- •Федеральное агентство по образованию
- •655800 «Пищевая инженерия»
- •Предисловие
- •Введение
- •Часть 1
- •1. Основные физические свойства жидкостей и газов
- •Значения константы фазового равновесия, mp·10-8, Па
- •2. Гидромеханика однофазных потоков
- •2.1. Кинематика сплошной среды
- •2.1.1. Методы задания движения и виды движения
- •2.1.2. Деформационное и вращательное
- •2.2. Основные уравнения движения жидкости
- •2.2.1. Уравнение неразрывности (сплошности) потока
- •2.2.2. Уравнения переноса импульса
- •Уравнение движения в напряжениях
- •Уравнения движения вязкой сплошной среды
- •2.2.3. Уpавнение энеpгии
- •2.3. Статическое состояние сплошной среды
- •2.3.1 Уpавнение гидростатического pавновесия
- •2.3.2. Равновесие жидкости в поле силы тяжести
- •2.3.3. Удельная потенциальная энергия,
- •2.3.4. Приборы для измерения давления
- •2.3.5. Закон Паскаля
- •2.3.6. Равновесие жидкости в поле центpобежных сил
- •2.3.7. Сила давления жидкости на плоскую
- •2.3.8. Закон Архимеда. Условия плавания
- •2.4. Динамика идеальной сплошной среды
- •2.4.1. Уpавнение Беpнулли
- •2.4.2. Одномерное движение сжимаемого газа
- •2.4.3. Скорость звука
- •2.4.4. Движение газов в канале с переменной площадью
- •2.4.5. Плоские потенциальные течения
- •2.4.6. Теорема н.Е. Жуковского о подъемной силе
- •2.5. Динамика вязкой жидкости
- •2.5.1. Режимы течения
- •2.5.2. Гидродинамическое подобие
- •2.5.3. Уpавнение Беpнулли для потока вязкой жидкости
- •2.5.4. Расчет потерь напора в местных сопротивлениях
- •2.5.5. Основное уравнение равномерного движения
- •2.5.6. Ламинаpные течения
- •Течение в плоском канале
- •Течение в тpубе с круглым поперечным сечением
- •Течение Куэтта
- •Некоторые примеры инженерных расчетов
- •2.5.7. Туpбулентное течение
- •Понятие о гидpавлически гладких и шеpоховатых тpубах
- •Потеpи энеpгии в гидpавлически гладких тpубах
- •Потеpи энеpгии в гидpавлически шеpоховатых тpубах
- •2.6. Гидравлический расчет трубопроводных систем
- •2.6.1. Основы расчета коротких трубопроводов
- •2.6.2. Типовые задачи расчета коротких трубопроводов
- •2.6.3. Основы расчета длинных трубопроводов
- •2.6.4. Типовые задачи расчета длинных трубопроводов
- •2.6.5. Неизотермическое движение жидкостей
- •2.6.6. Движение в каналах вязкого газа
- •2.7. Истечение жидкости чеpез отвеpстия и насадки
- •2.7.1. Истечение чеpез малые и большие отвеpстия
- •2.7.2. Истечение чеpез внешний цилиндpический насадок
- •2.7.3. Истечение пpи пеpеменном напоpе
- •2.7.4. Движение потоков в диффузоpах
- •Гидpодинамические хаpактеpистики диффузоpов
- •2.8. Неустановившееся движение жидкости
- •2.8.1. Уравнение Бернулли для неустановившегося движения
- •2.8.2. Постепенное перекрытие трубопровода
- •2.8.3. Мгновенное перекрытие трубопровода
- •2.9. Гидравлические методы измерения расхода жидкостей
- •2.10. Гидравлические струи
- •2.10.1. Незатопленные струи
- •Воздействие струи на твердую преграду
- •2.10.2. Затопленные струи
- •2.11. Течение со свободной поверхностью
- •3. Гидромеханика двухфазных потоков
- •3.1. Области распространения двухфазных потоков в пищевой технологии
- •3.2. Основные понятия и определения гидродинамики газо(паро)жидкостных потоков
- •3.3. Режимы течения газожидкостных потоков
- •3.3.1. Режимы течения в веpтикальных каналах
- •3.3.2. Режимы движения в гоpизонтальных тpубах
- •3.4. Элементарные процессы образования газожидкостных смесей
- •3.5. Истинное объемное газосодеpжание
- •3.5.1. Газосодеpжание в аппаpатах колонного типа
- •3.5.2. Газосодеpжание в тpубчатых аппаpатах
- •3.5.3. Паpосодеpжание пpи изменении агpегатного состояния
- •3.6. Потеpи энеpгии на гидpавлическое тpение
- •3.6.1. Потеpи энеpгии по длине
- •3.6.2. Потеpи энеpгии по длине в каналах
- •3.6.3. Потеpи энеpгии на пpеодоление
- •3.6.4. Инеpционные потеpи
- •3.6.5. Потеpи энеpгии на пpеодоление давления
- •3.7. Пленочное течение двухфазного потока
- •3.8. Распыление жидкостей
- •3.8.1. Гидравлический способ
- •3.8.2. Механический способ
- •196084, Санкт-Петербург, ул. Коли Томчака, д. 28
2.4.2. Одномерное движение сжимаемого газа
Одномерное течение отличается изменением параметров потока только в одном направлении. Уравнения этих течений являются частными случаями общих уравнений движения.
Уравнение неразрывности (сохранения массы) для сжимаемой среды запишем в форме
(2.79)
Уравнение переноса импульса. Из уравнения (2.72) для установившегося одномерного потока и при следует
(2.80)
Интегрируя выражение (2.80), получим В итоге пришли к уравнению Бернулли (2.78). Таким образом, мы пришли к выводу, что для изоэнтропийного потока уравнения переноса импульса и энергии тождественны.
В уравнении (2.78) первое слагаемое есть удельная энтальпия
(2.81)
С учетом выражения (2.81) уравнение (2.78) примет вид
(2.82)
Постоянную найдем из условия полного торможения потока, т. е. при :
(2.83)
где – удельная энтальпия заторможенного потока; – параметры заторможенного потока. При полном торможении вся кинетическая энергия потока переходит в теплоту.
Из уравнения (2.82) с учетом формулы (2.83) следует
(2.84)
Часто используют и другие формы записи уравнения (2.84):
(2.85)
или
2.4.3. Скорость звука
Скорость звука – это скорость распространения малых возмущений в данной среде. В целях вывода зависимости для ее расчета обратимся к основам теории ударных волн. Предположим, что в сечении I–I канала возникла сильная волна сжатия, которая за время переместится на расстояние в сечение II–II (рис. 2.23).
Рис. 2.23. Схема распространения малых возмущений
Скорость движения волны составляет приращение давления а приращение плотности Под действием перепада давления за счет изменения плотности внутрь объема втекает масса газа где – живое сечение канала. С другой стороны, из уравнения неразрывности потока следует В таком случае
. (2.86)
Зависимость (2.86) обусловливает взаимосвязь скорости распространения волны и скорости газа, движущегося позади фронта волны в том же направлении.
Теперь воспользуемся законом изменения количества движения для газа в объеме dV: изменение количества движения равно импульсу силы, вызванной разностью давлений в сечениях I–I и II–II:
Решая данное уравнение совместно с зависимостью (2.86), получаем
(2.87)
В случае слабой волны тогда
(2.88)
Слабая волна является не чем иным, как акустической волной, поэтому формула (2.88) определяет скорость звука . Из сопоставления уравнений (2.87) и (2.88) следует, что скорость распространения сильной волны сжатия всегда больше скорости звука.
Считая распространение звуковых волн изоэнтропийным, из уравнений (1.4) и (2.88) имеем
(2.89)
Отношение скорости течения потока к скорости звука называется числом Маха:
. (2.90)
По значению числа Маха потоки делятся:
– на дозвуковые, когда ;
– на звуковые, когда ;
– на сверхзвуковые, когда .
Газы можно считать несжимаемыми средами, если
2.4.4. Движение газов в канале с переменной площадью
живого сечения
Нашей задачей является установление закономерностей движения сжимаемого газа при M < 1 и M > 1. Для этой цели используем уравнения (2.79) и (2.80).
Продифференцируем равенство (2.79):
или . (2.91)
После деления равенства (2.91) на произведение запишем
(2.92)
Имея в виду, что для изоэнтропного процесса в баротропной среде представим отношение в следующем виде:
(2.93)
Из уравнений (2.92) и (2.93) следует
Подставив из уравнения (2.80), получим
Группируя слагаемые и вынося за скобку произведение , запишем
Так как , то
. (2.94)
Уравнение (2.94) позволяет провести качественный анализ изменения параметра движения в канале с переменным сечением (таблица).
Число Маха М |
Производная скорости
|
Изменение сечения |
|
|
|
Отметим основные результаты такого анализа.
Дозвуковое движение (при М < 1):
– если сечение убывает, то скорость растет;
– если сечение растет, то скорость убывает.
В сверхзвуковом потоке (при М > 1):
– в диффузоре сечение увеличивается, то же происходит и со скоростью;
– в конфузоре сечение уменьшается, скорость падает.
Таким образом, закономерности движения сжимаемой среды при и совершенно различны (противоположны). Из формулы (2.94) видно, что в канале переменного сечения достичь скорости звука можно только при экстремальном значении При это сделать невозможно, так как сечению предшествует расширяющийся участок, в котором при М < 1 скорость падает, при М > 1 скорость возрастает.
Из формулы (2.94) следует также, что может иметь экстремальное значение при Это значит, что при и при .
Влияние вязкости на характер движения газов в каналах с разной формой поперечного сечения при М < 1 и М > 1 будет рассмотрено в подразд. 2.6.5.