- •Аксиомы статики
- •Связи и их реакции
- •Системы сходящихся сил. Теорема о существовании равнодействующей. Условия равновесия.
- •Момент силы относительно центра
- •Момент силы относительно оси. Аналитический и геометрический способы.
- •Пара сил. Теорема о сумме моментов сил пары относительно произв. Центра.
- •Теоремы о парах.
- •Лемма о параллельном переносе силы (лемма Пуансо)
- •Основная теорема статики
- •Условия равновесия твердого тела под действием произвольной плоской и пространственной системы сил.
- •Законы трения скольжения. Равновесие при наличии трения скольжения.
- •Трение качения. Равновесие при наличии трения качения.
- •Определение первого и второго статических инвариантов. Частные случаи приведения произвольной системы сил к центру.
- •Теорема Вариньона в векторной и скалярной формах
- •Центр тяжести. Основные методы.
- •Метод интегрирования.
- •Метод симметрии.
- •Метод разбиения.
- •Методы отрицательных весов, объемов и площадей.
- •Способы задания движения точки
- •Определение скорости и ускорения точки при векторном способе задания движения.
- •Координатном
- •Естественном
- •Поступательное движение тела. Теорема о траекториях, скоростях, ускорениях точек тела. Уравнение поступательного движения.
- •Вращательное движения твердого тела. Понятие угловой скорости и ускорения.
- •Определение скоростей и ускорений вращающегося предмета. Формула Эйлера.
- •Понятие сложного, абсолютного, относительного и переносного движений.
- •Теорема о сложении скоростей при сложном движении.
- •Теорема о сложении ускорений при сложном движении. (т. Кориолиса)
- •Ускорение Кориолиса. Способы вычисления.
- •Плоскопараллельное движение.
- •Теорема о скоростях точек тела при его плоском движении и следствия о проекциях скоростей двух его точек на ось, проходящую через 2 эти точки.
- •Мгновенный центр скоростей. Способы нахождения.
- •Теорема об ускорениях точек тела при плоском движении и следствия о проекциях ускорений двух его точек на ось, проходящую через 2 эти точки.
- •Законы динамики
- •Основное уравнение динамики. Дифференциальные уравнения движения м.Т. В проекциях на декартовые и естественные оси. Первая и вторая задача динамики.
- •Основное уравнение динамики относительного движения. Инерциальная система отсчета.
- •Прямолинейные колебания м.Т. Классификация сил, действующих на м.Т. При колебании.
- •Свободные колебания в среде без сопротивления.
- •Свободные колебания в среде с сопротивлением
- •Случай малого сопротивления
- •Случай критического сопротивления
- •Случай большого сопротивления
- •Механическая система. Диффуры движения механической системы.
- •Центр масс, формулы.
- •Теорема о движении центра масс. Следствия.
- •Меры движения: количество движения м.Т. И механической системы, кинетический момент м.Т. И механической системы относительно центра и оси, кинетическая энергия м.Т. И мех. Системы.
- •Меры действия сил: элементарный импульс силы
- •Кинетическая энергия
- •Теорема об изменении количества движения механической системы в диф. И интегральной форме. Следствия.
- •Момент инерции относительно оси. Радиус инерции. Формулы.
- •Теорема об изменении кинетического момента мех.Системы в векторной, скалярной форме. Следствия
- •Диффуры поступательного, вращательного и плоского движения.
- •Теорема об изменении кинетической энергии в диф. И интегральной форме.
- •Теорема Штейнера-Гюйгенса
- •Сила инерции. Принцип Даламбера для м.Т.
- •Приведение системы сил инерции к простейшему виду при поступательном, вращательном и плоском движении.
- •Принцип виртуальных перемещений.
- •Общее уравнение динамики.
- •Обобщенные координаты и скорости. Число степеней свободы.
- •Обобщенные силы и способы вычисления.
- •Условия равновесия механической системы в обобщенных координатах.
- •Для консервативных механических систем необходимым и достаточным условием равновесия является система равенств:
- •Уравнение Лагранжа второго рода.
Меры действия сил: элементарный импульс силы
Для характеристики действия силы за некоторый промежуток времени используют величину, называемую импульсом силы. Элементарный импульс силы – это векторная мера действия силы, равная произведению силы на элементарный промежуток времени ее действия:
Импульс силы за конечный промежуток времени равен определенному интегралу от элементарного импульса:
В общем случае импульс силы может быть определен по его проекциям на координатные оси:
Кинетическая энергия
Кинетической энергией механической системы называется сумма кинетических энергий всех точек этой системы:
T = ∑ mkvk2 / 2 ,
где mk и vk - масса и скорость k-й материальной точки, принадлежащей данной системе.
На основании теоремы Кёнига кинетическая энергия произвольной механической системы определяется по формуле
T = MvC2/2 + ∑ mkvkr2 / 2 ,
где M - масса всей системы;
vC - скорость центра масс системы;
mk - масса k-й точки системы;
vkr - относительная скорость k-й точки при движении её вокруг центра масс (т.е. vk= vC + vkr).
Из этой формулы можно получить следующие частные случаи для твёрдого тела:
- при поступательном движении тела vk= vC , vkr= 0,
T = mvC2 / 2;
- при вращении тела вокруг оси, проходящей через его центр масс,
vC=0 , vkr= ω * rk,
T = ∑ mkvkr2 / 2 = Jω2/2 ,
где J - момент инерции тела относительно оси, проходящей в данный момент времени через центр масс;
ω - угловая скорость вращения тела;
- в случае произвольного движения тела (например при плоскопараллельном движении)
T = mvC2 / 2 + Jω2/2.
Теорема об изменении количества движения механической системы в диф. И интегральной форме. Следствия.
Рассмотрим механическую систему, состоящую из n материальных точек. Для каждой точки системы можно записать основное уравнение динамики
по свойству внутренних сил
Производная по времени от количества движения системы равна геометрической сумме всех действующих на систему внешних сил
В проекциях на координатные оси
Момент инерции относительно оси. Радиус инерции. Формулы.
Проведем через произвольную точку О три взаимно перпендикулярные координатные оси x, y, z и представим тело как совокупность материальных точек (рис. 4.1). Моментом инерции твердого тела относительно оси (осевым моментом инерции) называют величину, равную сумме произведений масс всех точек тела на квадраты их расстояний от данной оси.
Обозначив моменты инерции тела относительно осей x, y, z через и опустив из точки перпендикуляры на эти оси, получим
;
Момент инерции твердого тела относительно некоторой оси, например, оси z , можно представить в виде произведения массы тела на квадрат величины, называемой радиусом инерции тела относительно данной оси:
Таким образом, радиус инерции равен расстоянию от оси z до точки, в которой нужно сосредоточить всю массу тела, чтобы момент инерции точки относительно этой оси был равен моменту инерции тела.