- •Кафедра оФиФнгп
- •Сборник задач по физике
- •И примеры их решения
- •Часть
- •Предисловие
- •Программа курса физики
- •Молекулярная физика и термодинамика
- •Электростатика
- •Библиографический список
- •Методические указания к решению задач и выполнению контрольных работ
- •Контрольная работа № 1
- •Механика
- •Основные формулы
- •Кинематика
- •Динамика
- •Законы сохранения
- •Динамика твердого тела
- •Механические колебания
- •Примеры решения задач
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •3,8.1016 Дж.
- •Задачи для самостоятельного решения
- •Контрольная работа №2
- •Термодинамика
- •Электростатика
- •Примеры решения задач
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Задачи для самостоятельного решения
- •1. Основные физические константы
- •2. Молярная масса м, 10–3 (кг/моль)
Решение
Решение задачи упрощается, если заданные процессы изобразить на , – диаграмме (см. рис. 20). Количество теплоты находится из первого начала термодинамики (9Ф)
Q = ΔU + A, (1)
В данной задаче на участке 1 – 2 (изохора) объем не изменяется (рис. 20) и работа = 0 (см. (10Ф), где dV = 0). Следовательно, работа совершается газом только на участке 2 – 3 при изобарном расширении А23 = А = P2(V2 – V1). Используем формулу работы газа для изобарного процесса (см. (11Ф)), где для нашей задаче ΔТ = Т1 – Т2 (см. рис. 20). В результате получим:
A = νR(T1 – T2), (2)
Применяя уравнения Менделеева–Клапейрона (2Ф) к состояниям газа 1 и 2 при изохорном процессе (см. рис. 20), получим:
откуда, учитывая условие задачи,
Подставим эту формулу в уравнение (2), и найдем работу, совершенную газом в данном процессе:
Приращение внутренней энергии (см. (8Ф))
где – число степеней свободы. В данном сложном процессе начальная и конечная температуры равны (на рис. т. т. 1 и 3), следовательно, Тогда из (1) искомое количество теплоты. Учитывая формулу (3), получим:
Пример 5. Водород массойm = 20,0 г находится при температуре = 300 К. Его объем при адиабатическом процессе увеличился в n = V2/V1 = 5,00 раз, затем при изотермическом процессе уменьшился до прежнего значения. Найти: температуру в конце адиабатического расширения; работу газа и приращение внутренней энергии при этих процессах.
Решение
Процессы расширения и сжатия газа изобразим графически в системе координат (см. рис. 21). Параметры газа можно определить из уравнений адиабатического и изотермического процессов. При адиабатическом процессе температура и объем газа в состояниях1 и 2 связаны между собой уравнением Пуассона (14Ф)
откуда, учитывая условие задачи, получим:
где постоянная адиабаты . Для молекулярного водорода (число степеней свободы= 5) молярная теплоемкость при постоянном давлении (7Ф) , гдеR = 8,31 Дж/(моль.К) – универсальная газовая постоянная (находится из таблицы). Молярная теплоемкость при постоянном объеме , тогдаγ = 1,4. Подставляя это значение γ в (1), найдем температуру: = 158 К. Работа газа при адиабатическом расширении (см. (13Ф), где число молей ν = m/M)
Учли, что молярная масса водорода кг/моль (находится из таблицы). Работа газа при изотермическом процессе (12Ф) для нашей задачи (см. рис. 21)
Учитывая условие задачи и выражение (1), найдем работу при изотермическом сжатии:
Знак «минус» показывает, что при сжатии газа работа совершается внешними силами. Для определения приращения внутренней энергии газа при адиабатическом процессе воспользуемся первым началом термодинамики (9Ф)
В данном процессе = 0, и приращение внутренней энергии при адиабатическом расширении с учетом (2) равно
ΔU1 = – A1 = – 29,5 кДж.
При изотермическом процессе Т = const и = 0. Следовательно,
Пример 6. У тепловой машины, работающей по циклу Карно, температура нагревателя вn = 1,6 раза больше температуры холодильника . За один цикл машина производит полезную работу А = 12 кДж. Какая работа за цикл затрачивается внешними силами на изотермическое сжатие рабочего тела?