- •ГЛАВА 1. ПОВЕРХНОСТЬ ЗЕМЛИ И СИЛА ТЯЖЕСТИ
- •§ 1. Сила тяжести и ее потенциал
- •§ 2. Физическая поверхность Земли и геоид
- •§ 4. Геодезические прямоугольные системы координат
- •§ 5. Геодезическая эллипсоидальная система координат
- •§ 6. Сферическая система координат
- •§ 7. Специальная система координат сжатого эллипсоида вращения
- •§ 8. Натуральная система координат
- •§ 9. Связь натуральной и геодезической систем координат
- •§ 10. Топоцентрические системы координат
- •§ 11. Влияние движения полюса на координаты
- •§ 12. Международная служба широты и Международное условное начало
- •§ 13. Международная служба вращения Земли
- •ГЛАВА 3. НОРМАЛЬНАЯ ЗЕМЛЯ И ФУНДАМЕНТАЛЬНЫЕ ГЕОДЕЗИЧЕСКИЕ ПОСТОЯННЫЕ
- •§ 14. Нормальный потенциал и нормальное поле. Способы выбора
- •§ 15. Внешний потенциал уровенного эллипсоида
- •§ 16. Представление потенциала уровенного эллипсоида в виде ряда
- •§ 17. Сила тяжести на поверхности уровенного эллипсоида
- •§ 19. Система координат в нормальном поле
- •§ 21. Фундаментальные геодезические постоянные
- •§ 22. Связь системы координат в нормальном поле с натуральной
- •§ 23. Связь элементов аномального поля с аномальным потенциалом
- •§ 24. Уклонения отвеса в геометрическом и физическом определениях
- •§ 25. Астрономо-геодезические и гравиметрические уклонения отвеса
- •§ 26. Топографические уклонения отвеса
- •§ 27. Топографо-изостатические уклонения отвеса
- •§ 28. Астрономо-геодезическая и гравиметрическая аномалии высоты
- •ГЛАВА 5. ПРИНЦИПЫ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ФУНДАМЕНТАЛЬНЫХ ПОСТОЯННЫХ. ГЛОБАЛЬНЫЕ МОДЕЛИ ЗЕМЛИ. ОБЩЕЗЕМНЫЕ СИСТЕМЫ КООРДИНАТ
- •§ 29. Определение фундаментальных постоянных нулевого порядка
- •§ 31. Глобальные модели потенциала. Результаты определения фундаментальных постоянных. Современные модели нормального поля
- •§ 32. Глобальные модели рельефа
- •§ 33. Общеземные системы координат
- •ГЛАВА 6. РЕДУЦИРОВАНИЕ РЕЗУЛЬТАТОВ ГЕОДЕЗИЧЕСКИХ ИЗМЕРЕНИЙ
- •§ 34. Редукция угловых измерений
- •§ 35. Редукция линейных измерений
- •§ 36. Приведение линейно-угловой сети в единую систему координат
- •§ 37. Требования к точности геодезических координат для редуцирования
- •ГЛАВА 7. СИСТЕМЫ ВЫСОТ
- •§ 39. Геодезическая высота и методы ее определения
- •§ 41. Нормальная высота и аномалия высоты
- •§ 42. Связь геодезической высоты с нормальной высотой и аномалией высоты
- •§ 43. Нормально-ортометрическая высота и высота когеоида
- •§ 45. Определение разности нормальных высот
- •§ 46. Динамическая высота
- •§ 47. Связь уклонения отвеса и аномалии высоты
- •§ 49. Способы определения аномалии высоты
- •§ 50. Астрономическое нивелирование
- •§ 51. Астрономо-гравиметрическое нивелирование
- •§ 53. Связь приращений геодезической высоты, нормальной высоты и аномалии высоты
- •§ 54. Определение разности нормальных высот по спутниковым наблюдениям. (Астрономо-гравиметрическое нивелирование теллуроида)
- •§ 56. Вычисление гравиметрической аномалии высоты
- •§ 57. Вычисление аномального потенциала по дискретным измерениям силы тяжести
- •§ 58. Вычисление аномалии высоты и уклонения отвеса по дискретным измерениям силы тяжести
- •ГЛАВА 9. ГОСУДАРСТВЕННАЯ ГЕОДЕЗИЧЕСКАЯ СЕТЬ. ПОСТРОЕНИЕ И УРАВНИВАНИЕ
- •§ 59. Историческая справка о построении государственной геодезической сети России
- •§ 60. Точность измерений в государственной геодезической сети
- •§ 61. Определение эллипсоида Красовского. Система координат 1942 г.
- •§ 62. Уравнивание государственной геодезической сети
- •§ 63. Система координат 1995 г.
- •§ 64. Перспективы развития государственной геодезической сети России
- •§ 65. Начало счета геопотенциальных чисел и высот
- •§ 66. Водное нивелирование
- •§ 67. Океанографическое нивелирование
- •§ 68. Определение потенциала в начале счета высот
- •§ 69. Уравнивание нивелирной сети
- •§ 70. Необходимость учета геометрии поля силы тяжести в специальных геодезических работах
- •§ 71. Особенности редукционных вычислений в специальных геодезических работах
- •§ 72. Редуцирование результатов измерений в местную прямоугольную систему координат
- •§ 73. Высоты в локальной системе координат
- •§ 74. Определение уклонений отвеса в местной системе
- •СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
- •АВТОРСКИЙ УКАЗАТЕЛЬ
- •ПРЕДМЕТНЫЙ УКАЗАТЕЛЬ
- •ИСПОЛЬЗОВАННЫЕ АББРЕВИАТУРЫ
- •ОГЛАВЛЕНИЕ
- •ЗАМЕЧЕННЫЕ ОПЕЧАТКИ
Гл ава 7
СИСТЕМЫ ВЫСОТ
Понятие высоты, несмотря на кажущуюся очевидность, явля ется одним из наиболее сложных и тонких понятий геодезии. Это связано с двойственным смыслом высоты: с одной стороны, это расстояние между точками в пространстве, т.е. чисто геометри ческое понятие; с другой стороны, в физическом понимании, это величина, определяющая энергетический уровень той или иной точки в поле силы тяжести. Если две точки лежат на одной отвес ной линии, геометрическую высоту можно измерить непосредствен но как расстояние между ними; так измеряют высоты различных предметов (высота геодезического сигнала, инструмента над цен тром, высота человека, дерева, дома и т.д.). Очевидно, что геоде зическую высоту, т.е. высоту в геометрическом смысле, так изме рить нельзя: в точке поверхности Земли неизвестны ни направле ние нормали к эллипсоиду, вдоль которой нужно измерять высоту, ни положение отсчетной точки на эллипсоиде, которая к тому же физически недоступна, поскольку эллипсоид проходит, как пра вило, внутри Земли.
Физическое понятие высоты связано с работой в поле силы тяжести. Так, если точки лежат на одной уровенной поверхности, например, на поверхности какого-либо водоема, где отсутствуют течения, естественно считать, что высоты этих точек одинаковы. Если же вода течет от одной точки к другой, говорят, что высота первой точки больше. В этом случае мерой высоты выступает ра бота, которую совершает сила тяжести при перемещении водной массы, т.е. разность потенциалов между указанными точками. По скольку потенциал на уровенной поверхности постоянен, разность потенциалов любых точек, лежащих на двух различных уровенных поверхностях, всегда постоянна. Поэтому разность потенциалов является мерой высоты или высотой в физическом понимании. Как известно, разность потенциалов можно получить в результате гео метрического нивелирования и измерений силы тяжести.
193
Можно связать две системы высот - в геометрическом и физи ческом понимании - т.е. перейти от разности потенциалов к вы соте как расстоянию в линейной мере, если известна напряжен ность поля силы тяжести. В однородном поле, когда сила тяжести постоянна, геометрическое и физическое понятия высоты совпа дают. В реальном поле Земли для связи двух систем высот нужно знать силу тяжести всюду вне отсчетной поверхности (эллипсои да или геоида). Поскольку сила тяжести внутри Земли по измере ниям на ее поверхности однозначно не определяется, используют различные модели поля силы тяжести. Можно рассматривать раз ность потенциалов в нормальном гравитационном поле, что по зволяет достаточно просто перейти от измеренной разности по тенциалов к высоте в геометрическом понимании. Известны и иные способы задания поля силы тяжести, приводящие к другим систе мам высот; основные из них будут рассмотрены ниже.
Еще одной причиной, по которой высоту рассматривают и изучают отдельно от плановых координат, является различие в методах получения этих величин: до недавнего времени плановые координаты находили из обработки линейных и угловых измере ний, выполненных на поверхности Земли, а высоты преимуще ственно из геометрического нивелирования, сопровождаемого измерениями силы тяжести. Определение высоты по измерениям расстояний и вертикальных углов затруднено из-за влияния вер тикальной рефракции, из-за чего вертикальные углы измеряют со значительно меньшей точностью, чем горизонтальные.
Спутниковые методы позволяют определить прямоугольные координаты точек поверхности Земли, по которым, используя за висимости (2.8) - (2.15), можно найти геодезические координаты. Однако так можно найти только высоту в геометрическом понима нии, поскольку прямоугольные координаты не содержат информа ции о поле силы тяжести. Кроме того, из-за тропосферных влия ний и методических особенностей высота и в этом случае опреде ляется с несколько меньшей точностью, чем плановые координаты.
§ 39. ГЕОДЕЗИЧЕСКАЯ ВЫСОТА И МЕТОДЫ ЕЕ ОПРЕДЕЛЕНИЯ
В главе 2 геодезическая высота некоторой точки определена как отрезок нормали к эллипсоиду от его поверхности до этой точки. Совместно с плановыми координатами В, L геодезическая высота Н определяет пространственное положение точки относи тельно заданного эллипсоида. Очевидно, что геодезическая высо
194
та как расстояние от не существующей в природе поверхности не имеет физического смысла и не может быть непосредственно из мерена. Определить геодезические высоты или их приращения возможно с помощью спутниковых наблюдений, из обработки пространственных линейно-угловых сетей, тригонометрического и астрономического нивелирования. Рассмотрим принципы этих методов.
Спутниковые методы позволяют определить пространствен ные прямоугольные координаты X , У, Ζ точки. Эти координаты связаны с геодезическими формулами (2.6).
Для перехода от координат X , Υ, Ζ к геодезическим коорди натам 5, L, Я в системе выбранного эллипсоида с большой полу осью а и эксцентриситетом е2 служат формулы (2.8) - (2.15).
Геодезические высоты спутниковым методом определяются с точностью до нескольких метров.
В относительных спутниковых определениях, когда измерен ными являются приращения ΑΧ, Δ7, ΔΖ пространственных коор динат, можно получить разность геодезических высот непосред ственно по этим приращениям. Если расстояние между точками невелико, в пределах нескольких километров, можно для этого пользоваться формулой (2.16), считая, конечно, Аа = Ае2 = О,
АН = (AAcosL + A7sinL)cosi? + ΑΖύηΒ.
Для координат В, L нужно брать средние значения координат точек, для которых вычисляется приращение АЯ, или средние зна чения тригонометрических функций широты и долготы.
Определение геодезической высоты из обработки пространствен ных сетей
В этом методе геодезическая высота определяется вместе с пла новыми координатами после приведения результатов линейно угловых измерений в единую систему координат и перехода от прямоугольных координат к геодезическим (см. рис. 6.5). Такой способ определения разности геодезических высот реализуется при тахеометрической съемке. Из-за влияния вертикальной рефрак ции точность измерения зенитных расстояний значительно ниже точности измерения горизонтальных углов, поэтому геодезичес кие высоты рассмотренным методом определяют только в специ альных случаях, когда углы наклона в сети велики и точность измерения горизонтальных и вертикальных углов примерно оди накова.
195
Определение геодезической высоты из дальномерных измерений
В главе 6 получены формулы (6.27) и (6.28), связывающие про странственный отрезок D с хордой эллипсоида. Запишем их в виде
(U-k)D2 = D?= D 2- ( H q - H p)2,
откуда
Hq = H p + ylD2- ( l + fc)D2, |
(7.1) |
||
/; Н р i |
Н я i |
Н уН ч |
|
N p |
N q |
N p N q · |
|
Так как параметр к зависит от определяемой высоты, геодези ческую высоту по формуле (7.1) приходится определять последо вательными приближениями.
Рассмотренный метод нахождения геодезической высоты не имеет большого практического значения, поскольку выполнять линейные измерения между точками с известными геодезическими координатами нецелесообразно. Больший интерес представляет случай измерения расстояний от трех точек с известными коорди натами до определяемой.
Определение геодезической высоты из пространственной линей ной засечки
Пусть на рис. 7.1 А, В, С - исходные пункты, Р - определяе мый пункт. Измерены расстояния от всех исходных пунктов до пункта Р. Найдем расстояния АВ и АС между исходными пункта ми и решим треугольники РАВ и РАС. Направляющие косинусы 1Ар, тАр, пАР линии, соединяющей исходный пункт А с определя емым, связаны с углами треугольника равенствами
cos а |
= 1АВ1АР |
+ т Авт АР |
+ |
павпар> |
C O S β |
= IАС1АР |
+ т АСт АР |
+ |
ПАСПАР' |
Добавляя к ним условие
1АР + т Ар2 + ПАР ~ ! >
получаем три уравнения для получения неизвестных 1АР, тАР, пАР. После этого легко вычислить прямоугольные координаты точки Р и, используя формулы (2.8) - (2.15), перейти к геодезическим координатам.
196
в
Рис. 7.1. К определению геодезической высоты пространственной линейной засечкой
Исходными пунктами А, В, С могут быть как наземные точ ки, так и ИСЗ.
Определение геодезической высоты из тригонометрического ни велирования
Рассмотрим двустороннее тригонометрическое нивелирование. В этом методе по измеренным зенитным расстояниям ZPQ и ZQP находят разность Hq - Нр геодезических высот (рис. 6.3). Для ее нахождения обратимся к формуле (6.31). Поменяем в этой форму ле местами точки Р и Q, тогда
Dcoszqp = (N +Н) pcosy/ - (N + H)q -A sin Bq.
Вычтем это равенство из уравнения (6.31)
D(coszpq-coszqp) = (Nq - N p)(l +cosy/) +
+(H q - H p)(1- cosΨ) - A(sin Bp +sin Bq),
где cos ψ определен формулой (2.39). Введем в последнее уравне ние косинус половинного угла
1+ cosy/" = 2 cos2ψΙ 2
ирешим его относительно разности высот. Получим
Hq - H p = D COSZ” ~ C0SZ" |
- (Nq - N p) + A{SinB‘’ - SinB« \ |
|
||||
4 |
Р |
2cos2 — |
9 |
' |
cos2^ |
(7.2) |
где Bp и Bq - |
2 |
|
|
2 |
|
|
геодезические широты точек Р и Q соответственно. |
197
Если положить |
|
|
|
Np - Nq + A(sinBp + |
sin5^)/cos2i/A= 0, |
(7.3) |
|
то |
|
|
|
cosz_. -cosz„_ |
|
||
H4 - H r = D |
" |
2ψ ЧР |
(7.4) |
|
2cos |
— |
Согласно полученным формулам, если известно расстояние D между точками Р и Q поверхности Земли, геодезические зенитные расстояния zpq и zqp отрезка PQ, координаты В, L обеих точек, можно найти разность геодезических высот этих точек. Практи ческому применению формул (7.2), (7.4) препятствует невозмож ность измерения геодезических зенитных расстояний. В тригоно метрическом нивелировании измеряют угол между отвесной ли нией и касательной к рефракционной кривой. Для перехода от измеренных углов к геодезическим зенитным расстояниям нужно знать уклонения отвесных линий в точках Р и Q и ввести поправ ки за влияние вертикальной рефракции. Так как геодезическое Z и астрономическое Za зенитные расстояния связаны равенством (6.14) Z = Za + ϋ и cosZ = cos(Za+ ϋ) = cosZa - #sinZa, для разности геодезических высот можно написать
H n - H n = D |
cos z па —cos ζ |
ϋ ηsin ζηα- ϋ αsin z__ |
||
^ |
2 ψ |
---- 21--- 1---- |
^ - { N - N _) + |
|
|
о |
2cos2 %■ |
|
|
|
2cos |
|
(7.5) |
|
|
|
|
|
|
sin В |
+ sin В |
+ влияние вертикальной рефракции. |
||
+ ---------------- |
|
|||
cos2ψ |
|
|
|
|
Определение геодезической высоты из астрономического (гео |
метрического) нивелирования. В главе 2 установлена связь (2.33) разности АН геодезических высот и нивелирного превышения Ah.
Разность геодезическцх высот удаленных точек получается сум
мированием по ходу элементарных разностей (2.33) |
|
|
Нч - Н р = ' ^ ь к - % * ЛГЫ. |
(7.6) |
|
р |
р |
|
198
Первый член этой формулы иногда называют измеренной вы сотой.
Формула (7.6) поясняет принцип астрономического нивелиро вания физической поверхности Земли: если вдоль нивелирного хода измерять на каждой станции не только превышение, но и астро номические координаты, можно редуцировать измеренные превы шения в геодезическую систему координат и определить разность геодезических высот конечных точек нивелирного хода.
Формулу (7.6) можно получить из уравнения (7.5), полагая расстояние между Р и Q равным АД ψ = 0, coszpq = -coszqp = cosz, sinzp - sinzqp - sinz и принимая условие (7.3). Тогда
Н = Hq - Η ρ = ADcosz - ADtisinz = Ah-ϋΑ ΐ.
Астрономическое нивелирование физической поверхности Зем ли на практике не применяется из-за трудоемкости астрономи ческих определений.
Таким образом, из рассмотренных методов определения гео дезической высоты практически реализован метод точного опре деления высоты по дальномерным измерениям и метод тригоно метрического нивелирования для приближенного определения высот.
Как уже упоминалось, геодезические высоты нельзя использо вать для решения задач, связанных с определением уровенных поверхностей. Основной величиной, определяющей положение точек в поле силы тяжести, является приращение потенциала. Раз ность геодезических высот точек содержит информацию не толь ко о разности потенциалов, но и зависит от положения выбран ного эллипсоида. В связи с этим геодезическую высоту разделяют на две части. Обоснование такого разделения приведено в [21] «...
применение геоида имело одну несомненно положительную сто рону: из единой, очень сложной физической поверхности Земли выделялась наиболее неправильная часть, представление о кото рой дают почти только одни нивелировки (высоты над уровнем моря), и оставалась вторая часть, несравненно более гладкая (вы соты геоида над эллипсоидом). Такое разделение вполне естествен но и рационально, а геоид обеим разделяемым величинам прида ет простой физический смысл» и делит высоту на гипсометричес кую и геоидальную части. Гипсометрическая часть описывает физическую поверхность Земли относительно уровенной или близ кой к уровенной поверхности; это более сложная часть в геодези ческой высоте. Геоидальная определяет форму уровенной поверх
199
ности относительно эллипсоида. Уровенные поверхности поля силы тяжести имеют более гладкую форму по сравнению с физи ческой поверхностью, поэтому геоидальная часть описывает плав ные изменения геодезической высоты.
В зависимости от способа определения гипсометрической час ти различают несколько систем высот.
§ 40. ОПТОМЕТРИЧЕСКАЯ ВЫСОТА И ВЫСОТА ГЕОИДА
Ортометрической высотой называют высоту Р2Р точки Р над геоидом (рис. 7.2). Напомним, что геоидом называют уровенную поверхность потенциала силы тяжести, проходящую через начало счета высот. Рассмотрим рис. 7.2. Точка О - исходный пункт ни велирной сети (футшток); Р - точка поверхности Земли (пункт нивелирной сети); Р2 - ее проекция по силовой линии на уровен ную поверхность W = W0 геоида, W0 -потенциал силы тяжести в исходном пункте О. Между точками О и Р выполнено геометри ческое нивелирование, т.е. измерены расстояния dh между уровенными поверхностями W = С, проходящими через точки сто яния реек. Так как уровенные поверхности не параллельны, рас-
W = W
Р
200
стояние между двумя уровенными поверхностями в разных их точках различны, а сумма измеренных превышений зависит от пути нивелирования и не может определить высоты точек.
Пусть на каждой нивелирной станции измерена сила тяжести g. Тогда возможно вычислить разность dW потенциалов между уровенными поверхностями, проходящими через переходные точ ки, т.е. работу, которую нужно совершить при переходе от од ной реечной точки к другой
dW = - gdh. |
(7.7) |
Суммируя элементарные разности dW, получаем разность по тенциалов между уровнем моря и точкой Р физической поверхно сти Земли
|
Р |
|
W0 - W |
=j gdh. |
(7.8) |
|
О |
|
|
|
|
Разность потенциалов W0 - |
W - геопотенциальная величина |
или геопотенциальное число - равна работе, которую нужно со вершить при подъеме от точки О к точке Р. Величина WQ- W не зависит от пути нивелирования и определяется только положени ем точек Р и О в поле силы тяжести. Поскольку на уровенной поверхности потенциал постоянен, очевидно, что геопотенциаль ное число одинаково для всех точек, лежащих на одной уровен ной поверхности.
Определим ортометрическую высоту. На поверхности геоида потенциал постоянен, поэтому разность потенциалов в точке Р и любой точке геоида одинакова и равна геопотенциальному чис лу. В силу этого для разности потенциалов в точке Р и в точке Р2, лежащей на геоиде на одной силовой линии с точкой Р, можно написать
W0 - W = Wp2 - Wp.
Разность потенциалов точек Р2 и Р запишем в виде
р
где dlfi - измеряемое по силовой линии точки Р расстояние меж ду близкими уровенными поверхностями; g - значение силы
201
тяжести на отрезке dPP. Применяя |
к интегралу ^g d H g теорему |
о среднем, получим |
|
р |
Р |
WPi- W p =gm\ d H s = gmH g =W0 - W = jgdh9
где gm - среднее значение силы тяжести вдоль силовой линии Р2Р. Таким образом, для ортометрической высоты получаем
w 0- w |
1 |
г |
я = — =-----= |
|
(7.9) |
о т |
6 т |
п |
Входящее в уравнение (7.9) значение gm силы тяжести можно выразить через силу тяжести g на поверхности Земли и глубину h
gm g d8H h.
Вертикальный градиент |
силы тяжести как вторая произ- |
оН
водная потенциала меняется скачком при скачкообразном измене нии плотности. Поэтому силу тяжести внутри Земли нельзя вычис лить без знания плотности в каждой точке вдоль силовой линии от поверхности Земли до геоида. Следовательно, ортометрическая высота принципиально не определима по измерениям на физичес кой поверхности Земли и для ее вычисления приходится использо вать ту или иную гипотезу строения земной коры. Непосредствен ное измерение силы тяжести внутри Земли также невозможно.
Установим связь ортометрической и геодезической высот. В главе 3 показано, что длина отрезка нормали к эллипсоиду прак тически не отличима от дуги силовой линии, поэтому можно счи тать, что
Н = ЯР + |
(7.10) |
где ^ = РХР2 - высота геоида, т.е. отрезок силовой линии от эл липсоида до геоида (см. рис. 7.2).
Высоту ^ геоида над эллипсоидом - расстояние между точка ми Рх и Р2 - можно рассматривать как в реальном, так и в нор мальном поле. В первом случае
r * - Wx~W0
Ь |
1-2 ’ |
|
о т |
202
во втором -
г« У р - У 2
Ь1-2
Тт
В этих формулах Wx - действительный потенциал на эллипсо иде в точке Рх; U2 - нормальный потенциал на геоиде в точке Р2; gml~2, yw1-2 - среднее значение действительной и нормальной силы тяжести на отрезке соответственно.
Используя связи Wx и U2 с аномальным потенциалом, запишем
Wx = и0+ ТЬ u2 = w 0- т ь
для высоты геоида получим |
|
|
|
|
™ |
Tl +(W0 - U 0) |
T2 - (W 0 - U 0) |
|
|
ζ |
= ------ ----------- = ------- ^ |
-------’ |
(7-11) |
|
|
о m |
I |
m |
|
где Тх и Т2 - аномальный потенциал в точках Рх и Р2, Таким образом, для нахождения высоты геоида следует найти
аномальный потенциал и действительную силу тяжести внутри Земли. Это невозможно сделать по измерениям на ее поверхнос ти. Поэтому геоид нельзя определить по наземным измерениям.
В формуле (7.10) обе величины в правой части - и ортометрическая высота и высота геоида - связаны с геоидом и поэтому не могут быть найдены по измерениям на Земле. По этой причине ее нельзя применить для точного определения геодезической высоты.
Найдем приближенное выражение для ортометрической высо ты. Для этого надо найти приближенно среднюю силу тяжести внут ри Земли вдоль линии РР2. Пусть в точке Р поверхности Земли (см. рис. 7.2) сила тяжести равна g. В точке Р2 геоида сила притяже ния будет меньше, чем в точке Р, из-за того, что притяжение топог рафических масс, расположенных между геоидом и поверхностью Зем ли, в точке Р направлено вниз, а в точке Р2 - вверх. Поэтому умень шение силы тяжести из-за этого эффекта равно удвоенной силе притяжения этих масс, т.е. удвоенной поправке Буге 4nGSH8, где δ - плотность топографических масс. Но из-за приближения к цен тру масс Земли в точке Р2 притяжение будет больше. Объединяя оба этих влияния - притяжения топографических масс и изменения силы тяжести с высотой, - для силы тяжести g0 на геоиде получим
go = g - AnG5Hg - H g,
где последний член учитывает изменение силы тяжести с высотой.
203