- •Тольяттинский государственный университет Физико-технический институт
- •Часть 2. Модуль 5
- •Содержание
- •Часть 2. Модуль 5. Раздел: постоянный электрический ток
- •Часть 2. Модуль 5. Раздел: магнитное поле в вакууме
- •Введение
- •Принятые условные обозначения
- •Часть 2. Модуль 5. Раздел: Постоянный электрический ток
- •Практическое занятие № 5
- •Тема: постоянный электрический ток. Законы ома
- •Содержание:
- •Основные формулы
- •Методические указания к решению задач
- •Примеры решения задач
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Р Рис. 10 ешение
- •Решение
- •Р Рис. 13 ешение
- •Р Рис. 16 ешение
- •Задания для аудиторной работы
- •Задания для аудиторной самостоятельной работы Вариант № 1
- •Вариант № 2
- •Вариант № 3
- •Вариант № 4
- •Вариант № 5
- •Вариант № 6
- •Вариант № 7
- •Вариант № 8
- •Домашнее задание
- •Практическое занятие №6
- •Тема: постоянный электрический ток.
- •Правила кирхгофа. Закон джоуля-ленца
- •Содержание
- •Основные формулы
- •Методические указания к решению задач
- •1.Расчет характеристик разветвленных электрических цепей.
- •2. Задачи на расчет величины работы, мощности и теплоты можно разбить на три группы.
- •Примеры решения задач
- •Решение
- •Решение
- •Задания для аудиторной работы
- •Задания для аудиторной самостоятельной работы Вариант № 1
- •Вариант № 2
- •Вариант № 3
- •Вариант № 4
- •Вариант № 5
- •Вариант № 6
- •Вариант № 7
- •Вариант № 8
- •Домашнее задание
- •Часть 2. Раздел: Магнитное поле в вакууме
- •Практическое занятие № 7
- •Тема: магнитное поле в вакууме
- •Содержание
- •Основные формулы
- •Методические указания к решению задач
- •Примеры решения задач
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •1 Случай
- •2 Случай
- •3 Рис. 50 случай
- •Д ано Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Задания для аудиторной работы
- •Задания для аудиторной самостоятельной работы Вариант № 1
- •Вариант № 2
- •Вариант № 3
- •Вариант № 4
- •Вариант № 5
- •В Рис. 77 ариант № 6
- •Вариант № 7
- •Вариант № 8
- •Домашнее задание
- •Практическое занятие № 8 тема: движение заряженных частиц в магнитном поле. Работа по перемещению проводников с током или контуров с током в магнитном поле Содержание
- •Основные формулы
- •Методические указания к решению задач
- •Примеры решения задач
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Задания для аудиторной работы
- •Задания для аудиторной самостоятельной работы Вариант № 1
- •Вариант № 2
- •Вариант № 3
- •Вариант № 4
- •Вариант № 5
- •Вариант № 6
- •Вариант № 7
- •Вариант № 8
- •Домашнее задание
- •Приложения Единицы физических величин си, имеющие собственные наименования
- •Единицы электрических и магнитных величин
- •Удельное сопротивление ρ и температурный коэффициент α проводников
- •Плотность ρ твердых тел и жидкостей
- •Твердые тела
- •Диэлектрическая проницаемость ε
- •Множители и приставки для образования десятичных, кратных и дольных единиц и их наименований
- •Формулы алгебры и тригонометрии
- •Формулы дифференциального и интегрального исчислений
- •Литература
- •Электричество и магнетизм
- •Часть 2. Модуль 5 Разделы: «Постоянный электрический ток». «Магнитное поле в вакууме»
Решение
Рассмотрим участок пространства между обкладками конденсатора. Т.к. среда слабо проводящая, будем считать, что разность потенциалов электростатического поля есть величина постоянная, участок - однородный. Тогда разобьем этот участок на слои толщиной . Элементарное сопротивление такого тонкостенного цилиндрического слоя радиуса и толщины будет: . Т.к. слои соединены последовательно, то результирующее сопротивление равно:
.
Для однородного участка цепи силу тока найдем по закону Ома в интегральной форме: .
Проверка размерностей: [R] = =Ом; [I] = = А.
Ответ: ;
Эта задача иллюстрирует применение метода дифференцирования и интегрирования (ДИ) к расчету характеристик электрической цепи- силы тока и сопротивления цепи.
Пример 6. Определить сопротивление в цепи уличного освещения, которое состоит из достаточно большого числа одинаковых ячеек, состоящих из сопротивлений подводящих проводов и сопротивления лампы, соединенных как показано на рисунке 4.
Рис.
4
– сопротивление лампы, – длина подводящих проводов между двумя столбами, – удельное сопротивление подводящих проводов, – площадь поперечного сечения проводов.
Д ано Анализ
Т.
к. цепь бесконечно длинная, то, отделив
одно звено, мы практически не изменим
общее сопротивление всей цепи. Обозначим
общее сопротивление цепи –
.
Составим эквивалентную схему нового
соединения (рис. 5).
Рис.
5
Сопротивление первой лампочки и общее сопротивление цепи соединены параллельно, заменим их одним сопротивлением :
(1) (2)
С
Рис.
6
(3). Перепишем выражение (3) в виде (4):
(4)
Решением уравнения (4) является:
(5)
По определению сопротивление длинного проводника равно: (6)
Окончательно получим: (Ом).
Ответ: (Ом).
Пример 7. Длинный проводник круглого сечения радиусом r сделан из материала, удельное сопротивление которого зависит только от расстояния r до оси проводника как , где a = const. По проводнику течет ток I. Найти:
Сопротивление единицы длины проводника.
Напряженность поля в проводнике.
Д ано Сделаем рисунок
r
Рис.
7
= а/r2
a = const
Решение
Рассмотрим применение к решению задачи теоремы о циркуляции вектора ЭСП и закона Ома в дифференциальной форме для однородного участка цепи.
Проводник, рассматриваемый в задаче, неоднородный, т.к. его сопротивление меняется с изменением расстояния от оси проводника.
Докажем, что напряженность электростатического поля ( = const) является постоянной во всех точках сечения данного проводника.
Для доказательства воспользуемся теоремой о циркуляции вектора напряженности ЭСП.
Замкнутый контур внутри проводника выберем в виде прямоугольника, одна сторона которого совпадает с осью проводника (рис. 7).
(1);
(3).
Т.к. АВ=СD, то = const, т.е. напряженность постоянна во всех точках проводника. Из закона Ома в интегральной форме сопротивление проводника равно: . (4). Но и тогда (5).
Теперь запишем закон Ома для однородного участка цепи в дифференциальной форме: .(6)
По определению: (7). Отсюда: (8).
Т.к. проводник имеет круглое сечение радиусом , то: , тогда (площадь тонкого кольцевого слоя, в пределах которого величину плотности тока можно считать одинаковой) будет равна: (9).
Учитывая, что а , то вынеся постоянный множитель из-под знака интеграла, получим:
Выразим искомую величину напряженности электрического поля из соотношения (10):
(11)
Теперь найдем сопротивление проводника из закона Ома в интегральной форме для однородного участка цепи: (12), учитывая, что (13),
тогда:
Проверка размерности: ;
= ; [a] = .
Ответ: ; .
Пример 8. Ток короткого замыкания источника тока с ЭДС составляет 40 А. Найти величину сопротивления, которое нужно включить во внешнюю цепь, чтобы получить от этого источника ток силой 1 А.
Д ано Решение
Величину
внутреннего сопротивления источника
найдем из выражения для величины тока
короткого замыкания:
(1)
(2)
Из закона Ома для полной цепи: (3) выразим величину сопротивления цепи, подставив значение внутреннего сопротивления источника тока в формулу (3). Получим: (4)
Проверка размерности:
Расчет: числовое значение сопротивления -
Ответ: .
Пример 9. Можно ли с помощью вольтметра измерить ЭДС источника?
Рис.
8