- •Омский государственный технический университет
- •Список сокращений и обозначений
- •Краткая история развития теории эмп
- •1. Основные понятия теории электромагнитного поля
- •2. Описание свойств векторных полей
- •2.2. Дифференциальные характеристики физических полей
- •Если в какой-либо точке , то в этой точке находится«исток» поля(рис. 2.5). Там, где, – соответственно«сток». На рис. 2.5. Приведена система положительного и отрицательного сосредоточенных зарядов.
- •2.3.Основные теоремы векторного анализа
- •Теорема м. Остроградского – к. Гаусса Данная теорема расширяет понятие дивергенции для конечного объема.
- •Теорема д. Стокса
- •2.4. Оператор набла и оператор п. Лапласа
- •Некоторые тождества и операции второго порядка.
- •2.5. Классификация векторных полей
- •3. Система уравнений Максвелла
- •3.1. Уравнения Максвелла в интегральной форме
- •3.2. Уравнения Максвелла в дифференциальной форме
- •3.3. Уравнение непрерывности
- •3.4. Уравнения Максвелла в комплексной форме
- •3.5. Тангенс угла диэлектрических потерь. Классификация сред
- •4. Граничные условия для векторов эмп
- •4.1. Нормальные составляющие
- •4.2. Тангециальные составляющие
- •5. Теорема Умова-Пойтинга. Баланс эм энергии.
- •6. Волновые уравнения для векторов эмп.
- •7. Решение волновых уравнений. Плоские волны
- •7.1. Плоские эмв как частные решения волновых уравнений
- •7.2. Коэффициенты затухания и фазы
- •7.3. Параметры эмв
- •8. Плоские эмв в диэлектриках
- •8.1. Параметры эмв в диэлектриках с потерями
- •8.2. Поведение диэлектриков в эмп
- •8.3. Поглощение эмп веществом. Диэлектрический нагрев
- •9. Эмп в проводниках. Скин-эффект
- •9.1. Сопротивление проводников на высоких частотах
- •9.2. Сопротивление цилиндрического проводника (общий случай)
- •9.3. Граничные условия на границе идеального проводника
- •10. Эмв в реальных средах
- •10.1. Общая схема анализа эмв в реальных средах
- •10.2. Поляризация эмв
- •10.3. Классификация эмв
- •11. Скалярный и векторный потенциалы эмп
- •11.1. Волновые уравнения для электродинамических потенциалов. Условия калибровки Лоренца и Кулона
- •11.2. Электродинамические потенциалы в безграничном пространстве
- •12. Классификация эмп
- •12.1. Электростатическое и магнитостатическое поля
- •12.2. Стационарное и квазистационарное эмп
- •12.3. Эмп для весьма высоких частот
- •13. Эмв на границе раздела сред
- •13.1. Наклонное падение эмв. Законы Снеллиуса
- •13.2. Коэффициенты отражения и преломления.
- •13.3. Формулы Френеля
- •13.4. Явление полного отражения
- •13.5. Явление полного прохождения
- •13.6. Стоячая волна. Ксв. Кбв
- •14. Связь между продольными и поперечными составляющими эмп
- •Аналогично получается для магнитной составляющей:
- •15. Телеграфные уравнения. Волновые уравнения для напряжения и тока
- •Приложение 1. Некоторые понятия векторной алгебры
- •Приложение 2. Криволинейные системы координат
- •Операции векторного анализа в цск и сск.
- •Приложение 3. Эм параметры некоторых веществ Параметры диэлектриков (при 20с) [5, 19]
- •Параметры проводников
- •Параметры магнитномягких материалов [5]
- •Приложение 4. Некоторые сведения о волновых уравнениях
- •Приложение 5. Некоторые сведения о функциях Бесселя
- •Список литературы
- •Оглавление
- •1. Основные понятия теории электромагнитного поля . . . . . . . . . . . . . . .
- •Приложение 5. Некоторые сведения о функциях Бесселя . . . . . . . . . .
7.3. Параметры эмв
Длиной волны () называется расстояние между двумя фронтами ЭМВ, различающимися по фазе на 2 (360). На рис. 7.5 период (Т) взят между двумя максимумами ЭМВ. . С учетом того, что, получаем:
. (7.18)
Фазовой скоростью (vф) называется скорость перемещения фазового (волнового) фронта ЭМВ. При анализе (7.12) мы выше определили направление движения ЭМВ, зафиксировав волновой фронт в какой-то момент времени.
Дифференцирование по времени дает фазовую скорость ЭМВ:
. (7.19)
Фазовая скорость может изменяться в любых пределах(может быть большес!), посколькуне является скоростью переноса энергии.
Групповой скоростью(vгр) называют скорость движения фронта (например, максимума)огибающеймодулированногосигнала.
Информационный сигнал не является монохроматическим, он занимает полосу частот (на рис. 7.7 2 = в–н , 0(центральнаяилинесущаяциклическая частота сигнала)= (в+н)/2). Каждая спектральная составляющая может иметь свою скорость распространения, что вдиспергирующих средахприводит кискажениямсигнала. Рассмотрим ЭМВ узкополосного сигнала [11]:
. (7.20)
Разложим ()в ряд Тейлора около точки0(<<0) :
. (7.21)
Понятие «групповая скорость»вводится только длясред с малыми потерями, поэтому при<<0можно отбросить члены ряда, начиная с третьего.
Для бигармонического сигнала получается наглядное представление (рис. 7.8):
,
где первый множитель описывает огибающую суммарного сигнала (биений), а второй – высокочастотноезаполнение с циклической частотойнесущей(0).
Таким образом, для узкополосного сигнала
. (7.22)
Для неискаженной передачи необходимо, чтобы групповая скорость системы передачи была неизменной в полосе частот, занимаемой сигналом [11].
При отсутствии дисперсии =0, иvгр=vф ; при нормальной дисперсии vгр<vф (<0), и прианомальной дисперсии vгр>vф (>0).
При /00 сигнал приближенно описывается гармонической ЭМВ (), при этомпериод огибающей стремится в бесконечность, а понятие «группа волн» распространяется на весь сигнал, и в итоге vгрvЭ.
Групповая скорость узкополосного сигнала – это скорость передачи энергии, она не может быть выше скорости света.
Характеристическое сопротивление(Zс) ЭМВ равно отношению амплитудпоперечныхсоставляющих электрического и магнитного полей:
. (7.23)
При комплексном Zс вектор отстает по фазе отна некоторый угол (на рис. 7.4 данные векторы синфазны).
Определим характеристическое сопротивление плоской волны (рис. 7.3, 7.4). Пусть , а, тогда из (7.6) следует:
, . (7.24)
Получается, что характеристическое сопротивление зависит только от параметров среды.Zвназываютволновым сопротивлением среды.
Для ЭМВ, распространяющейся в некоторой среде, Zc=Zв.
Волновое сопротивление вакуума(=0,==1) (Z0):
377,0 (Ом). (7.25)
Тогда (7.24) можно записать в виде :
. (7.26)