- •1. Конструктивная схема ядерного реактора.
- •Общий принцип работы ядерного реактора
- •3. Влияние размеров реактора на Кэф.
- •4. Влияние поглощения нейтронов
- •5. Поколение нейтронов в яр
- •6. Эффективный коэффициент размножения, реактивность
- •2. Гомогенный реактор без отражателя в одногрупповом приближении
- •2.1 Уравнение реактора в одногрупповом приближении
- •2.2 Условие критичности гомогенного реактора без отражателя в одногрупповом приближении.
- •Критические размеры реактора цилиндрической формы
- •2.4. Результат решения волнового уравнения для цилиндрической гомогенной активной зоны.
- •2.5. Выражение для геометрического параметра цилиндрической активной зоны.
- •2.6. Оптимальное соотношение размеров цилиндрической активной зоны.
- •Краткие выводы
- •2.7. Критические размеры цилиндрического яр
- •2.8. Коэффициенты неравномерности распределения плотности потока нейтронов в цилиндрическом яр
- •2.9. Результаты анализа яр других геометрий
- •2. Яр в форме прямоугольный параллелепипед
- •3. Яр в форме цилиндра
- •4. Яр в форме сферы
- •2.10. Принципиальные подходы к проектированию реакторов
- •9.2. Эффективная добавка (э)
- •Эффективные размеры активной зоны яр с отражателем. Эквивалентный яр
- •1. Ядерное топливо.
- •2. Замедлитель.
- •3. Теплоноситель
- •4. Параметры структуры активных зон гетерогенных яр.
- •2. Гомогенный реактор с отражателем в одногрупповом приближении
- •2.1. Влияние отражателя на нейтронно-физические свойства акт. Зоны
- •2.2 Требования к материалу отражателя
- •2.3. Математическая постановка задачи о гомогенном реакторе с отражателем в одногрупповом приближении
- •2.4 Ядерный реактор в форме бесконечной пластины с отражателем
- •2.5. Цилиндрический яр с боковым отражателем в одногрупповом приближении
- •2.6. Эффективные размеры активной зоны яр с отражателем. Эквивалентный яр
- •10.2. О распределении нейтронов в слабо размножающих средах
- •Гомогенный реактор с отражателем в двухгрупповом приближении
- •Многогрупповой подход
- •Сущность метода многих групп
- •Многогрупповое уравнение
- •Многогрупповое уравнение диффузии. Баланс нейтронов.
- •Системы групповых констант.
- •Библиотеки констант. Выбор ширин групп
- •Библиотека констант бнаб
- •Эффективность центрального стержня в зависимости от глубины погружения в реактор
- •Эффективность эксцентрично расположенного стержня в зависимости от глубины погружения в реактор
- •Физические характеристики уран-водных ячеек
Критические размеры реактора цилиндрической формы
Постановка задачи для определения критических размеров цилиндрического ЯР
Зная состав активной зоны ЯР, мы можем определить материальный параметр, который в критическом ЯР равен геометрическому. Следовательно, если найти связь между геометрическим параметром ЯР и его размерами, то можно определить критические размеры. Величина геометрического параметра В2 находится из решения уравнения критического реактора:
Рассмотрим случай цилиндрического ЯР, так как именно такая форма присуща большинству активных зон ЯР, особенно энергетического назначения.
Пусть имеется цилиндрический ЯР, экстраполированные размеры которого равны: радиус R, высота H. Начало координат находится в центре ЯР. В цилиндрических координатах оператор Лапласа имеет вид:
z
П олагая отсутствие зависимости потоков нейтронов от азимутального угла φ уравнение реактора в данном случае примет вид:
(1)
Граничные условия: Ф(R, z) =0; Ф(r, ±H/2) =0
При этом необходимо отметить, что потоки конечны и неотрицательны.
Уравнение (1) будем решать методом разделения переменных. Пусть
Ф(R, z) = f(r)∙g(z) (2).
Подставим (2) в (1)
, (3)
где , - радиальная составляющая геометрического параметра, - аксиальная составляющая геометрического параметра.
Таким образом, мы разделили переменные r и z.
Решение задачи определения критических размеров цилиндрического ЯР
Уравнение (3) имеет решения только в том случае, когда слагаемые с r и z не зависят от переменных, т.е. равны постоянному числу. Тогда (3) преобразуется к следующему виду:
(4)
(5)
Рассмотрим уравнение (4). Для функции f(r) граничные условия примут вид: f (R)=0. В (4) раскроем скобки и обе части (4) помножим на r2f(r):
В первом слагаемом числитель и знаменатель помножим на ; во втором – на Br:
(6)
Уравнение (6) представляет собой уравнение Бесселя относительно аргумента rBr (действительный аргумент) и n = 0.
Тогда общее решение уравнения (6) есть суперпозиция функций Бесселя.
f(r)=C1 J0(rBr)+C2 Y0(rBr) (7),
где C1 и C2 – константы; J0(rBr) - функция Бесселя первого рода 0-го порядка; Y0(rBr) - функция Бесселя второго рода 0-го порядка. Известно, что при x→0 функция Y0(x)→∞. С другой стороны, известно, что поток нейтронов в ЯР должен быть во всем его объеме конечным. Следовательно, чтобы во всех точках ЯР выполнялось условие конечности потока, необходимо в решении (7) константу при функции Y0(rBr) приравнять к нулю C2=0. Тогда окончательно решение уравнения (4) примет вид:
f(r)=C1 J0(rBr) (8)
Определим Br. Для этого воспользуемся граничными условиями f (R)=0. Функция Бесселя J0(rBr) представляет собой гармоническую функцию и является положительной до первого корня (точки, где функция обращается в ноль), затем она принимает отрицательное значение. Тогда из соображений неотрицательности потоков имеем, что RBr = ξ, где ξ - первый корень функции Бесселя первого рода нулевого порядка, ξ ≈2,405. Таким образом, получаем, что радиальная составляющая геометрического параметра равна:
(9)
Рассмотрим уравнение (5). Помножим обе его части на g(z) и приведем его к следующему виду:
(10)
Граничные условия g(±H/2) =0. Кроме того, физически очевидно, что функция g(z) – симметрична относительно оси z: g(z)= g(–z)
Уравнение (6) является линейным однородным дифференциальным уравнением второго порядка с постоянными коэффициентами . Корни этого уравнения комплексные, следовательно, общее решение (10) записывается как:
g(z)=Аcos (Bzz) + Bsin(Bzz) (11)
Из функций, входящих в решение (11) симметричной относительно оси z является функция косинуса. Тогда условие симметрии будет выполняться только в случае, когда константа B в решении (11) равна нулю. Таким образом, окончательное решение уравнения (5) имеет вид:
g(z)=Аcos (Bzz) (12)
Аксиальная составляющая геометрического параметра определяется с помощью заданных граничных условий: g(±H/2) =0.
(13)
Таким образом, окончательно:
(14)
Если положить, что в центре ЯР поток равен Ф0, то распределение потока нейтронов в критическом гомогенном цилиндрическом ЯР без отражателя в одногрупповом приближении описывается следующей функцией:
(15)
При этом анализ выражения для геометрического параметра в рассматриваемом реакторе показывает, что геометрический параметр действительно связан с геометрическими размерами активной зоны:
(16)
Зная выражение для геометрического параметра и распределение потока нейтронов, можно определить ряд необходимых характеристик критического ЯР.