- •2. Объектами гидромеханики являются капельные и упругие (газы) жидкости.
- •Глава I. Основы гидростатики
- •Глава 2. Основы гидродинамики
- •2.1. Основные уравнения кинематики и динамики невязкой жидкости
- •Уравнение неразрывности (сплошности, постоянства расхода)
- •3.2. Дифференциальные уравнения движения жидкости
- •Дифференциальные уравнения движения Навье-Стокса
- •Теорема жуковского о подъемной силе и направлении движения вихрей
- •Принцип подобия, как основа физического моделирования однофазных систем.
- •Закон сопротивления при движении однофазного потока
- •Основы теории гидравлических сопротивлений
- •2. Основное уравнение равномерного движения
- •3. Основной закон вязкого сопротивления
- •4. Касательное напряжение
- •5. Закон распределения скоростей при турбулентном движении.
- •Способы определения потерь напора при равномерном турбулентном движении
- •Местные сопротивления.
- •Лекция № 12 Истечение жидкости из отверстий
- •1. Истечение в атмосферу при постоянном напоре через малые отверстия в тонкой стенке
- •2. Истечение через большие отверстия в атмосферу.
- •3. Истечение через затопленное большое отверстие.
- •4. Истечение через насадки
- •8.1. Общие понятия
- •8.2. Основная формула расхода водослива
- •8.3. Водослив с острым порогом
- •8.3.1. Формы струй
- •8.3.2. Основные задачи гидравлического расчета
- •8.3.3 Определение коэффициента расхода
- •8.5. Водослив практического профиля
- •Лекция №14 Элементы реологии Течение неньютоновских жидкостей
- •Гидродинамика кипящих (псевдоожиженных) зернистых слоев
- •Механизм переноса вещества и законы диффузии
- •1. Основные понятия и определения
- •Критерии подобия процессов массопередачи в однофазном потоке
- •Основы теории турбулентного массопереноса в процессах обогащения (сепарации).
- •Уравнение (1.24) принимает вид
- •Давление частиц рв на эту пластинку сверху равно
- •Соответственно извлечение частиц этого сорта составит:
- •Гидроциклоны – аппараты, использующие вихревые турбулентные потоки для разделения минералов по плотности и классификации их по крупности.
Основы теории турбулентного массопереноса в процессах обогащения (сепарации).
Хаотическое движение частиц в турбулентном потоке вполне напоминает броуновское движение, но вызвано не молекулярной диффузией, а макродиффузией самих частиц в потоке пульпы, одной из причин которой являются турбулентные пульсации.
В связи с тем, что в процессе сепарации концентрация частиц у полюсов растет, а диффузионные силы, зависящие от градиента концентраций, направлены против магнитных сил притяжения, возникает процесс десепарации.
Несмотря на то что диффузия, как правило, не способствует успешному разделению минералов, процесс магнитной сепарации, как показано О. Н. Тихоновым, можно рассматривать как макродиффузию частиц в силовом поле.
Рис.1.12. Схемы разделительного массопереноса:
а — случайная (1) и закономерная (2) компоненты в движении частицы к полюсу; б — схема возникновения градиентной силы и зависимость, концентрации с(х) от расстояния х.
Согласно этому подходу на единичный объем (понятие близкое понятию «материальной точки») рабочего пространства действуют силы (ось х направлена вверх к полюсу сепаратора)
(1)
где: — сила тяжести; А—сила Архимеда; FM— магнитная сила; Fc— сила сопротивления за счет движения среды, и турбулентных пульсаций, а также соударения самих частиц; Fг — градиентная сила, возникающая за счет градиента концентраций частиц; Fи — сила инерции.
По условиям раскрытия перед сепарацией материал измельчают до крупности, как правило, − 74 мкм, поэтому силами инерции частиц можно пренебречь.
Если предположить, что магнитная сила и сила Архимеда не зависят от времени и координат для любой точки рабочего пространства, то все механические силы можно свести к единой равнодействующей и считать рабочее пространство полем действия этой силы, вынуждающей диффундирующие частицы совершать направленный дрейф к полюсу сепаратора.
Уравнение (1.24) принимает вид
В этом уравнении особого внимания заслуживают силы сопротивления и диффузионные, так как правильность их учета влияет на конечные выводы.
Сила сопротивления - Fс движению частицы возникает за счет соударений с другими частицами и трения о среду, увеличиваемого периодически турбулентными пульсациями.
Если в среднем столкновение двух частиц происходит через t с, то потеря количества движения
где m0 — масса одной частицы; v — ее скорость; а1 — коэффициент сопротивления.
Сила сопротивления в этом случае пропорциональна скорости.
Сила трения частицы о среду ввиду малости ее размера и скорости подчиняется закону Стокса
где а2 — коэффициент сопротивления, зависящий от размеров частиц и вязкости среды.
При оценке сепарационного (разделительного) массопереноса скорость среды можно не учитывать, равно как и скорость изотропных пульсаций при большой их частоте, тогда
Градиентная диффузионная сила Fг (если пренебречь явлением магнитной флокуляции, например, при обогащении слабомагнитных материалов) оценивается следующим образом (см. рис.1.12,б).
Мысленно выделим поперек потоку разделительного массопереноса, (магнитные частицы идут вверх, а немагнитные оседают под действием силы тяжести) пластинку толщиной dx, площадью ΔS.