- •2. Объектами гидромеханики являются капельные и упругие (газы) жидкости.
- •Глава I. Основы гидростатики
- •Глава 2. Основы гидродинамики
- •2.1. Основные уравнения кинематики и динамики невязкой жидкости
- •Уравнение неразрывности (сплошности, постоянства расхода)
- •3.2. Дифференциальные уравнения движения жидкости
- •Дифференциальные уравнения движения Навье-Стокса
- •Теорема жуковского о подъемной силе и направлении движения вихрей
- •Принцип подобия, как основа физического моделирования однофазных систем.
- •Закон сопротивления при движении однофазного потока
- •Основы теории гидравлических сопротивлений
- •2. Основное уравнение равномерного движения
- •3. Основной закон вязкого сопротивления
- •4. Касательное напряжение
- •5. Закон распределения скоростей при турбулентном движении.
- •Способы определения потерь напора при равномерном турбулентном движении
- •Местные сопротивления.
- •Лекция № 12 Истечение жидкости из отверстий
- •1. Истечение в атмосферу при постоянном напоре через малые отверстия в тонкой стенке
- •2. Истечение через большие отверстия в атмосферу.
- •3. Истечение через затопленное большое отверстие.
- •4. Истечение через насадки
- •8.1. Общие понятия
- •8.2. Основная формула расхода водослива
- •8.3. Водослив с острым порогом
- •8.3.1. Формы струй
- •8.3.2. Основные задачи гидравлического расчета
- •8.3.3 Определение коэффициента расхода
- •8.5. Водослив практического профиля
- •Лекция №14 Элементы реологии Течение неньютоновских жидкостей
- •Гидродинамика кипящих (псевдоожиженных) зернистых слоев
- •Механизм переноса вещества и законы диффузии
- •1. Основные понятия и определения
- •Критерии подобия процессов массопередачи в однофазном потоке
- •Основы теории турбулентного массопереноса в процессах обогащения (сепарации).
- •Уравнение (1.24) принимает вид
- •Давление частиц рв на эту пластинку сверху равно
- •Соответственно извлечение частиц этого сорта составит:
- •Гидроциклоны – аппараты, использующие вихревые турбулентные потоки для разделения минералов по плотности и классификации их по крупности.
Критерии подобия процессов массопередачи в однофазном потоке
Для описания процесса диффузии при помощи уравнения (26) оно должно быть проинтегрировано совместно с уравнением движения и сплошности в заданных граничных условиях. Однако задание граничных условий в пределах турбулентного потока вызывает непреодолимые трудности, поэтому интегрирование этой системы уравнений заменяется критериальным уравнением.
Уравнение (26) для установившейся диффузии относительно одной оси х:
Левая и правая части уравнения (III, 34) в конечных разностях будут иметь вид:
(36)
Так как по своему физическому смыслу уравнение (34) выражает распределение концентрации за счет массового потока и молекулярной диффузии, то отношение конечных разностей приобретает смысл критерия.
Разделив конечные разности (35) на (36), получим безразмерное число, так называемое число Пекле, для молекулярного переноса (если vx выражено в м/сек и D — м2/сек):
(37)
Число Пекле заменяется так называемым диффузионным критерием Прандтля, получаемым исключением из уравнения (III, 37) конвективной составляющей vl делением на (Re). В результате преобразований получим диффузионный критерий Прандтля в следующем виде:
Диффузионный критерий Прандтля выражает не просто отношение физических констант – молекулярной вязкости к молекулярной диффузии,— а имеет глубокий физический смысл. Профиль распределения скоростей в потоке жидкости определяется кинематической подвижностью жидкости v, так как при большой вязкости он представляется в виде вытянутой параболы, а при развитой турбулентности — в виде сплюснутой. Аналогично на профиль концентраций влияет Коэффициент молекулярной диффузии D. Поэтому значение критерия Прандтля сказывается на относительном распределении профилей скоростей и концентраций в потоке жидкости.
Д ля газов число Прандтля составляет порядка 1, а для капельных жидкостей — порядка 103. Отсюда следует, что профили скоростей и концентраций в однофазном газовом потоке будут совпадать, в то время как и жидкости влияние вязкости будет сказываться сильнее чем молекулярной диффузии и профиль концентраций будет более вытянутым.
Наличие совпадающих профилей скоростей и концентраций (а для тепловых процессов и температур) и послужило основой для развития методов расчета тепло- и массопередачи по коэффициентам трения в однофазном газовом потоке, ограниченном твердыми стенками. Так, например Колборн, воспользовавшись этой аналогией и введя безразмерный j-фактор, установил зависимость:
jh=jd=ξ/2,
где jh – фактор для теплопередачи; jd – фактор для массопередачи; ξ – коэффициент трения.
Лекция №16.
ФИЛЬТРАЦИЯ.
Мелкозернистые материалы и шламы обезвоживаются методом фильтрации, которая относится к вспомогательным процессам обогащения. Этот процесс заключается в отделении воды от частиц твердой фазы под давление" с помощью пористой фильтрующей поверхности. Поскольку диаметр пор меньше размера частиц, то через них проходит только вода, а твердые частицы образуют осадок на фильтрующей поверхности (кек), который служит дополнительной фильтрующей средой. После накопления слоя осадка определенной толщины он выводится из суспензии, подсушивается воздухом и снимается с фильтрующей поверхности.
Изучая этот процесс в песках и глинах в 1856 г. французкий гидравлик А. Дарси установил, что скорость фильтрации V подчиняется линейному закону:
V = K i (1)
Расход воды через фильтрующий слой можно определить по формуле Дарси на основе линейного закона фильтрации:
Q=K∙i∙ F м3/см (2)
где К - коэффициент фильтрации, равный объему воды, проходящей в единицу времени при градиенте i= I через площадь
F = 1 м2;
i - градиент напора (гидравлический уклон), т.е. i тельная потеря напора Р на единицу высоты h , i = ΔP\h.
При очень малых скоростях наблюдаются отклонения от закона Дарси за счет сил молекулярного взаимодействия. Движение воды в тонкодисперсных средах может происходить в трех режимах: первый, когда влиянием сил вязкости можно пренебречь; второй, когда проявляются вязкопластичные реологические свойства жидкости и при этом коэффициент фильтрации К является переменной величиной, зависящей от градиента давления и третий режим, когда связанная вода переходит в гравитационную воду и коэффициент фильтрации становится постоянным.
В теории линейной фильтрации режим движения жидкости через поры и капиляры считается ламинарныv. При этом потерю напора можно определять по формуле Гагена-Пуазейля:
(3)
где μ - вязкость жидкости, н.сек/м
l - длина капилляра, м
v - скорость движения жидкости в капилляре, м/сек;
d. - диаметр капилляра, м.
Из уравнения находим значение скорости фильтрации:
Выразим переменную (убывающую) скорость фильтрации в дифференциальном виде. Количество фильтрата за время t составит
Q = V∙F∙t, м
Приняв
площадь фильтрующей поверхности F
- I
м2
можно выразить переменную скорость
фильтрации через
.
Переменная
скорость фильтрации прямопропорциональна
перепаду
давлений
и обратнопропорциональна суммарному
сопротивлению
осадка и
фильтрацией
поверхности:
Таким образом, значение величины сопротивления, которое складывается жэ сопротивления осадка Рос и фильтрующей поверхности Rф равно:
R = Rос + Rф =
Rф - зависит от свойств применяемой фильтрующей поверхности (сетки, ткани). Rос зависит от толщины слоя, который в свою очередь, зависит от объемной концентрации твердого в пульпе, производительности и поверхности фильтра.
На фабриках чаще всего используются дисковые, ленточые и барабанные вакуум-фильтры непрерывного действия. В последние годы для фильтрации тонких шламов стали применяться фильтр-прессы периодического действия. Перепад давления, необходимый для процесса фильтрации создается в первом случае вакуум-насосом, а во втором - компрессором.
Турбулентная фильтрация (дамбы, плотины). Формула Краснопольского.
v = Kk√2gH
Сушка продуктов обогащения. Это процесс удаления влаги при подводе к материалу тепловой энергии, причем на каждый килограмм удаленной влаги расходуется около 1000 калорий тепла. Данный процесс дорог и применяется только тогда, когда понижение влаги после фильтрации необходимо по технико-экономичесним соображениям. Для расчета процесса сушки необходимо знать количество влаги подлежащей испарению.
Лекция №17.