- •В.Р. Бараз, в.П. Левченко, а.А. Повзнер
- •1. Кристаллография
- •1.1. Кристаллическая решетка и ее описание
- •1.2. Анизотропия и симметрия кристаллов
- •1.3. Кристаллографические системы
- •1.4. Определение индексов направлений и плоскостей
- •1.5. Кристаллографические зоны
- •1.6. Кристаллические структуры
- •1.7. Основные типы кристаллических решеток
- •1.8. Классификация кристаллов по типу химической связи
- •1.9. Получение кристаллов 1.9.1. Рост кристаллов
- •1.9.2. Равновесная и вынужденная форма роста кристаллов
- •1.9.3. Методы выращивания кристаллов
- •2. Основы теории дефектов кристаллического строения
- •2.1. Теоретическая и реальная прочность материалов
- •2.2. Классификация дефектов кристаллического строения
- •2.3. Точечные дефекты
- •2.4. Основные положения теории дислокаций
- •2.4.1. Краевая дислокация
- •2.4.2. Механизмы движения краевой дислокации
- •- Исходное положение плоскости скольжения;
- •- Положение плоскости скольжения после
- •2.4.3. Винтовая дислокация и способы ее перемещения
- •2.4.4. Смешанные дислокации и их перемещение
- •2.4.5. Образование дислокаций
- •2.5. Зеренное строение материалов. Границы зерен
- •2.6. Объемные дефекты
- •2.7. Дислокационный механизм упрочнения
- •2.8. Плотность дислокаций и прочность кристаллов
- •3. Механические и тепловые свойства кристаллов
- •3.1. Деформация кристаллов
- •3.1.1. Упругая деформация
- •3.1.2. Закон Гука и модули упругости
- •3.1.3.Пластическая деформация
- •3.1.3.1.Деформация скольжением
- •3.1.3.2. Деформация двойникованием
- •3.1.4. Структура деформированных кристаллов
- •3.1.5. Текстура деформации
- •3.1.6. Механические свойства
- •Деформация
- •3.1.7. Теплофизические свойства кристаллов
- •3.1.7.1. Классические представления о тепловых свойствах твердых тел. Закон Дюлонга - Пти
- •3.1.7.2. Квантовые гармонические осцилляторы в кристаллической решетке. Понятие о фононаx
- •3.1.7.3. Газ фононов при различных температурах.
- •3.1.7.4. Квантовая теория теплоемкости твердых тел
- •1. Кристаллография 3
- •2. Основы теории дефектов кристаллического строения 48
- •3.1.7.5. Тепловое расширение твердых тел
- •3.1.7.6. Теплопроводность твердых тел
- •4. Практический раздел
- •Домашняя работа № 1 по курсу "Основы кристаллографии и теория дефектов кристаллического строения" Тема: Определение индексов направлений и плоскостей
- •Домашняя работа № 2 по курсу "Основы кристаллографии и теория дефектов кристаллического строения" Тема: Элементы симметрии и кристаллографические зоны
- •Домашняя работа № 3 по курсу "Основы кристаллографии и теория дефектов
- •5. Нанокристаллы.
- •5.1. Общие сведения о наноструктурах
- •5.2. Методы получения наноструктурного состояния
- •5.3. Наноматериалы и их свойства
- •5.4. Перспективы использования наноматериалов
3.1.6. Механические свойства
С увеличением степени нагружения возрастает сопротивление
металла пластической деформации. Поэтому чтобы поддерживать
непрерывную деформацию, нужно постоянно прикладывать все исходит деформационное упрочнение. Такое упрочнение металла в процессе пластического деформирования называется наклепом.
Причины деформационного наклепа непосредственно связаны с протекающими при деформации структурными изменениями. В первую очередь это обусловлено резким повышением плотности дислокаций, а также формированием фрагментированной (ячеистой) структуры в результате преобразований дислокационных скоплений. Последний фактор действует наподобие тому, как если бы в материале произошло образование более мелких зерен с очевидным сокращением длины свободного пробега дислокаций и ограничением величины внутризеренного сдвига. Наконец, следует учитывать и возможное формирование текстуры (в поликристаллах), сопровождающееся возрастанием анизотропии прочностных свойств.
монокристаллов. В общем случае упрочнение кристаллов при
деформации носит многостадийный характер. Наиболее наглядно это может проявляться при растяжении чистых от примесей монокристаллов металлов с ГЦК решеткой (рис. 61). На кривой упрочнения четко различаются три стадии деформирования - очень слабого упрочнения, большого и постоянного по интенсивности упрочнения и, наконец, упрочнения по примерно
параболическому закону с умеренной интенсивностью.
На каждой из этих стадий проявляется определенная специфика
движения и взаимодействия дислокаций. В продолжении первой стадии -
Особенности
упрочнения
Рис.
61. Кривые деформационного упрочнения
моно- (1) и поликристаллического (2)
металла с ГЦК решеткой
Деф
ормация
стадии легкого скольжения - действует лишь одна система скольжения. Дислокации проходят большие расстояния и легко выходят из кристалла, плотность их растет очень слабо, поэтому упрочнение мало.
На второй стадии - стадии множественного скольжения - в
действие вступают вторичные системы скольжения. Возникает возможность
образования многочисленных препятствий в результате взаимодействия
дислокаций, скользящих в пресекающихся плоскостях, плотность
дислокаций резко возрастает. В результате металл упрочняется с
существенно большей интенсивностью. Третья стадия - стадия
динамического возврата - характеризуется тем, что под действием все
возрастающего напряжения получает развитие процесс поперечного
скольжения винтовых дислокаций. Тем самым создаются условия для
возможного преодоления возникших ранее препятствий и, как следствие,
наблюдается снижение интенсивности упрочнения.
Как видно, фактическое поведение
реальных кристаллов может привести к
тому, что различные стадии
деформирования получают разное
развитие или же вовсе отсутствуют. Как
правило, для металлов с гексагональной
решеткой в основном развивается
начальная стадия слабого линейного
упрочнения (из-за малого числа систем
легкого скольжения). В кубических же
кристаллах наличие большего числа
систем скольжения стимулирует обычно
быстрое наступление стадии
множественного скольжения,
сопровождающегося эффективным