- •Предисловие к первому изданию
- •Предисловие ко второму изданию
- •Раздел 1. Кинематика материальной точки
- •Минимальные теоретические сведения по кинематике
- •Сопровождающая система координат (естественный трехгранник)
- •Преобразование координат, скоростей и ускорений при переходе к другой системе отсчета
- •Некоторые предварительные указания по решению задач по кинематике
- •Примеры решения задач по кинематике
- •Задачи
- •Обязательные задачи
- •Задачи средней трудности
- •Задачи повышенной трудности
- •Раздел 2. Динамика материальной точки
- •Минимальные теоретические сведения по динамике точки
- •Методические указания к решению задач по динамике материальной точки
- •Примеры решения задач по динамике
- •Задачи
- •Обязательные задачи
- •Задачи средней трудности
- •Задачи повышенной трудности
- •Минимальные теоретические сведения
- •Законы изменения и сохранения физических величин и интегралы движения
- •Движение в центральном поле
- •Примеры решения задач
- •Задачи
- •Обязательные задачи
- •Задачи средней трудности
- •Задачи повышенной трудности
- •Раздел 4. Проблема двух тел и теория столкновения и рассеяния частиц
- •Минимальные теоретические сведения
- •Проблема двух тел
- •Теория столкновения и рассеяния частиц
- •Примеры решения задач
- •Задачи
- •Обязательные задачи
- •Задачи средней трудности
- •Задачи повышенной трудности
- •Раздел 5. Уравнения Лагранжа.
- •Минимальные теоретические сведения
- •Примеры решения задач
- •Задачи
- •Обязательные задачи
- •Задачи средней трудности
- •Задачи повышенной трудности
- •Раздел 6. Движение твердого тела. Неинерциальные системы отсчета
- •Минимальные теоретические сведения
- •Уравнения движения твердого тела
- •Примеры решения задач
- •Задачи
- •Обязательные задачи
- •Задачи средней трудности
- •Задачи повышенной трудности
- •Раздел 7. Условия равновесия системы.
- •Минимальные теоретические сведения
- •Примеры решения задач
- •Задачи
- •Обязательные задачи
- •Задачи средней трудности
- •Задачи повышенной трудности
- •Раздел 8. Малые колебания механических систем
- •Основные положения и формулы
- •Линейные колебания в отсутствии диссипативных и вынуждающих сил
- •Алгоритм решения задач при n ≥ 2
- •Вынужденные и затухающие линейные колебания
- •Примеры решения задач
- •Задачи
- •Обязательные задачи
- •Задачи средней трудности
- •Задачи повышенной трудности
- •Раздел 9. Уравнения Гамильтона. Скобки Пуассона.
- •Уравнения Гамильтона. Основные положения и формулы
- •Циклические переменные в гамильтоновом формализме
- •Примеры решения задач
- •Задачи
- •Обязательные задачи
- •Задачи средней трудности
- •Задачи повышенной трудности
- •Скобки Пуассона. Основные положения
- •Примеры решения задач
- •Задачи
- •Обязательные задачи
- •Задачи средней трудности
- •Задачи повышенной трудности
- •Раздел 10. Канонические преобразования. Уравнение Гамильтона-Якоби.
- •Канонические преобразования
- •Примеры решения задач
- •Задачи
- •Обязательные задачи
- •Задачи средней трудности
- •Задачи повышенной трудности
- •Уравнение Гамильтона-Якоби
- •Основные свойства уравнения Гамильтона-Якоби
- •Закон движения в формализме Гамильтона-Якоби
- •Алгоритм решения задач в формализме Гамильтона-Якоби
- •Примеры решения задач
- •Задачи
- •Обязательные задачи
- •Задачи средней трудности
- •Задачи повышенной трудности
- •Векторы и математические действия над ними
- •Дифференцирование векторов. Приведение матриц к диагональному виду
- •Интегрирование элементарных функций
- •Основные дифференциальные уравнения и методы их решения
- •Библиография
|
|
|
Кинематика материальной точки |
18 |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
x = v(t)cos[Φ(t)], y = v(t)sin[Φ(t)]. |
(1.28) |
||||||||
|
|
|
& |
|
|
|
|
|
& |
|
|
|
Осуществляя этот переход, получим уравнение для tg[Φ(t)] |
|
|||||||||||
|
|
|
|
d |
|
(tg[Φ(t)])= |
v(t) |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
. |
|
||||
|
|
|
|
dt |
R(t) |
|
||||||
После его интегрирования и перехода в ДСК имеем |
|
|||||||||||
|
|
|
tg[Φ(t)] = J (t) + tg Φ0 , |
|
||||||||
где J (t) = |
t |
v(u) |
du , tg Φ0 = |
|
vy (0) |
. |
|
|
|
|||
∫R(u) |
|
v |
x |
(0) |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Решения для x(t), y(t) легко получаются из соотношений (1.28) интегрированием. Последние интегралы решают поставленную задачу в самом общем виде.
Анализ решения. В соответствии с принципом "понять – означает обоб-
щить", глядя на полученные решения, полезно задать следующий вопрос: можно ли получить решение задачи, если отношение тангенциального ускорения к нормальному равно b (b − некоторое заданное положительное число)? Можно ли получить результат для случая b = b(t)?
Задачи
Обязательные задачи
1.1.Точка А находится на ободе колеса радиуса R, которое катится без проскальзывания по горизонтальному рельсу с постоянной угловой скоростью ω.
а) Определить закон движения точки обода колеса в декартовых координатах. Найти скорость и ускорение данной точки и показать, что ускорение всегда направлено к центру колеса.
б) Вычислить полный путь s, проходимый точкой А между двумя последовательными моментами ее касания рельса.
[а) x(t) = R(ωt − sin(ωt)), y(t) = R (1 − cos(ωt)), б) s = 8R]
1.2.Найти траекторию y(x), мгновенную и среднюю скорость, мгновенное и среднее ускорение материальной точки массы m, если ее де-
Теоретическая физика. Механика (практический курс) |
19 |
|
|
картовые координаты меняются по закону:
а) x = a (1−λcos ωt), y = b(1−cos ωt), 0 < λ < 1; б) x = a (1−λcos ωt), y = b(1−sin ωt), 0 < λ < 1.
Для обоих случаев определить также модуль и направление силы и вычислить компоненту секторной скорости, перпендикулярную плоскости движения.
1.3.Изобразить графически траекторию и вычислить мгновенную скорость и ускорение материальной точки, если ее декартовые координаты меняются по закону:
а) x(t) = acos(ωt + ϕ0), y(t) = bsin(ωt + ϕ0).
б) |
|
1 |
|
|
|
|
1 |
|
|
x(t) = 3a cos ωt + |
|
|
cos3ωt |
, |
y(t) = 3a sin ωt − |
3 |
sin3ωt . |
||
3 |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
Последняя кривая называется астроидой. Определить в обоих случаях величину и направление силы, а также компоненту секторной скорости, перпендикулярную плоскости движения.
a) F = −mω2r |
|
|
|
(xy2 )1/ 3 , Fy = −3mω2 y +6mω2 (x2 y)1/ 3 |
|
б) Fx = −3mω2 x +6mω2 |
|
1.4.Изобразить графически траекторию (для случаев, указанных в скобках); вычислить мгновенную скорость и ускорение материальной точки, если ее полярные координаты меняются по закону:
а) ρ(t) = a cos(nϕ), ϕ = ωt (n = 2, 3, 4);
б) ρn (t) = an cos(nϕ), ϕ = ωt (n = 1/2, 1, 2) – синус-спираль. Послед-
няя кривая при n = 1/2 называется кардиоидой, при n = 2 она опре-
деляет лемнискату Бернулли.
Определить во всех случаях компоненты силы, а также компоненту секторной скорости, перпендикулярную плоскости движения.
a) Fρ = −mω2 |
(n2 +1)ρ, Fϕ = −2mω2 1−(ρ/ a)2 |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
2 |
(1− n)(ρ |
1−2n |
, Fϕ = ? |
|
б) Fρ = −2mω ρ + aω |
/ a) |
|
1.5.Вычислить полные производные по времени от единичных ортов ЦСК и ССК, выразив их через линейную комбинацию самих ортов.
Кинематика материальной точки |
20 |
|
|
1.6.Нарисовать примерный вид траектории и найти компоненты силы, действующей на материальную точку, если ее движение в сферической системе координат задается уравнениями:
а) r = R0, θ = ωt, ϕ = 2ωt (ω – постоянная величина);
б) r = R0 + V0t, θ = cos(ωt), ϕ = cos(2ωt).
1.7.Объяснить различие и кинематический смысл выражений: s• (s − длина пути, пройденного материальной точкой), r• , v• , r• , v• . Здесь A = |A| определяет величину соответствующего вектора. Записать соответствующие выражения в цилиндрической и сферической системах координат, а также в СК естественного трехгранника.
1.8.Материальная точка движется по окружности радиуса R, причем ϕ = ωt (ϕ − угол между радиус-вектором точки, проведенным из некоторой точки А окружности, и прямой, соединяющей точку А и центр окружности; ω – константа). Найти тангенциальную и нормальную составляющие скорости и ускорения точки.
1.9.Материальная точка движется по параболе y = kx2 так, что ее ускорение параллельно оси y, а его модуль постоянен и равен w. Определить нормальную и тангенциальную составляющие ускорения точки как функции времени.
1.10.Материальная точка движется в плоскости. Ее тангенциальные и нормальные ускорения равны постоянным величинам a и b. Найти уравнение траектории точки в полярных координатах.
Задачи средней трудности
1.11.Бусинка движется по некоторой кривой y = f(x) с постоянной скоростью v. Найти величину ускорения бусинки в зависимости от ее положения, если кривая:
а) y = px2 (парабола),
б) y = 1/(ax + b) (гипербола).
а) w = 2 pv2 /(1+ 4 p2 x2 )3/ 2
Теоретическая физика. Механика (практический курс) |
21 |
|
|
1.12.Движение материальной точки в плоскости задано в полярных координатах: ρ = ρ(t) и ϕ = ϕ(t). Показать, что в случае постоянства секторной скорости σ = 12 ρ2ϕ& вектор ускорения точки коллинеарен
(параллелен) ее радиус-вектору, а его величина w определяется фор-
мулой Бине: w = wρ = − |
4σ2 |
1 |
|
d 2 |
|
1 |
|
|||
|
2 |
|
|
+ |
|
|
|
|
. |
|
ρ |
ρ |
dϕ |
2 |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
ρ |
1.13.Пользуясь формулой Бине, определить силу F, действующую на точку, и изобразить примерный вид траектории, если уравнение траектории материальной точки массы m в полярной СК имеет вид:
а) ρ = p/(1 + εcos(γφ)), σ = 12 ρ2ϕ& = const , p, ε, γ − постоянные;
б) ρ = p/(φ – φ0), σ = 12 ρ2ϕ& = const , p, φ0 − постоянные.
|
2 |
γ |
2 |
|
1 |
|
|
p |
|
|
||
а) F = − |
4mσ |
|
|
|
−(1 |
− γ−2 ) |
|
|||||
p |
|
|
|
|
2 |
3 |
||||||
|
|
|
|
|
ρ |
|
|
ρ |
|
|
||
|
2 |
ρ |
−3 |
|
|
|
|
|
||||
б) F = −4mσ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1.14.Материальная точка движется по окружности радиуса R, так что ускорение точки образует с ее скоростью постоянный угол α (α ≠ π/2). За какое время скорость точки увеличится в n раз, если в начальный момент t = 0 она равнялась v0? Найти закон движения точки.
|
R tg α |
|
1 |
|
|
|
|
v t ctg α |
||
tn = |
|
1 |
− |
|
, |
ϕ(t) = ϕ0 |
− tg αln 1 |
− |
0 |
|
|
||||||||||
|
v0 |
|
n |
|
|
|
|
R |
|
1.15.Материальная точка движется по некоторой траектории в плоскости xOy. Известна зависимость модуля скорости v и радиуса кривизны R в зависимости от величины пройденного пути s. Найти закон движения материальной точки x(t), y(t) для следующих случаев:
а) v(s) = as, R(s) = b/s.
б) v(s) = acos(bs), R(s) = b/s. в) v(s) = a/s, R(s) = bs.
г) v(s) = a/cos2(bs), R(s) = bs.
(a, b – некоторые положительные размерные постоянные).