- •Оглавление
- •Часть I. Физические основы электромагнитного 22
- •Часть II. Магнитный контроль 146
- •Часть III. Вихретоковый контроль 281
- •Часть I. Физические основы электромагнитного 6
- •Часть II. Магнитный контроль 96
- •Часть III. Вихретоковый контроль 213
- •От автора
- •Часть I. Физические основы электромагнитного контроля
- •1. Металлы – объекты электромагнитного контроля
- •Плоскость сдвига (с)
- •2. Электрические и магнитные поля в вакууме и веществе
- •2.1. Электрическое поле
- •2.2. Магнитное поле
- •Проводникам
- •2.3. Закон электромагнитной индукции
- •2.4. Система уравнений Максвелла
- •3. Ферромагнетизм
- •3.1. Поведение ферромагнетиков во внешних магнитных полях
- •Намагничивания
- •Коэрцитивной силы по индукции
- •И кобальта от температуры
- •3.2. Энергии ферромагнитного кристалла
- •Намагничивания вдоль кристаллографических осей.
- •3.3. Доменная структура ферромагнетиков
- •3.4. Процессы намагничивания
- •(Скачок Баркгаузена)
- •3.5. Зависимость магнитных свойств ферромагнетика от дефектов структуры
- •Рекордсмены магнитных материалов
- •3.6. Намагничивание магнетиков конечных размеров
- •3.7. Магнитные свойства тела и вещества
- •3.8. Магнитные цепи
- •(Для участка цепи) , (1.130) (для узла цепи) , (1.131)
- •Часть II. Магнитный контроль
- •4. Магнитная дефектоскопия
- •4.1. Граничные условия
- •4.2. Рассеяние магнитного потока дефектом сплошности
- •4.3. Намагничивание изделий
- •Полюсное намагничивание
- •Циркулярное намагничивание
- •Комбинированное намагничивание
- •Намагничивание переменными полями
- •Схемы размагничивания
- •4.4. Расчеты полей дефектов
- •Поля трещины
- •4.5. Mагнитопорошковая дефектоскопия
- •На высоте и
- •4.6. Индукционная дефектоскопия
- •4.7. Феррозондовый метод дефектоскопии
- •4.8. Магнитографическая дефектоскопия
- •Намагниченности ленты от поля (2)
- •4.9. Холловские и другие методы магнитной дефектоскопии
- •4.10. Магнитная толщинометрия
- •5. Магнитный структурно-фазовый анализ металлов и сплавов
- •5.1. Структурная чувствительность физико-механических свойств
- •Структурная чувствительность физико-механических свойств металлов
- •5.2. Контроль механических свойств изделий, упрочняемых холодной пластической деформацией
- •0,07 % От степени холодной пластической деформации
- •Деформированной феррито-перлитной стали с содержанием углерода 0,08 % от температуры отжига
- •5.3. Контроль качества термической обработки стальных изделий
- •От температуры закалки
- •От температуры отпуска
- •5.4. Контроль качества поверхностного упрочнения стальных изделий
- •Коэрцитиметра от относительных значений глубины закаленного слоя
- •5.5. Фазовый магнитный анализ
- •5.6. Устройства магнитного контроля структуры, состава и механических свойств материалов и изделий
- •Индукции деталей с большим коэффициентом размагничивания
- •Часть III. Вихретоковый контроль
- •6. Возбуждение вихревых токов. Скин-эффект.
- •7. Вихретоковый контроль. Вихретоковые преобразователи.
- •8. Сигнал втп. Обобщенный параметр контроля.
- •Сопротивлений витка с переменным током на проводящем полупространстве
- •9. Контроль цилиндрических объектов наружным проходным втп с однородным полем. Выбор наилучших условий контроля.
- •10. Вихретоковый контроль с помощью накладных преобразователей
- •11. Способы ослабления влияния мешающих параметров
- •12. Приборы вихретокового контроля
- •Заключение
- •Список литературы
- •Дополнительная литература
4.7. Феррозондовый метод дефектоскопии
При феррозондовом методе дефектоскопии в качестве преобразователей магнитного поля используются активные индукционные преобразователи, в которых рабочим элементом являются ферромагнитные сердечники - феррозонды. Феррозонды могут быть одноэлементными, двухэлементными и многоэлементными.
Простейший одноэлементный феррозонд (ферроэлемент) состоит из магнитомягкого сердечника в виде полоски или проволочки с нанесенными на него измерительной и возбуждающейобмотками. По обмотке возбуждения протекает переменный ток, симметрично перемагничивающий сердечник до насыщения. При симметричной кривой перемагничивания сердечника и симметричном переменном полеэ.д.с.в измерительной обмотке имеет вид симметричных разнополярных импульсов, временные интервалы между которыми одинаковы в отсутствие измеряемого поля (= 0). Подмагничивающее измеряемое поле (0) смещает рабочую точку таким образом, что перемагничивание сердечника в одном полупериоде ускоряется, а в другом задерживается. Зависимостьстановится несимметричной и в разложении этой функции появляются четные гармоники. Амплитуда четных гармоник и временной сдвиг импульсов выходного сигналапропорциональны измеряемому полю. Однако трудности выделения сигнала второй гармоники (наиболее частый способ преобразования) на фоне высоких нечетных гармоник ограничивают чувствительность и область применения одноэлементных феррозондов.
В магнитной дефектоскопии наиболее широко применяются двухэлементные феррозонды, которые могут использоваться и как измерители поля (полемеры), и как разностные полемеры, измеряющие разность полей в двух областях (участках) пространства, где расположены ферроэлементы. Если ферроэлементы расположены близко друг к другу, то считается, что они измеряют градиент поля и такие феррозонды называют градиентометрами.
Рис. 2.28. Феррозонд-полемер
Полемер представляет собой два одинаковых ферроэлемента включенных по приведенной на рис. 2.28 схеме. Действие измеряемого поля проиллюстрировано на рис. 2.29. На рис. 2.29а приведены кривые намагничивания для сердечников 1 и 2 в зависимости от поля возбуждения (за полупериод). Если в некоторый момент времени сердечник 1 имеет некоторую индукцию, то, поскольку поляв сердечниках 1 и 2 находятся в противофазе, сердечник 2 будет иметь индукцию. Это и показано на рис. 2.29а линиями 1 и 2. При этом суммарная э.д.с. . Под действием полякривая 1 сместится в положение 1'. Для второго сердечникакривая 2 сместится в положение 2'. Теперь уже сумма , а будет зависеть от, как показано на рис. 2.29б.
Функция показана на рис. 2.29в, а функцияпоказана на рис. 2.29г. Видно, что
Рис. 2.29. Принцип работы феррозонда-полемера
суммарная э.д.с. проходит полный период (рис. 2.29г) за то время пока сумма проходит половину периода, т.е. частотав 2 раза выше, чем у поля возбуждения.
Рассмотрим те же элементы, но включенные по схеме, приведенной на рис. 2.30. Теперь поле возбуждения в обоих сердечниках одинаково по амплитуде и фазе, но индикаторные обмотки включены встречно, так что опять при отсутствии внешних полей = 0.Обратимся к рис. 2.31а. В обоих сердечниках поле одинаково, и кривые намагничивания обоих сердечников тоже одинаковы. Если бы на оба сердечника действовало одно и то же поле , то кривые сместились бы в одну сторону, например в положение 1', так что на выходе мы бы имели= 0. Это чрезвычайно важное свойство градиентометров - не реагировать на однородное поле.
Рис. 2.30. Феррозонд-градиентометр
Рис. 2.31. Принцип действия феррозонда-градиентометра
Поскольку действующие на сердечники поля отличаются, то состояние сердечников меняется по кривым 1' и 2'. Далее рассуждения такие же, как и в случае полемера, только вместо необходимо брать(рис.2.31б).
Отметим, что приведенная на рис. 2.30 схема получается из схемы рис. 2.28 простым поворотом одного из ферромагнетиков на 180о в плоскости, перпендикулярной плоскости чертежа. Так что, если позволяют соединительные провода между ферроэлементами, один и тот же прибор может служить и как суммарный полемер, и как разностный полемер (градиентометр).
Если элементы можно разнести в пространстве, то можно использовать "одноплечевую" схему измерений, когда на один ферроэлемент воздействуют заданным опорным полем, а измерения проводят вторым ферроэлементом, так что будет соответствовать увеличению или уменьшению измеряемого поля относительно опорного.
Аналитическое описание. Работа феррозонда связана с наличием по крайней мере двух внешних магнитных полей – измеряемого постоянного или медленно изменяющегося поля и вспомогательного переменного поля, создаваемого переменным током, протекающим по одной из обмоток. В общем случае суперпозиция напряженностей этих полей дается векторной суммой
, (2.85)
где – напряженность постоянного измеряемого поля;– напряженность переменного поля (поле возбуждения).
Вектор магнитной индукции , действующий внутри однородно намагничиваемых сердечников, можно найти на основе зависимости
. (2.86)
Здесь – вектор-функция, описывающая анизотропные и нелинейные свойства сердечников; квадратные скобки указывают на многозначность функции, обусловленную гистерезисными явлениями.
Э. д. с., наводимую в измерительной обмотке, можно найти на основе закона электромагнитной индукции:
, (2.87)
где – число витков измерительной обмотки;– магнитный поток в сердечниках;– суммарная площадь поперечного сечения сердечников феррозонда.
Если пренебречь явлениями анизотропии и гистерезиса в сердечниках, взамен сложной зависимости (2.86) можно получить простую, учитывающую только нелинейность кривой намагничивания сердечников:
. (2.88)
Модуль мгновенного значения напряженности суммарного поля найдем из выражения (2.85):
, (2.89)
где – угол между векторамии.
Ограничимся рассмотрением случая:
, . (2.90)
Этот случай характерен для работы феррозонда с взаимно параллельными полями. Будем считать, что вектор направлен вдоль продольных осей сердечников и что сердечники и охватывающие их обмотки идентичны.
Магнитная индукция в каждом из сердечников в соответствии с (2.88) и (2.90) будет
; . (2.91)
Э. д. с., наводимая в измерительной обмотке феррозонда, равна
. (2.92)
Покажем, что при (постоянное измеряемое поле) появление э. д. с.принципиально возможно лишь при наличии нелинейной зависимости.
Предположим обратное, т.е. будем считать эту зависимость линейной , где– постоянный коэффициент. Тогда следует
и .
Теперь аппроксимируем зависимость укороченным полиномом третьей степени:
, (2.93)
где и– положительные коэффициенты аппроксимации3. Тогда с учетом выражения (2.91) получим:
;
. (2.94)
Из (2.94) следует
. (2.95)
Подчеркнутый в (2.95) член характерен тем, что содержит произведение напряженностей измеряемого постоянного и вспомогательного переменного магнитных полей, он как раз и ответственен за появление э. д. с. в измерительной обмотке феррозонда:
(). (2.96)
Отсюда видно, что нелинейность зависимости действительно является принципиальным фактором, ответственным за появление э. д. с., несущей информацию об измеряемом постоянном поле.
Техника применения феррозондов. Для измерения чаще всего используют 2-ю гармонику. Кроме того, как показано выше, э. д. с. от нечетных гармоник почти полностью исключается, если использовать 2 ферроэлемента. При этом в зависимости от расположения ферроэлементов в пространстве можно измерять либо сумму полей, действующих на ферроэлементы, либо их разность.
а
б
Рис. 2.32. Расположение сердечников зондов относительно
поверхности изделия (а) и трещины (б)
Измерительная задача дефектоскопии - определение поля у поверхности изделия - может быть решена применением ферроэлементов в различных сочетаниях, показанных на рис. 2.32а. При этом следует иметь в виду, что измеряется та составляющая поля, которая направлена вдоль сердечника. Могут быть измерены тангенциальная ("t"), либо нормальная ("n") составляющие всех полей над изделием. Для этой цели применяются полемеры с одним, двумя или несколькими ферроэлементами.
Поскольку поля дефектов являются локальными, то оказывается целесообразным применение градиентометров, ферроэлементы которых несколько разнесены в пространстве: по горизонтали (и - градиентометры) или по вертикали (и - градиентометры). Применение градиентометров позволяет, во-первых, в значительной степени избавиться от влияния внешних (в т.ч. намагничивающих) полей и, во-вторых, наиболее эффективно использовать форму поля дефекта (рис. 2.32б). Из рис. 2.32б видно, что расстояние между элементами (сердечниками) - так называемая "база" - должно соответствовать расстоянию между экстремумами поля дефекта.