- •5. Теория колебаний 5
- •6. Теория волновых процессов 48
- •Теория колебаний
- •Введение
- •Условия возникновения колебаний в системе. Таблица аналогий между механическими и электромагнитными колебаниями
- •Общие дифференциальные уравнения, описывающие колебания в произвольной системе
- •Механические незатухающие гармонические колебания в замкнутой системе
- •Квазиупругая сила. Математический и физический маятники. Гармонический осциллятор
- •Гармонические электромагнитные колебания в закрытом идеальном колебательном контуре
- •Сложение гармонических колебаний
- •Векторная диаграмма. Сложение гармонических колебаний одного направления и одинаковой частоты
- •СложениеNгармонических колебаний одного направления, одинаковой амплитуды и частоты, начальные фазы которых образуют арифметическую прогрессию
- •Сложение взаимно перпендикулярных колебаний. Фигуры Лиссажу
- •Модулированные колебания
- •Спектральное представление различных сигналов
- •4. Наиболее общий случай: произвольная периодическая функция.
- •Затухающие колебания
- •Дифференциальное уравнение затухающих колебаний, его решение
- •Характеристики, вводимые для описания затухающих колебаний
- •Вынужденные колебания
- •Уравнения вынужденных колебаний, их решения
- •Резонансные кривые для амплитуды напряжения на конденсаторе, для амплитуды смещения в механической системе. Явление резонанса
- •Резонансные кривые для амплитуды силы тока в контуре, для амплитуды скорости материальной точки в механической системе
- •Разность фаз колебаний между силой тока и напряжениями на конденсаторе, индуктивности и активном сопротивлении колебательного контура. Фазовые резонансные кривые
- •Переменный электрический ток
- •Энергетика резонанса. Некоторые примеры проявления и применения резонанса в природе и технике
- •Нелинейные системы. Автоколебания
- •Параметрические колебания. Параметрический резонанс
- •Нормальные колебания (моды). Связанные колебательные системы
- •Теория волновых процессов
- •Волны в упругой среде
- •Характеристики волновых процессов
- •Уравнение волны. Уравнение плоской гармонической волны. Волновое уравнение. Уравнение сферической волны
- •Энергия упругой волны. Объемная плотность энергии. Вектор Умова
- •Стоячие волны. Колебания струны
- •Интерференция волн
- •Волновой пакет. Групповая скорость. Дисперсия волн
- •Звуковые волны. Скорость упругих волн в различных средах
- •Эффект Доплера для упругих и электромагнитных волн
- •Электромагнитные волны
- •Волновые уравнения для электромагнитной волны (эмв). Уравнение плоской монохроматической эмв.
- •Свойства эмв
- •Давление эмв. Опыты п.Н. Лебедева, подтверждающие электромагнитную природу света
- •Излучение эмв
- •6.2.4.1. Шкала эмв и способы возбуждения эмв
- •6.2.4.2. Излучение эмв диполем
- •Опыты с эмв
- •Ударные волны. Уединенные волны
- •Часть 4 колебания и волны
- •620002, Екатеринбург, Мира, 19
Стоячие волны. Колебания струны
Стоячей волной называют волну, образующуюся при сложении двух встречных волн одинаковой частоты и амплитуды
, .
Для простоты здесь рассмотрен случай сложения двух плоских волн, распространяющихся вдоль оси Ох в положительном () и отрицательном () ее направлениях. Для уравнения стоячей волны в соответствии с формулой сложения косинусов можно записать
. (6.21)
Из формулы (6.21) следует, что амплитуда стоячей волны
(6.22)
зависит от координаты выбранной точки пространства, изменяясь от минимального значения, равного нулю, до максимального значения, равного 2А.
Найдем координаты точек пространства (), в которых наблюдается максимальная амплитуда колебаний частиц среды, их называют пучностями стоячей волны, и координаты узлов стоячей волны (), для них амплитуда колебаний частиц среды равна нулю
(6.23)
(6.24)
Из формул (6.23) и (6.24) следует, что расстояние между соседними узлами и соседними пучностями стоячей волны одинаково и равно .
На рис. 6.7 приведены фотографии стоячей волны для трех моментов времени t=0,Т/4 ,Т/2. На них стрелками указаны направления движения частиц среды. Из графиков видно, что все частицы среды, находящиеся между соседними узлами, совершают колебания с разными амплитудами и с одинаковой фазой (частицы одновременно достигают положения равновесия и движутся в одну сторону). При переходе через узел фаза колебаний частиц изменяется на (частицы по разные стороны от узла одновременно достигают положения равновесия и движутся в противоположных направлениях).
Как следует из графиков, приведенных на рис. 6.7, при образовании в среде стоячей волны в среде не происходит переноса энергии от источника
Рис. 6.7
колебаний, так как положение узлов и пучностей с течением времени не изменяется; перенос энергии встречных волн одинаковый и происходит в противоположных направлениях.
Наблюдается переход потенциальной энергии колебаний, сосредоточенной в основном в узлах см. (рис. 6.7, момент времени ), в кинетическую энергию колебаний, сосредоточенную в основном в пучностях стоячей волны см. (рис. 6.7, момент времени ) и наоборот. Средний же по времени поток энергии в любом сечении стоячей волны равен нулю.
Действительно в соответствии с формулами (6.10), (6.12) и (6.21) для кинетической и потенциальной энергий частиц в случае стоячей волны можно записать следующие формулы
,
,
из которых видно, что наибольшая потенциальная энергия частиц наблюдается в узлах стоячей волны (), а наибольшая кинетическая энергия частиц будет в пучностях стоячей волны ().
Стоячие волны обычно образуются при отражении бегущей волны от границы раздела двух сред. При этом возможны два случая. В первом случае при отражении волны от более плотной среды фаза волны изменяется на значение, равное , и на границе раздела () образуется узел стоячей волны Во втором случае при отражении волны от менее плотной среды фаза волны не изменяется, и на границе раздела () образуется пучность стоячей волны
Если, например, в деревянной линейке, закрепленной на одном конце, возбудить стоячую волну, то на втором свободном конце будет либо пучность (отражение бегущей по линейке волны от границы раздела дерево – воздух, рис. 6.8,а), либо узел стоячей волны (отражение бегущей по линейке волны от границы раздела «дерево-вода», рис. 6.8,б). Причем на длине линейки укладывается половина длины волны.
Наиболее наглядным примером стоячей волны являются колебания струны, закрепленной на концах. Возбуждение в ней поперечных колебаний приводит к образованию стоячей волны, узлы которой приходятся на закрепленные концы
Рис. 6.8
(см. § 5.13, рис. 5.27,в и рис. 6.8,в). На длине струны укладывается целое число полуволн, что позволяет найти частоты нормальных колебаний струны ( § 5.13, формула (5.92)):
, , n=1,2,3,…
Любое произвольное колебание струны можно представить в виде суммы ее нормальных колебаний.