- •5. Теория колебаний 5
- •6. Теория волновых процессов 48
- •Теория колебаний
- •Введение
- •Условия возникновения колебаний в системе. Таблица аналогий между механическими и электромагнитными колебаниями
- •Общие дифференциальные уравнения, описывающие колебания в произвольной системе
- •Механические незатухающие гармонические колебания в замкнутой системе
- •Квазиупругая сила. Математический и физический маятники. Гармонический осциллятор
- •Гармонические электромагнитные колебания в закрытом идеальном колебательном контуре
- •Сложение гармонических колебаний
- •Векторная диаграмма. Сложение гармонических колебаний одного направления и одинаковой частоты
- •СложениеNгармонических колебаний одного направления, одинаковой амплитуды и частоты, начальные фазы которых образуют арифметическую прогрессию
- •Сложение взаимно перпендикулярных колебаний. Фигуры Лиссажу
- •Модулированные колебания
- •Спектральное представление различных сигналов
- •4. Наиболее общий случай: произвольная периодическая функция.
- •Затухающие колебания
- •Дифференциальное уравнение затухающих колебаний, его решение
- •Характеристики, вводимые для описания затухающих колебаний
- •Вынужденные колебания
- •Уравнения вынужденных колебаний, их решения
- •Резонансные кривые для амплитуды напряжения на конденсаторе, для амплитуды смещения в механической системе. Явление резонанса
- •Резонансные кривые для амплитуды силы тока в контуре, для амплитуды скорости материальной точки в механической системе
- •Разность фаз колебаний между силой тока и напряжениями на конденсаторе, индуктивности и активном сопротивлении колебательного контура. Фазовые резонансные кривые
- •Переменный электрический ток
- •Энергетика резонанса. Некоторые примеры проявления и применения резонанса в природе и технике
- •Нелинейные системы. Автоколебания
- •Параметрические колебания. Параметрический резонанс
- •Нормальные колебания (моды). Связанные колебательные системы
- •Теория волновых процессов
- •Волны в упругой среде
- •Характеристики волновых процессов
- •Уравнение волны. Уравнение плоской гармонической волны. Волновое уравнение. Уравнение сферической волны
- •Энергия упругой волны. Объемная плотность энергии. Вектор Умова
- •Стоячие волны. Колебания струны
- •Интерференция волн
- •Волновой пакет. Групповая скорость. Дисперсия волн
- •Звуковые волны. Скорость упругих волн в различных средах
- •Эффект Доплера для упругих и электромагнитных волн
- •Электромагнитные волны
- •Волновые уравнения для электромагнитной волны (эмв). Уравнение плоской монохроматической эмв.
- •Свойства эмв
- •Давление эмв. Опыты п.Н. Лебедева, подтверждающие электромагнитную природу света
- •Излучение эмв
- •6.2.4.1. Шкала эмв и способы возбуждения эмв
- •6.2.4.2. Излучение эмв диполем
- •Опыты с эмв
- •Ударные волны. Уединенные волны
- •Часть 4 колебания и волны
- •620002, Екатеринбург, Мира, 19
Вынужденные колебания
Уравнения вынужденных колебаний, их решения
Под вынужденными колебаниями понимают колебания, происходящие в системе в результате внешнего воздействия (внешней силы или внешнего напряжения), изменяющегося со временем по гармоническому закону. При этом колебания в системе происходят на циклической частоте внешнего воздействия, а амплитуды колебаний различных величин в системе будут зависеть от этой частоты.
Рассмотрим дифференциальное уравнение и его решение для вынужденных колебаний, происходящих в колебательном контуре под действием внешнего напряжения, изменяющегося по гармоническому закону
. (5.60)
В этом случае дифференциальное уравнение (5.1) примет следующий вид:
. (5.61)
Известно, что решением этого уравнения является следующее выражение
. (5.62)
Из формулы (5.62) следует, что первое слагаемое представляет собой уравнение свободных затухающих колебаний системы и амплитуда этих колебаний с течением времени уменьшается. Если взять время t, большее времени установления стационарного режима колебаний в контуре (t > t уст), то тогда в выражении (5.62) останется только второе слагаемое (первым слагаемым можно пренебречь), которое представляет собой уравнение вынужденных колебаний заряда q на обкладках конденсатора
t > t уст: . (5.63)
Аналогичные уравнения можно записать для напряжения UC на конденсаторе и силы тока I в контуре
, . (5.64)
Как уже отмечалось, амплитуды колебаний этих величин зависят от частоты внешнего напряжения, такие зависимости называютрезонансными кривыми: ,, .
Выведем формулы для этих зависимостей. Для этого используем формулу Эйлера (5.40) для комплексной формы записи гармонического колебания.
, , ,
.
Подставим эти выражения в формулу (5.61):
,
.
Два комплексных числа равны, если будут равны их вещественные и мнимые части, поэтому
, . (5.64а)
Возведем каждое уравнение (5.64а) в квадрат, сложим их и получим
. (5.65)
Разделим уравнения (5.64а) одно на другое, что приводит к формуле
. (5.66)
Используя выражение (5.65), запишем
. (5.67)
. (5.68)
Рассмотрим подробнее резонансные кривые для амплитуды напряжения на конденсаторе и амплитуды силы тока в контуре.
Резонансные кривые для амплитуды напряжения на конденсаторе, для амплитуды смещения в механической системе. Явление резонанса
Исследуем функцию (5.67) для различных значений угловой частоты внешнего напряжения .
1. ω=0: ,
т.е. постоянное напряжение, подаваемое в контур, представляет собой напряжение на конденсаторе или все резонансные кривые для частоты , равной нулю (), выходят из одной точки.
2. : ,
т.е. при больших частотах внешнего воздействия все резонансные кривые стремятся к нулю. Это связано с тем, что система не успевает за изменениями внешнего воздействия и амплитуда колебаний в контуре уменьшается.
3. . Найдем угловую частоту , при которой зависимость имеет максимальное значение. Оно будет наблюдаться в том случае, когда выражение под знаком квадратного корня в формуле (5.67) будет минимальным. Поэтому
. (5.69)
Подставляя в формулу (5.67), для максимального значения амплитуды напряжения на конденсаторе получим
. (5.70)
Величина получила название резонансной частоты. В условиях малого затухания (Q >>1) для частоты можно записать
, (5.71)
т.е. амплитуда вынужденных колебаний напряжения на конденсаторе во много раз превышает амплитуду внешнего напряжения, подаваемого в контур. Это явление получило название явления резонанса. Под резонансом понимают явление резкого возрастания амплитуды вынужденных колебаний при приближении частоты внешнего воздействия к частоте собственных свободных незатухающих колебаний системы.
На рис. 5.17,а приведены резонансные кривыедля идеального колебательного контура () и для двух значений сопротивления R в нем (, т.е.). При этом считается, что индуктивность L катушки и электроемкость C конденсатора контура не изменяются, т.е. частота при этом остается неизменной.
Можно отметить, что для идеального колебательного контура максимум резонансной кривой приходится на частоту , равную (), причем максимальное значение при этом стремится к бесконечности (рис.5.17,а). При увеличении сопротивления контура коэффициент затухания увеличивается, а максимальное значение и частота , на которую он приходится, уменьшаются (рис. 5.17,а).
Рис. 5.17
В случае механической системы резонансную кривую для амплитуды смещения груза (м.т.) от положения равновесия можно получить, используя табл. аналогий 5.1:
;
; ;. (5.72)
. (5.73)
Графики резонансных зависимостей от при различных значениях коэффициента затухания , т.е. при различных значениях коэффициента r сопротивления среды, и постоянной частоте приведены на рис .5.17,б.