью
- •6.4.2.1. Ток катушки со сталью при синусоидальном напряжении питания
- •6.4.3.1. Схема замещения катушки со сталью
- •6.4.3.2. Влияние воздушного зазора в магнитопроводе на режим работы катушки
- •6.4.3.3. Применение катушки со сталью при синусоидальном напряжении питания
- •2) Регулируя величину воздушного зазора в магнитопроводе, можно установить нужное значение переменного тока в индуктивной катушке при неизменном значении подводимого к дросселю напряжения.
- •6.5.1.1.Понятие о цепях с подмагничиванием
- •6.5.1.3. Вольт-амперная характеристика (вах) управляемого дросселя по первой гармонике
- •6.5.2.2. Устройство магнитных усилителей
- •6.5.2.3. Принцип действия магнитных усилителей
- •6.5.2.3. Принцип действия магнитных усилителей
- •6.5.2.4. Характеристика управления му
- •6.5.2.4. Характеристика управления му
- •6.5.3. Феррорезонансные стабилизаторы напряжения
- •6.5.3. Феррорезонансные стабилизаторы напряжения
- •6.6.1.1. Назначение электрических аппаратов
- •6.6.2.1. Классификация и принципы действия реле
- •6.6.2.2. Сила притяжения якоря и время срабатывания и отпускания реле
6.5.2.4. Характеристика управления му
Расчёт МУ и выбор напряжения U источника синусоидального тока производят обычно таким образом, чтобы при отсутствии подмагничивания амплитуда магнитных потоков была наибольшей, но чтобы магнитопроводы не были насыщены в течение всего периода изменения магнитных потоков. В предположении идеальной прямоугольной петли гистерезиса материала магнитопроводов получают следующее соотношение между средним значением Iср тока нагрузки и током управления Iу:
Iср=2Iywy/wp,
т. е. среднее значение тока нагрузки прямо пропорционально току управления и удвоенному отношению витков управляющей и рабочей обмоток ki=2wy/wp, называемомукоэффициентом усиления МУ по току.
Характеристика управления Iср(Iy) идеализированного МУ представлена на рис. 6.46. Изменение направления токаIуне оказывает влияния на величину токаIсрнагрузки, поэтому характеристикаIср(Iy) симметрична относительно оси абсцисс. Вследствие того, что кривая намагничивания ферромагнитных материалов отличается от идеализированной, а также из-за потоков рассеяния у реальных МУ приIу= 0 в нагрузке протекает небольшой ток холостого ходаI0. ТокIсрдостигает значенияIср.maxпри токе управленияIу.max, при котором магнитопроводы полностью насыщены и дальнейшего усиления тока в цепи нагрузки не происходит. Следует отметить, что при 0 <Iу<Iу.maxформа кривой токаi(t) существенно несинусоидальна и зависит от способа соединения рабочих обмоток, а также от величины сопротивления цепи обмоток управления.
6.5.2.4. Характеристика управления му
Расчёт МУ и выбор напряжения U источника синусоидального тока производят обычно таким образом, чтобы при отсутствии подмагничивания амплитуда магнитных потоков была наибольшей, но чтобы магнитопроводы не были насыщены в течение всего периода изменения магнитных потоков. В предположении идеальной прямоугольной петли гистерезиса материала магнитопроводов получают следующее соотношение между средним значением Iср тока нагрузки и током управления Iу:
Iср = 2Iywy/wp,
т. е. среднее значение тока нагрузки прямо пропорционально току управления и удвоенному отношению витков управляющей и рабочей обмоток ki = 2wy / wp, называемому коэффициентом усиления МУ по току.
Характеристика управления Iср(Iy) идеализированного МУ представлена на рис. 6.46. Изменение направления токаIу не оказывает влияния на величину тока Iср нагрузки, поэтому характеристика Iср(Iy) симметрична относительно оси абсцисс. Вследствие того, что кривая намагничивания ферромагнитных материалов отличается от идеализированной, а также из-за потоков рассеяния у реальных МУ при Iу = 0 в нагрузке протекает небольшой ток холостого хода I0. Ток Iср достигает значения Iср.max при токе управления Iу.max, при котором магнитопроводы полностью насыщены и дальнейшего усиления тока в цепи нагрузки не происходит. Следует отметить, что при 0 < Iу < Iу.max форма кривой тока i(t) существенно несинусоидальна и зависит от способа соединения рабочих обмоток, а также от величины сопротивления цепи обмоток управления.