- •ГЛАВА 1. ПОВЕРХНОСТЬ ЗЕМЛИ И СИЛА ТЯЖЕСТИ
- •§ 1. Сила тяжести и ее потенциал
- •§ 2. Физическая поверхность Земли и геоид
- •§ 4. Геодезические прямоугольные системы координат
- •§ 5. Геодезическая эллипсоидальная система координат
- •§ 6. Сферическая система координат
- •§ 7. Специальная система координат сжатого эллипсоида вращения
- •§ 8. Натуральная система координат
- •§ 9. Связь натуральной и геодезической систем координат
- •§ 10. Топоцентрические системы координат
- •§ 11. Влияние движения полюса на координаты
- •§ 12. Международная служба широты и Международное условное начало
- •§ 13. Международная служба вращения Земли
- •ГЛАВА 3. НОРМАЛЬНАЯ ЗЕМЛЯ И ФУНДАМЕНТАЛЬНЫЕ ГЕОДЕЗИЧЕСКИЕ ПОСТОЯННЫЕ
- •§ 14. Нормальный потенциал и нормальное поле. Способы выбора
- •§ 15. Внешний потенциал уровенного эллипсоида
- •§ 16. Представление потенциала уровенного эллипсоида в виде ряда
- •§ 17. Сила тяжести на поверхности уровенного эллипсоида
- •§ 19. Система координат в нормальном поле
- •§ 21. Фундаментальные геодезические постоянные
- •§ 22. Связь системы координат в нормальном поле с натуральной
- •§ 23. Связь элементов аномального поля с аномальным потенциалом
- •§ 24. Уклонения отвеса в геометрическом и физическом определениях
- •§ 25. Астрономо-геодезические и гравиметрические уклонения отвеса
- •§ 26. Топографические уклонения отвеса
- •§ 27. Топографо-изостатические уклонения отвеса
- •§ 28. Астрономо-геодезическая и гравиметрическая аномалии высоты
- •ГЛАВА 5. ПРИНЦИПЫ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ФУНДАМЕНТАЛЬНЫХ ПОСТОЯННЫХ. ГЛОБАЛЬНЫЕ МОДЕЛИ ЗЕМЛИ. ОБЩЕЗЕМНЫЕ СИСТЕМЫ КООРДИНАТ
- •§ 29. Определение фундаментальных постоянных нулевого порядка
- •§ 31. Глобальные модели потенциала. Результаты определения фундаментальных постоянных. Современные модели нормального поля
- •§ 32. Глобальные модели рельефа
- •§ 33. Общеземные системы координат
- •ГЛАВА 6. РЕДУЦИРОВАНИЕ РЕЗУЛЬТАТОВ ГЕОДЕЗИЧЕСКИХ ИЗМЕРЕНИЙ
- •§ 34. Редукция угловых измерений
- •§ 35. Редукция линейных измерений
- •§ 36. Приведение линейно-угловой сети в единую систему координат
- •§ 37. Требования к точности геодезических координат для редуцирования
- •ГЛАВА 7. СИСТЕМЫ ВЫСОТ
- •§ 39. Геодезическая высота и методы ее определения
- •§ 41. Нормальная высота и аномалия высоты
- •§ 42. Связь геодезической высоты с нормальной высотой и аномалией высоты
- •§ 43. Нормально-ортометрическая высота и высота когеоида
- •§ 45. Определение разности нормальных высот
- •§ 46. Динамическая высота
- •§ 47. Связь уклонения отвеса и аномалии высоты
- •§ 49. Способы определения аномалии высоты
- •§ 50. Астрономическое нивелирование
- •§ 51. Астрономо-гравиметрическое нивелирование
- •§ 53. Связь приращений геодезической высоты, нормальной высоты и аномалии высоты
- •§ 54. Определение разности нормальных высот по спутниковым наблюдениям. (Астрономо-гравиметрическое нивелирование теллуроида)
- •§ 56. Вычисление гравиметрической аномалии высоты
- •§ 57. Вычисление аномального потенциала по дискретным измерениям силы тяжести
- •§ 58. Вычисление аномалии высоты и уклонения отвеса по дискретным измерениям силы тяжести
- •ГЛАВА 9. ГОСУДАРСТВЕННАЯ ГЕОДЕЗИЧЕСКАЯ СЕТЬ. ПОСТРОЕНИЕ И УРАВНИВАНИЕ
- •§ 59. Историческая справка о построении государственной геодезической сети России
- •§ 60. Точность измерений в государственной геодезической сети
- •§ 61. Определение эллипсоида Красовского. Система координат 1942 г.
- •§ 62. Уравнивание государственной геодезической сети
- •§ 63. Система координат 1995 г.
- •§ 64. Перспективы развития государственной геодезической сети России
- •§ 65. Начало счета геопотенциальных чисел и высот
- •§ 66. Водное нивелирование
- •§ 67. Океанографическое нивелирование
- •§ 68. Определение потенциала в начале счета высот
- •§ 69. Уравнивание нивелирной сети
- •§ 70. Необходимость учета геометрии поля силы тяжести в специальных геодезических работах
- •§ 71. Особенности редукционных вычислений в специальных геодезических работах
- •§ 72. Редуцирование результатов измерений в местную прямоугольную систему координат
- •§ 73. Высоты в локальной системе координат
- •§ 74. Определение уклонений отвеса в местной системе
- •СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
- •АВТОРСКИЙ УКАЗАТЕЛЬ
- •ПРЕДМЕТНЫЙ УКАЗАТЕЛЬ
- •ИСПОЛЬЗОВАННЫЕ АББРЕВИАТУРЫ
- •ОГЛАВЛЕНИЕ
- •ЗАМЕЧЕННЫЕ ОПЕЧАТКИ
Глава 2 СИСТЕМЫ КООРДИНАТ, ИСПОЛЬЗУЕМЫЕ
ВТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ГЕОДЕЗИИ, И ИХ ПРЕОБРАЗОВАНИЯ
§4. ГЕОДЕЗИЧЕСКИЕ ПРЯМОУГОЛЬНЫЕ СИСТЕМЫ КООРДИНАТ
Вгеодезии используют прямоугольную систему координат, на
чало О которой находится в центре масс Земли, ось Ζ направлена по оси вращения Земли, ось X совмещена с линией пересечения плос костей экватора и начального (гринвичского) меридиана, ось У дополняет систему до правой. Такую систему координат называют геоцентрической или общеземной. В общеземной системе коорди нат определяют положение пунктов на всей поверхности Земли.
Если система координат введена для определения положения точек на части земной поверхности, например на территории од ного государства, ее начало О может быть значительно (до сотен метров) смещено относительно центра масс. В этом случае гово рят о референцной системе координат.
Из-за неизбежных ошибок измерений при практическом задании общеземной системы возможно несовпадение ее начала с центром масс Земли и повороты осей. В связи с этим существуют несколько реали заций общеземной геоцентрической системы координат, и возникает необходимость перехода от одной системы координат к другой. Зада ча преобразования координат возникает также при переходе от рефе ренцной системы координат к общеземной и обратно.
Переход от одной прямоугольной системы координат к дру гой при одновременном переносе начала системы и повороте осей
выполняют по известному правилу |
|
||
'*2 |
’Х \~ хо~ |
||
у2 |
“ ^1,2 Υχ-Уо |
||
N__ |
A |
~ ζο_ |
|
1 |
|||
1 |
|
||
где Х {9 Yj, Z h Х2, Y2, Ζ2 - |
координаты точки в первой и второй |
||
системах соответственно, х0, у0, ζ0 - |
координаты начала 0 2 пре- |
36
образованной системы координат в исходной системе, R l2 - матрица поворота от системы 1 к системе 2
cos(Y2, Х\)
R1,2 “ cos(Υ2, Х х) cos(Z2, Χ χ)
cos(Χ 2, Υχ) cos(Y2, Υχ) cos(Ζ2, У|)
cos(Χ 2, Ζχ) cos(Υ2, Ζχ) cos(Z2, Ζχ)
Матрица /?1>2 ортогональна (сумма квадратов элементов любых строки или столбца равна единице, а произведения любых двух строк или столбцов равны нулю), поэтому ее обратная матрица совпада ет с транспонированной и для обратного перехода от системы 0 2ХЪ Υ2, Ζ 2 к системе ΟχΧχ, Υχ, Ζχ служит преобразование
X
Υχ
.ζ ..
II
'X l |
|
|
----1 |
Υ2 |
1 |
ю |
||
|
N |
|
---1 1
+ Уо
_ζο_
где RX2 - транспонированная матрица.
Переход от системы ОхХ х, Υχ,Ζχ к системе 0 2Х2, Υ2, Ζ 2 можно представить как параллельный перенос на расстояния х0, у0, ζ0 вдоль одноименных осей, в результате чего получится система 0 2X'Y'Z', и три последовательных вращения вокруг осей этой новой системы ΧΎ'Ζ' на углы £х, £у> £ζ соответственно (рис. 2.1).
37
В результате этих действий получаем
~Хг
COS£y COS£z |
cose^sine.. |
-sine,, |
-cose^sine-.+sine^sineyCose., |
cos£xcos£z +sin£xsineysinez |
sine^-cose^ |
sine^sine^cose^sineyCose., -sinexcos£z+cos£xsin£ysin£z cos£xcos£y X\ x0
Υι-Уо |
(2. 1) |
A-Zo |
|
Углы поворота между осями геодезических систем не превыша ют 1-2", поэтому матрицу преобразования обычно упрощают, по лагая sine = £, cose =1, (sine)2= 0, и записывают формулу (2.1) в виде:
1 |
1 |
£ z |
|
||
|
= (l + m) - £ z |
1 |
_Z2 _ |
£ y |
~ £ x |
- £/ 2^
1 _Z| -
° ^____ 1
z0 _
(2.2)
В выражении (2.2) учтено также отличие т масштабов двух систем, вызванное систематическими ошибками линейных изме рений. Так как для современных систем т является малой величи ной, можно не учитывать произведения т е и записать формулу (2.2) в виде
Х 2 - |
Х \ = ~Х0 + |
т (*1 - х о) + £z ( y I- Уо) ~£y(Z \ - |
z o)> |
у2- |
У, = -Уо - |
£:(χ , - х0) + т(Ух- у0) + εχ(Ζ, - |
ζ0), (2.3) |
ζ2 - Zj= -z0 + ey(Xx- x0) - £Х(У, - y0) + m(Z{ - z0).
Вследствие малости всех членов в правой части можно рас сматривать разности Х2 - Х\, У2 - ^ι» Z2 - Z, как дифференциалы dX, dY, dZ координат. Пренебрегая произведениями координат
х0, у0, z0 на т, εχ, εγ, εζ, запишем их в виде
dX = -х 0 + тХх + е.У[ - εγΖ χ,
dV = -у0- £:Х х + тУ[ + εχΖ ν |
(2.4) |
d Z - -z0 + £уХ х - ехУ[ + m Zb
38
или в матричной форме
'dX '
' ν 1_____
-Хо |
т |
ε. |
- ε |
'* r |
-Уо |
+ - ε . |
т |
εχ |
Ух |
Γ Ζ0_ |
£у - ε χ |
т _ А . |
Координаты х0, у0, ζ0 начала референцной системы координат в общеземной системе и углы εχ, еу, εΣназывают внутренними эле ментами ориентирования референцной системы.
§ 5. ГЕОДЕЗИЧЕСКАЯ ЭЛЛИПСОИДАЛЬНАЯ СИСТЕМА КООРДИНАТ
Геодезическая эллипсоидальная система координат Д L, Н связа на с эллипсоидом (рис. 2.2). Координатными линиями в этой сис теме являются нормали к эллипсоиду. Геодезическая широта В - это угол между нормалью РР0Ор к эллипсоиду и плоскостью эква тора; геодезическая долгота L - угол между плоскостью У = 0 на чального меридиана и плоскостью ΖΟΡ меридиана точки Р. Геоде зическая высота Н - отрезок Р0Р нормали к эллипсоиду.
Рис. 2.2. Геодезические прямоугольная и эллипсоидальная системы координат
39
Отсчетный эллипсоид может располагаться внутри Земли поразному. Если центр эллипсоида совмещен с центром масс Земли, а его поверхность близка к поверхности геоида, то эллипсоид называют общим земным. Если эллипсоид близок к геоиду на ог раниченной площади, а центр его смещен относительно центра масс, его называют референц-эллипсоидом. Референц-эллипсоид за конодательно устанавливается для использования в геодезических работах в той или иной стране, отсюда и его название (референ ция, т.е. рекомендация).
Геодезические прямоугольная и эллипсоидальная системы со гласованы друг с другом. Центры этих систем совмещены, ось Ζ прямоугольной системы проходит вдоль малой оси эллипсоида, оси X и Υ совпадают. Связь систем согласно рис. 2.2 устанавли
вают формулы |
|
X = (N + Н)cos BcosL, |
|
Y= (N + H)cos 5sinL, |
(2.6) |
Z = (N + H - Ne2)sinB,
где N - радиус кривизны первого вертикала, равный отрезку ОрР0 на рис. 2.2; е - эксцентриситет.
Из курса сфероидической геодезии известно, что
(2.7)
где а - большая полуось эллипсоида.
Обратный переход от геодезических эллипсоидальных коор динат к прямоугольным выполняют следующим образом: опреде ляют долготу L и радиус Q параллели точки Р (на рис. 2.2 он равен отрезку OPj). Это возможно сделать разными способами,
например, |
(2.8) |
tg L = Y/X, Q = AcosL + FsinL, |
|
или |
|
cos L =— |
(2.9) |
Q |
|
Для широты из выражений (2.6) находят |
|
Z + Ne2sin В |
(2.10) |
tgВ = |
|
Q
40
Широту В вычисляют методом приближений, причем в началь ном приближении можно использовать разные ее значения. Наи более удобно найти в первом приближении приведенную широту и точки Pj отсчетного эллипсоида, лежащей на пересечении его поверхности с радиусом-вектором внешней точки Р (рис. 2.3)
tgu= |
,z |
. |
(2.11) |
Q -1 ^ 7
Напомним, чтоприведенной широтойточки эллипсоида называют геоцентрическую широту точкиР',являющейся проек цией точки Pj на вспомогательную сферу радиуса а нормалью к плоскости экватора (см. рис. 2.3). Приведенная и геодезическая широта связаны равенством
г;---- ^ |
D |
(2.12) |
tgи = V1 - e |
tgB. |
|
После вычисления приведенной широты геодезическую широ ту находят по формуле Боуринга
|
Z +e2 flSin U |
(2.13) |
|
tgB = |
л1\-е2 |
||
|
|||
Q - e 2acos3 и |
|
||
|
|
||
Геодезическую высоту Я вычисляют по формулам |
|
||
Я = ρ /cos В - N |
|
||
или |
|
|
|
Н = Qcos В +Z sin В - a-J(1 - e2 sin2 В). |
(214) |
41
Высоту и широту можно вычислить совместно, используя вы ражения
tgB0 =--- Щ— , |
# 0 = Qcos B0 + Z sin В0 - a ^jl-e 2sin2 50, |
(1 ~ eL)Q |
(2.15) |
|
N , = |
tgB = |
^ l - e 2sin2 Д |
, H = QcosВ + Zsin В - ал1\ - e2sin2 B. |
l - e 2 |
о |
ЛГп+Яп |
Формулы (2.8)- (2.15) позволяют найти геодезические коор динаты одной и той же точки для разных эллипсоидов. Диффе ренцируя равенства (2.8), (2.10) и (2.14), найдем формулы для из менения dH, dB, dL геодезических координат при переходе от од ного эллипсоида к другому
dH = (dXcosL +dYsinL)cosB + dZsinB -da + ^(e 2da + ade2)sin2 В,
(М + H)dB = -(dX cosL + dY sinL) sinB +dZ cosВ + (e2da+ ade2)sin2B,
(N + H) cosbdL=dY cosL - dX sinL. |
(2.16) |
Здесь M - радиус кривизны меридиана, |
|
Μ - -------------------- |
(2.17) |
( l - e 2sin2 В)312 |
|
Дифференциалы dX, dY, dZ геодезических прямоугольных ко ординат определены формулами (2.4) - (2.5). Подставив выраже ние (2.4) в (2.16), находим
dH = т[(Х{cos L + Yxsin L) cos В + Z, sin В] -
-(x0cos L +y0sin L) cos В - z0sin В - da + ^ (e2da + ade2)sin2 В +
+εχ(Ζ{sin L cos В - Yj sin B ) - £ y(Z{cos L cos B - X xsin 2?);
42