- •1. Конструктивная схема ядерного реактора.
- •Общий принцип работы ядерного реактора
- •3. Влияние размеров реактора на Кэф.
- •4. Влияние поглощения нейтронов
- •5. Поколение нейтронов в яр
- •6. Эффективный коэффициент размножения, реактивность
- •2. Гомогенный реактор без отражателя в одногрупповом приближении
- •2.1 Уравнение реактора в одногрупповом приближении
- •2.2 Условие критичности гомогенного реактора без отражателя в одногрупповом приближении.
- •Критические размеры реактора цилиндрической формы
- •2.4. Результат решения волнового уравнения для цилиндрической гомогенной активной зоны.
- •2.5. Выражение для геометрического параметра цилиндрической активной зоны.
- •2.6. Оптимальное соотношение размеров цилиндрической активной зоны.
- •Краткие выводы
- •2.7. Критические размеры цилиндрического яр
- •2.8. Коэффициенты неравномерности распределения плотности потока нейтронов в цилиндрическом яр
- •2.9. Результаты анализа яр других геометрий
- •2. Яр в форме прямоугольный параллелепипед
- •3. Яр в форме цилиндра
- •4. Яр в форме сферы
- •2.10. Принципиальные подходы к проектированию реакторов
- •9.2. Эффективная добавка (э)
- •Эффективные размеры активной зоны яр с отражателем. Эквивалентный яр
- •1. Ядерное топливо.
- •2. Замедлитель.
- •3. Теплоноситель
- •4. Параметры структуры активных зон гетерогенных яр.
- •2. Гомогенный реактор с отражателем в одногрупповом приближении
- •2.1. Влияние отражателя на нейтронно-физические свойства акт. Зоны
- •2.2 Требования к материалу отражателя
- •2.3. Математическая постановка задачи о гомогенном реакторе с отражателем в одногрупповом приближении
- •2.4 Ядерный реактор в форме бесконечной пластины с отражателем
- •2.5. Цилиндрический яр с боковым отражателем в одногрупповом приближении
- •2.6. Эффективные размеры активной зоны яр с отражателем. Эквивалентный яр
- •10.2. О распределении нейтронов в слабо размножающих средах
- •Гомогенный реактор с отражателем в двухгрупповом приближении
- •Многогрупповой подход
- •Сущность метода многих групп
- •Многогрупповое уравнение
- •Многогрупповое уравнение диффузии. Баланс нейтронов.
- •Системы групповых констант.
- •Библиотеки констант. Выбор ширин групп
- •Библиотека констант бнаб
- •Эффективность центрального стержня в зависимости от глубины погружения в реактор
- •Эффективность эксцентрично расположенного стержня в зависимости от глубины погружения в реактор
- •Физические характеристики уран-водных ячеек
2. Гомогенный реактор без отражателя в одногрупповом приближении
2.1 Уравнение реактора в одногрупповом приближении
Как отмечалось, важнейшей задачей физики ЯР является нахождение простанственно - энергетического распределения потока нейтронов. Поэтому важно получить исходное уравнение, решение которого позволит получить искомое распределение. В курсе «Теория переноса» было рассмотрено диффузионно - возрастное приближение, суть которого состоит в следующем: в размножающей среде замедляющиеся (надтепловые) нейтроны испытывают только замедление, а тепловые нейтроны – только диффузию. При этом поведение замедляющихся нейтронов описывалось уравнением возраста, а поведение тепловых – уравнением диффузии.
Так как одногрупповое приближение подразумевает то, что все процессы в ЯР обусловлены тепловыми нейтронами, то уравнение диффузии и является тем искомым уравнением для потоков нейтронов. Вместе с тем тепловые нейтроны рождаются при замедлении надтепловых, следовательно для корректного решения необходимо рассмотреть не отдельно уравнение диффузии, а рассмотреть это уравнение совместно с уравнением возраста.
Сделаем ряд допущений. Пусть среда ЯР слабопоглощающая (что соответствует большим реакторам). Тогда предположим, что захват нейтронов в процессе замедления отсутствует, следовательно, поведение замедляющихся нейтронов можно описать уравнением возраста без учета поглощения:
,
где - плотность замедления, τ – возраст нейтронов.
Кроме того, предположим, что все резонансное поглощение сосредоточено на границе раздела топливной и замедляющей области, где плотность замедляющихся нейтронов изменяется скачком в раз ( - вероятность избежать резонансного захвата). Следовательно, часть замедляющихся нейтронов не избежит резонансного поглощения. Таких нейтронов будет . Другая часть замедляющихся нейтронов избежит резонансного поглощения и станет источником тепловых нейтронов: .
Таким образом, для корректного получения требуемого уравнения надо рассмотреть уравнение диффузии совместно с уравнением возраста:
, (2.1)
, (2.2)
где (r) –поток тепловых нейтронов, - источник тепловых нейтронов.
Для окончательной постановки задачи необходимо задать начальные условия. В качестве начального условия используется выражение для скорости генерации быстрых нейтронов при делении. Известно, что рожденные в делении быстрые нейтроны имеют возраст = 0. Таким образом, начальное условие может быть записано как выражение для плотности замедления:
при = 0: .
Определим его. Известно, что рождение нейтронов в процессе деления обусловлено поглощением тепловых нейтронов. Прежде чем в делении родится быстрый нейтрон, тепловой нейтрон должен поглотиться в топливе и затем вызвать деление. Согласно формуле 4-х сомножителей вероятность этого равна . При этом сами быстрые нейтроны могут вызывать рождение новых быстрых нейтронов (вероятность такого - µ). Следовательно, вероятность рождения быстрого нейтрона при поглощении одного теплового составляет . Скорость поглощения тепловых нейтронов в единице объема в единицу времени (количество поглощенных тепловых нейтронов) составляет . Таким образом, начальное условие выглядит следующим образом:
.
Перейдем к рассмотрению системы уравнений (2.1) и (2.2). Первоначально рассмотрим уравнение (2.1). Пусть в функции переменные разделяются следующим образом:
(2.3).
Подставим (2.3) в (2.1) и разделим переменные:
. (2.4)
Видно, что в (2.4) в левой части стоят функции, зависящие только от r, а в правой – только от . Такое уравнение будет иметь решение, если каждая часть равна постоянной. Приравняем каждую часть (2.4) к постоянной вида и получим:
, (2.5)
, (2.6)
Уравнение (2.6) решается методом прямого интегрирования
. (2.7)
Величина X(0) определяется из начального условия:
Окончательно выражение (7) принимает вид:
.
Тогда функция плотности замедления будет выглядеть следующим образом:
. (2.8)
Подставим (8) в уравнение (2)
.
Приведем подобные слагаемые, разделим обе части на D:
,
зная, что квадрат длины диффузии , имеем
. (2.9)
Таким образом, выражение (2.9) есть уравнение диффузии с учетом уравнения возраста, и при его решении можно найти искомое распределение потока нейтронов в ЯР в рамках одногруппового приближения. Сравнивая выражение (2.9) с выражением (2.5), видно, что выражение (2.5) также является исходным уравнением для ЯР в одногрупповом приближении. При этом сравнении можно установить, что
. (2.10)
Видно, что параметр , определяемый трансцендентным уравнением (2.10) зависит только от материального состава ЯР и поэтому называется материальным параметром. В свою очередь уравнение (2.5):
,
где материальный параметр определяется из решения уравнения (10), называется уравнением реактора в одногрупповом приближении (или волновым уравнением).
С практической точки зрения важным является случай, когда рассматривается большой реактор, в котором геометрические размеры много больше пробегов нейтронов. Это значит, что справедливо выражение τ<<R2 (R - геометрические размеры системы). Тогда функция экспоненты в выражении (2.10) изменяется слабо и ее с хорошей точностью можно разложить в ряд, ограничившись первым непостоянным членом разложения: .
Подставляя это в выражение (10) получаем:
(2.11)
При k∞ , близком к 1, выражение (11) еще более упрощается:
, (2.12)
где M2 – площадь миграции нейтронов в процессе замедления и диффузии.