TPI_slaydy
.pdfРешение методом прогонки
k = k - 1 |
|
|
|
|
|
|
wk −1 = Ek −1 wk + Fk −1 |
|||||||||
|
|
|
|
|
−αk wk +1 + βk wk −γk wk −1 =δk |
|||||||||||
|
−αk wk +1 + βk wk −γk (Ek −1 wk + Fk −1 )=δk |
|||||||||||||||
|
−αk wk +1 +(βk −γk Ek −1 ) wk =δk +γk Fk −1 |
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
w = |
|
αk |
|
w |
+ |
δk +γk Fk −1 |
|
|
|
|
|||||
|
βk −γk Ek −1 |
βk −γk Ek −1 |
||||||||||||||
|
|
k |
|
|
k +1 |
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
E |
|
= |
|
αk |
|
|
|
F |
= |
δk +γk Fk −1 |
|
|
|
||
|
|
βk −γk Ek −1 |
|
|
|
βk −γk Ek −1 |
|
|||||||||
|
|
k |
|
|
|
|
k |
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
αN = 0 → EN = 0 |
|
→ |
|
wN = FN |
|
|
Огородников И.Н. |
|
|
|
Теория переноса излучения |
ogo@dpt.ustu.ru |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Решение методом прогонки
Прямая прогонка
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ek = |
|
|
|
αk |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
βk −γk Ek −1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
E0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
Fk = |
|
δ |
k |
+γ |
k |
F |
|
|
|
|
EN=0 |
|
|
|||||||||||||
|
|
F0 |
|
|
|
|
|
|
|
k −1 |
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
βk −γk Ek −1 |
|
|
|
|
F |
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
N |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
i = 0, 1, 2, …,k-1, k, k+1, ………………. N |
|
|
|
||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
wN=FN |
|
|||||||||||||||||
|
|
w0 |
|
|
|
wk = Ek wk +1 + Fk |
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Обратная прогонка |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||
|
vk = |
1 |
|
[C − D (wk − wk −1 )+ A − B (wk + wk −1 )] |
|
|
|
|
REMP1 |
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
SABINA |
||||
Огородников И.Н. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Теория переноса излучения |
||||||||||||||||||
ogo@dpt.ustu.ru |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
6.2.Особенности задач
1.Сложная структура пространственной, энергетической и угловой зависимостей коэффициентов уравнения переноса Σ, ΣA, g ведет к сложной структуре решения.
2.Из-за больших размеров расчетной области диапазон
изменения решения обычно очень велик: так, ослабление потоков в реальных защитах может составлять
десять и более порядков.
3. Разнообразие потребностей широкого круга пользо-
вателей ведет к необходимости создания высокоуни-
версальных алгоритмов и программ, обеспечивающих
полноту, точность и эффективность обработки расчет-
ной информации.
Огородников И.Н. |
|
|
|
Теория переноса излучения |
ogo@dpt.ustu.ru |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
6.3. Требования к алгоритму
Консервативность - отражение в принятой аппроксимации УП законов сохранения ("соотношений баланса") частиц;
Устойчивость: будем называть алгоритм устойчивым, если малые изменения во входной информации не могут приво-
дить, в результате исполнения алгоритма, к большим изме-
нениям в выходной информации.
Монотонность - Функция f(x) называется монотонной на
интервале, если для любых x1 и x2 интервала либо из x1 < x2 всегда следует f(x1) < f(x2), либо из x1 < x2 всегда
следует f(x1) > f(x2) (убывающая). Схема монотонна в достаточной степени, если сохраняет монотонность
сеточной функции при разумной густоте сеток.
Огородников И.Н. |
|
Теория переноса излучения |
||
ogo@dpt.ustu.ru |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рекомендации к разработке
Арифметическая и логическая простота алгоритма расчета ячейки. Простота и компактность элементарного алгоритма - «сердцевины» программы - позволяет относительно просто его модифицировать, заменять, отлаживать, исправлять и пр.
Универсальность вычислительной схемы, позволяющая с помощью данного алгоритма решать широкий круг
разнообразных задач.
r1α ddr rα D ddϕr − Σ ϕ + q = 0
−плоская геометрия;
α= 1 − цилиндрическая геометрия;
2 − сферическая геометрия;0
Огородников И.Н. |
|
|
|
Теория переноса излучения |
ogo@dpt.ustu.ru |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
6.4. Геометрические модели
Выбор системы координат определяется симметрией задачи
ϕ(z, μ) |
|
μ |
∂ϕ |
|
|
|
|
|
|
|
|||
∂z |
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
ϕ(x, y, z, μ,ψ ) |
ξ |
∂ϕ |
+η |
∂ϕ |
+ μ |
∂ϕ |
|
||||||
∂x |
∂y |
∂z |
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
ϕ(r, z, μ,ψ ) |
|
1 ξ |
∂ϕ |
+ μ |
∂ϕ |
− |
1 |
∂(r ϕ) |
|||||
|
|
r |
|
|
∂r |
|
|
∂z |
|
r |
∂ψ |
||
|
|
|
|
|
|
||||||||
ϕ(r, μ) |
|
μ |
|
∂(r2 ϕ)+ |
1 |
∂((1 − μ2 ) ϕ) |
|||||||
|
r2 |
|
∂μ |
||||||||||
|
|
|
|
|
∂r |
|
|
r |
|
Огородников И.Н. |
|
|
|
Теория переноса излучения |
ogo@dpt.ustu.ru |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|