- •Глава 1. Теоретические основы прикладной оптики
- •1.1. Природа света. Волновой и квантовый характер световых явлений
- •1.2. Законы распространения света
- •1.3. Способы определения скорости света
- •1.4. Когерентность [7]
- •1.4.1. Степень когерентности светового пучка
- •1.4.2. Методы измерения пространственной и временной когерентности
- •1.5. Дисперсия света
- •1.6. Интерференция света
- •1.7. Интерференционные линии равной толщины и равного наклона
- •1.8. Интерферометры
- •1.8.1. Интерферометр Линника
- •1.8.2. Интерферометр Рэлея
- •1.8.3. Звездный интерферометр Майкельсона
- •1.8.7. Схема интерферометра Майкельсона
- •1.8.4. Интерферометр Фабри-Перо
- •1.8.5. Интерферометр Жамена
- •1.8.6. Интерферометр Рождественского
- •1.8.7. Использование интерференции света в промышленности
- •1.9. Дифракция света. Принцип Гюйгенса Френеля
- •1.10. Дифракция Фраунгофера
- •1.10.1. Дифракция от щели
- •1.10.2. Дифракционная решетка
- •1.10.3. Дифракционная решетка как спектральный прибор
- •1.11. Дифракция на круглом отверстии
- •1.11.1. Зоны Френеля
- •1.11.2. Зонная пластинка
- •1.11.3. Линза как дифракционный прибор
- •1.11.4. Пятно Пуассона
- •1.12. Поляризация света
- •1.12.1. Свет поляризованный и неполяризованный. Закон Малюса
- •1.12.2. Одноосные кристаллы
- •1.12.3. Скрещенные поляризаторы
- •1.12.4. Двойное лучепреломление
- •1.12.5. Поляризаторы
- •1.12.6. Анализ поляризованного света
- •1.12.7. Естественное вращение плоскости поляризации
- •1.12.8. Эффект Зеемана и поляризация
- •1.12.9. Искусственное двойное лучепреломление
- •1.12.10. Магнитное вращение плоскости поляризации
- •1.13. Оптически бесцветное стекло. Марки стекла
- •1.14. Требования к стеклу. Классы и категория стекла
- •1.15. Цветное оптическое стекло. Техническое стекло
- •1.16. Выполнение рабочих чертежей оптических деталей в соответствии с ескд
- •Глава 2. Основные оптические детали
- •2.1. Зеркала
- •2.2. Тонкие линзы
- •2.3. Плоскопараллельная пластинка
- •2.4. Оптический клин
- •2.5. Отражательные призмы
- •2.6. Развертка призм в плоскопараллельную пластинку
- •Для прямоугольной призмы с двумя отражениями
- •2.7. Редуцирование призм. Графоаналитический метод расчета призм
- •2.8. Компенсаторы
- •Глава 3. Основные свойства идеальной оптической системы
- •3.1. Идеальная оптическая система
- •3.2. Линейное и угловое увеличение оптической системы.
- •3.3. Правило знаков
- •3.4. Основные оптические формулы. Построение изображения
- •3.5. Инвариант Аббе
- •3.6. Расчет хода нулевого луча
- •3.7. Отдельная линза в воздухе
- •3.8. Расчет хода нулевого луча через сложную оптическую систему
- •3.9. Оптическая система из двух компонент
- •Положим и выберем произвольно, тогда из формул
- •3.10. Графический способ определения хода нулевого луча
- •3.11. Определение хода действительного луча
- •Глава IV. Общие свойства оптических систем
- •4.1. Основные характеристики оптического прибора
- •4.2. Видимое увеличение
- •4.3. Основные фотометрические понятия
- •4.4. Потери света
- •4.5. Диафрагмы и их значение
- •4.6. Виньетирование
- •4.7. Светосила
- •4.8. Освещенность по полю изображения
- •4.9. Поле зрения
- •4.10. Глубина изображаемого пространства
- •4.11. Глубина резкости
- •4.12. Аберрации оптических систем
- •4.12.1. Классификация аберраций
- •4.12.2. Хроматическая аберрация
- •4.12.3. Сферическая аберрация
- •4.12.4. Астигматизм и кривизна изображения
- •4.12.5. Кома
- •Величина, численно характеризующая кому, равна
- •4.12.6. Дисторсия
- •Глава 5. Теория оптических приборов
- •5.1. Зрачки и люки
- •5.2. Отрезки, определяющие положение зрачков
- •5.3. Передача перспективы оптическими приборами
- •5.4. Основные фотометрические величины
- •Мы имеем
- •5.5. Источники излучения
- •5.6. Приемники световой энергии
- •5.7. Светосила оптического прибора
- •5.8. Светосила оптического прибора с малой передней апертурой и малой задней апертурой
- •5.9. Потери света в оптическом приборе
- •Преобразуем эту формулу
- •5.10. Глаз человека
- •5.11. Видимое увеличение оптического прибора
- •5.12. Глубина резкости фотографического аппарата, лупы и микроскопа
- •5.13. Критерий разрешающей способности оптического прибора
- •5.14. Разрешающая способность зрительных труб и фотографических объективов
- •Глава 6. Теория микроскопа
- •6.1. Оптическая система микроскопа
- •Из формулы
- •6.2. Формулы геометрической теории микроскопа
- •Поэтому
- •6.3. Осветительная система микроскопа
- •6.4. Основы дифракционной теории микроскопа
- •6.5. Разрешающая способность микроскопа
- •Окуляр, в нашем случае, есть лупа, для которой мы имели формулу
- •6.6. Фазовый контраст
- •6.7. Производство современных микроскопов
- •6.7.1. Световые
- •Микроскопы серии dm lm
- •Глава 7. Теория телескопических систем
- •7.1. Телескопические системы
- •Для продольного увеличения была получена формула
- •7.2. Зрительная труба Галилея
- •7.3. Зрительная труба Кеплера
- •7.4. Окуляры и объективы зрительных труб
- •7.5. Зрительные трубы с призменными оборачивающими системами
- •7.6. Зрительные трубы с линзовыми оборачивающими системами
- •7.7. Телескопические системы со скачкообразной переменной увеличения
- •Глава 8. Методы компьютерной оптики
- •8.1. Задачи компьютерной оптики [1,2]
- •8.2. Цифровая голография [3-5]
- •8.2.1. Общая процедура изготовления синтезированной голограммы
- •8.2.2. Получение цифровой голограммы Фурье и ее бинаризация
- •8.2.3. Киноформ
- •8.3. Фазовая проблема в оптике. Cоздание на основе решения обратных задач нового класса оптических элементов [1, 2, 6-9]
- •8.3.1. Извлечение фазовой информации из данных об интенсивности
- •8.3.2. Особенности расчета характеристик фокусаторов и корректоров излучения
- •8.3.3. Дифракционные оптические элементы
- •8.3.4. Создание фокусаторов на основе управляемых зеркал
- •8.4. Фокусировка излучения при наличии случайных помех. Использование методов адаптивной оптики [7-9]
- •8.5. Оптические элементы для анализа и формирования поперечного состава излучения [1]
- •8.6. Цифровая обработка полей в оптических системах [10-13]
- •8.6.1. Виды обработки оптических полей
- •8.6.2. Автоматизированная измерительная система для диагностики структуры лазерных пучков
- •Глава 9. Запись и обработка оптической информации
- •9.1. Общая характеристика оптических систем [1-3]
- •9.2. Однолинзовая система [1-4]
- •9.2.1. Линзы как элементы, выполняющие преобразование Фурье
- •9.2.2. Формирование изображения [1]
- •9.3. Получение изображений в сложных системах [1, 8]
- •9.3.1. Дифракционно-ограниченные системы
- •9.4. Учет аберраций [5]
- •9.5. Голографическая запись информации [2, 6-9]
- •9.5.1. Принцип голографической записи
- •9.5.2. Голограммы Фурье
- •9.6. Оптическая фильтрация и распознавание образов [2,3]
- •9.6.1. Применение системы 4-f
- •9.6.2. Голографический метод синтезирования пространственных фильтров и проблема апостериорной обработки информации
- •9.7. Сопоставление методов когерентной и некогерентной оптики [2]
- •9.8. Характеристики качества изображения [10]
- •Оглавление
2.3. Плоскопараллельная пластинка
Плоскопараллельная пластинка, оптическая деталь с двумя плоскопараллельными гранями. Применяются в качестве защитных стекол, светофильтров, сеток, шкал. Отражательные призмы также во многих отношениях эквивалентны плоскопараллельным пластинкам.
Рассмотрим ход луча AP1 (рис. 2.3.1) через пластинку. Так как показатель преломления воздуха равен единице, то
Рис. 2.3.1
по чертежу устанавливаем
Следовательно:
и
Из равенства этих углов следует, что луч P2B , покидающий пластинку, параллелен лучу AP1 , падающему на нее.
Обратное продолжение луча P2B встречает осевую прямую AS2 в точке A’ , которую можно рассматривать как изображение точки A . Если смотреть на предмет через плоскопараллельную пластинку, то он кажется ближе к наблюдателю на величину .
Определим отрезок = AA’ - смещение изображения, вызываемое плоскопараллельной пластинкой.
Из треугольника P1NP2 :
;
Так как и , то можно записать
Тогда:
Это окончательная формула для величины для сдвиг луча плоскопараллельной пластинкой.
Смещение изображения находится из треугольника
Из этой формулы видно, что зависит от толщины пластинки и от угла 1 . Следовательно, если из точки A исходит гомоцентрический пучок лучей, образующий на входной грани пластинки различные углы падения 1 , то для этих лучей получается различная величина . Это значит, что пучок лучей после выхода из пластинки становится негомоцентрическим, а изображение точки A делается нерезким.
Если угол 1 - малый, то
и
Разность называется сферической аберрацией плоскопараллельной пластинки. Это одна из аберраций, о которых шла речь при рассмотрении зеркал с внутренним покрытием.
Для параксиальных лучей смещение луча
принимает вид:
,
то есть не зависит от угла 1 падения луча на плоскопараллельную пластинку. Это обстоятельство используется длянебольшого смещения изображений объекта при наклоне плоскопараллельной пластинки (рис. 2.3.2).
Рис. 2.3.2
2.4. Оптический клин
Клином называется призма, ограниченная двумя преломляющими плоскостями с малым углом между ними (рис. 2.3.3).
Рис. 2.3.3
По закону преломления:
;
При малом угле угол i’ будет также мал, следовательно, можно заиенить:
;
Тогда:
и
Для определения дисперсии клина в эту формулоу подставляем вместо показатели преломления для различных длин волн, тогда для лучей спектра F и C будем иметь:
или в общем виде:
При прохождении лучей через клин происходит сжатие пучка. Коэффициент анаморфозы K равен: .
2.5. Отражательные призмы
Оптической призмой называется прозрачное тело, ограниченное плоскостями, из которых хотя бы две не параллельны между собой.
Оптические призмы делятся на две группы: преломляющие (спектральные) и отражающие (эквивалентные плоскопараллельным пластинкам).
Отражательные призмы предназначаются:
а). Для изменения направления или параллельного смещения осей пучков света (рис. 2.5.1 а, б, в);
б). Для оборачивания изображения (рис. 2.5.1 а, г);
в ). Для разделения поля зрения (рис. 2.5.1 д).
Рис. 2.5.1
По принципу действия отражательные призмы разделяются следующим образом:
а). Призмы с посеребрянной гранью (рис. 2.5.2);
б). Призмы с крышей (рис. 2.5.3);
в). Призмы, построенные на явлении полного внутреннего отражения (рис. 2.5.4);
г). Комбинированные призмы (рис.2.5.5), например а – система Малофеева-Перро первого рода; б – система Малофеева-Перро второго рода.
Рис. 2.5.2
Р ис. 2.5.3
Рис. 2.5.4
Рис. 2.5.5
На чертежах призмы обозначаются двумя буквами и числом: первая буква – это число отражающих граней (А – с одной, Б – с двумя, В – с тремя отражающими гранями), вторая буква – характер конструкции (для равнобедренной – Р, пентапризмы – П, полупента – У, ромбической – С, дальномерной – М); для обозначения призмы с крышей к первой букве добавляют букву К. Цифры обозначают угол отклонения осевого луча в градусах. Так, например, призма на рис. 2.5.1 а – АР-90о; призма на рис. 2.5.4 – АКР-90о и так далее. Во многих случаях призмы по своему действию заменяют зеркала, но имеют перед ними ряд преимуществ:
1. углы между гранями призм остаются неизменными;
2. призмы конструктивно устойчивее зеркал;
3. у призм нет потери света на отражение от граней, когда выполняется условие полного внутреннего отражения.
Оборачивающее действие призм прослеживается с помощью лучей, идущих из концов предмета. При этом принято условное обозначение предмета в виде стрелки (рис. 2.5.1 и рис. 2.5.5), показывающей расположение предмета в плоскости чертежа, и точки (острие стрелки) и крестика (хвост стрелки), дающих расположение предмета в направлении, перпендикулярной плоскости чертежа.
Как было указано выше, отражающие призмы эквивалентны плоскопараллельным пластинкам. Следовательно, они, подобно пластинкам, производят смещение предмета на величину , во первых, и сферическую аберрацию, во-вторых. Кроме того, расчеты оптических систем удобно производить, когда вместо призм показаны плоскопараллельные пластинки. Поэтому в методике расчета призм используются особые приемы, которые заключаются в следующем:
1. развертка призмы в плоскопараллельную пластинку,
2. приведение развертки призмы к воздуху (редуцирование призмы),
3. определение габаритных размеров призмы.