- •Тольяттинский государственный университет Физико-технический институт
- •Часть 2. Модуль 5
- •Содержание
- •Часть 2. Модуль 5. Раздел: постоянный электрический ток
- •Часть 2. Модуль 5. Раздел: магнитное поле в вакууме
- •Введение
- •Принятые условные обозначения
- •Часть 2. Модуль 5. Раздел: Постоянный электрический ток
- •Практическое занятие № 5
- •Тема: постоянный электрический ток. Законы ома
- •Содержание:
- •Основные формулы
- •Методические указания к решению задач
- •Примеры решения задач
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Р Рис. 10 ешение
- •Решение
- •Р Рис. 13 ешение
- •Р Рис. 16 ешение
- •Задания для аудиторной работы
- •Задания для аудиторной самостоятельной работы Вариант № 1
- •Вариант № 2
- •Вариант № 3
- •Вариант № 4
- •Вариант № 5
- •Вариант № 6
- •Вариант № 7
- •Вариант № 8
- •Домашнее задание
- •Практическое занятие №6
- •Тема: постоянный электрический ток.
- •Правила кирхгофа. Закон джоуля-ленца
- •Содержание
- •Основные формулы
- •Методические указания к решению задач
- •1.Расчет характеристик разветвленных электрических цепей.
- •2. Задачи на расчет величины работы, мощности и теплоты можно разбить на три группы.
- •Примеры решения задач
- •Решение
- •Решение
- •Задания для аудиторной работы
- •Задания для аудиторной самостоятельной работы Вариант № 1
- •Вариант № 2
- •Вариант № 3
- •Вариант № 4
- •Вариант № 5
- •Вариант № 6
- •Вариант № 7
- •Вариант № 8
- •Домашнее задание
- •Часть 2. Раздел: Магнитное поле в вакууме
- •Практическое занятие № 7
- •Тема: магнитное поле в вакууме
- •Содержание
- •Основные формулы
- •Методические указания к решению задач
- •Примеры решения задач
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •1 Случай
- •2 Случай
- •3 Рис. 50 случай
- •Д ано Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Задания для аудиторной работы
- •Задания для аудиторной самостоятельной работы Вариант № 1
- •Вариант № 2
- •Вариант № 3
- •Вариант № 4
- •Вариант № 5
- •В Рис. 77 ариант № 6
- •Вариант № 7
- •Вариант № 8
- •Домашнее задание
- •Практическое занятие № 8 тема: движение заряженных частиц в магнитном поле. Работа по перемещению проводников с током или контуров с током в магнитном поле Содержание
- •Основные формулы
- •Методические указания к решению задач
- •Примеры решения задач
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Задания для аудиторной работы
- •Задания для аудиторной самостоятельной работы Вариант № 1
- •Вариант № 2
- •Вариант № 3
- •Вариант № 4
- •Вариант № 5
- •Вариант № 6
- •Вариант № 7
- •Вариант № 8
- •Домашнее задание
- •Приложения Единицы физических величин си, имеющие собственные наименования
- •Единицы электрических и магнитных величин
- •Удельное сопротивление ρ и температурный коэффициент α проводников
- •Плотность ρ твердых тел и жидкостей
- •Твердые тела
- •Диэлектрическая проницаемость ε
- •Множители и приставки для образования десятичных, кратных и дольных единиц и их наименований
- •Формулы алгебры и тригонометрии
- •Формулы дифференциального и интегрального исчислений
- •Литература
- •Электричество и магнетизм
- •Часть 2. Модуль 5 Разделы: «Постоянный электрический ток». «Магнитное поле в вакууме»
Примеры решения задач
Пример 1. Электрон, имея скорость υ = 2 Мм/с, влетел в однородное магнитное поле с индукцией В = 30 мТл под углом α = 30° к направлению линий индукции. Определить радиус R и шаг h винтовой линии, по которой будет двигаться электрон.
Д
Рис.
80
Решение
Известно, что на заряженную частицу, влетевшую в магнитное поле, действует сила Лоренца, перпендикулярная векторам магнитной индукции и скорости частицы:
(1) , где - заряд частицы.
В случае, если частицей является электрон, формулу (1) можно записать в виде:
(2)
Так как вектор силы Лоренца перпендикулярен вектору скорости, то модуль скорости не будет изменяться под действием этой силы. Но при постоянной скорости, как это следует из формулы (1), останется постоянным и значение силы Лоренца. Из механики известно, что постоянная сила, перпендикулярная скорости, вызывает движение по окружности. Следовательно, электрон, влетевший в магнитное поле, будет двигаться по окружности в плоскости, перпендикулярной линиям индукции, со скоростью, равной поперечной составляющей скорости (см. рис. 80); одновременно он будет двигаться и вдоль поля со скоростью :
;
В результате одновременного участия в движениях по окружности и по прямой электрон будет двигаться по винтовой линии.
Радиус окружности, по которой движется электрон, найдем следующим образом. Сила Лоренца сообщает электрону нормальное ускорение .
По второму закону Ньютона , где и ,
тогда , откуда после сокращения на находим радиус винтовой линии:
(3) или
Подставив значения величин , , , и , и, произведя вычисления, получим: .
Шаг винтовой линии равен пути, пройденному электроном вдоль поля со скоростью за время, которое понадобится электрону для того, чтобы совершить один оборот,
(4) , где - период вращения электрона. Подставив это выражение для в формулу (2), найдем:
(5) или .
Подставив в эту формулу значения величин , и , и, вычислив, получим:
.
Ответ: , .
Пример 2. Электрон движется в однородном магнитном поле с индукцией по окружности радиусом . Определить скорость электрона.
Д ано Решение
Движение
электрона по окружности в однородном
магнитном поле совершается под действием
силы Лоренца.
Поэтому
можно написать:
(1) , откуда найдем импульс электрона:
(2)
Релятивистский импульс выражается формулой: .
Выполнив преобразования, получим следующую формулу для определения скорости частицы:
(3) .
В данном случае . Следовательно,
(4) .
В числитель и знаменатель формулы (4) входит выражение . Вычислим его отдельно: .
Подставив найденное значение отношения в формулу (4), получим , или .
Электрон, обладающий такой скоростью, является релятивистским
Ответ: .
Пример 3. Электрон, ускоренный разностью потенциалов , влетает в однородное магнитное поле под углом к направлению поля и начинает двигаться по спирали. Индукция магнитного поля . Найти:
1) радиус витка спирали; 2) шаг спирали.
Д ано Решение
Скорость
электрона, влетающего в магнитное поле
.
Разложим скорость
на две составляющие:
-
составляющую скорости, направленную
вдоль силовых линий поля, и
– составляющую, направленную
перпендикулярно силовым линиям поля.
Проекция пути электрона на плоскость, перпендикулярную B, представляет собой окружность, радиус которой, равный искомому радиусу витка спирали определяется формулой (1) , где – угол между направлением скорости электрона и направлением поля. Так как период обращения электрона , то отсюда шаг винтовой траектории электрона будет равен:
(2) .
Подставив числовые данные задачи, получим:
Ответ: ; .
Пример 4. Альфа-частица прошла ускоряющую разность потенциалов и влетела в скрещенные под прямым углом электрическое ( ) и магнитное ( ) поля. Найти отношение заряда альфа-частицы к ее массе, если, двигаясь перпендикулярно обоим полям, частица не испытывает отклонений от прямолинейной траектории.
Д ано Решение
Для
того чтобы найти отношение заряда
альфа-частицы
к ее массе
,
воспользуемся связью между работой
сил электрического поля и изменением
кинетической энергии частиц:
(1) , откуда (2).
Скорость альфа-частицы найдем из следующих соображений. В скрещенных электрическом и магнитном полях на движущуюся заряженную частицу действуют две силы:
а) сила Лоренца , направленная перпендикулярно скорости и вектору магнитной индукции ;
б
Рис.
81
Сделаем рисунок с изображением координатных осей и векторных величин. Направим вектор магнитной индукции вдоль оси Oz (рис. 81), скорость - в положительном направлении оси Ox, тогда и будут направлены так, как это указано на рисунке.
Альфа-частица не будет испытывать отклонения, если геометрическая сумма сил и будет равна нулю. В проекции на ось Oy получим следующее равенство (при этом учтено, что вектор скорости перпендикулярен вектору магнитной индукции и синус угла между ними равен 1:
, откуда .
Подставив это выражение скорости в формулу (2), получим
.
Ответ:
Рассмотрим решение задач (примеры 5- 9), часто встречающихся в заданиях Интернет-экзамена по теме «Движение заряженных частиц в магнитном и электрическом полях».
Рис.
82
Пример 5. В магнитном поле двух бесконечно длинных параллельных проводников с одинаковыми токами, направленными от нас, перпендикулярно к плоскости листа, пролетает электрон (см. рис. 82). Как направлена сила, действующая на электрон в точке А?