Данный пример показывает возможность возникновения силового воздействия (обобщённой силы Жуковского, с. 181) в от-

сутствие градиента давления. Кроме того, обращение градиента давления в ноль на некотором решении означает= 0 , что= 0оно удовле= 0 - творяет и макроуровневым (4)–(6) (при , , ), и

микроуровневым (1)–(3) уравнениям эфира.

Эфирное понимание закона Ампера как взаимодействия вихревых течений позволяет объяснить кажущееся парадоксальным поведение двух элементарных проводников с током, расположенных на пересекающихся перпендикулярных прямых линиях: один проводник действует на второй с некоторой силой, а второй не действует на первый (см., например, формулы в [32, с. 67; 36, с. 435]). Однако третий закон Ньютона при этом не нарушается, так как в силовом взаимодействии участвуют не проводник с проводником, а поток эфира (магнитное поле), созданный одним проводником, с потоком эфира, текущим в другом проводнике. Третий закон Ньютона выполнен между областью наложения этих потоков и внешней по отношению к ней средой, а не между областью наложения потоков и находящимся на удалении проводником. В случае нулевой силы и первого проводника бесконечно малой длины второй проводник в рассматриваемом примере просто не создаёт магнитное поле в месте расположения первого проводника. Если первый проводник не мал, то, согласно формуле (153), возникает момент сил, но не сила притяжения или отталкивания проводников.

12.2. Закон Ома. Электрическая проводимость

Рассмотрим уравнение движения эфира (24) в случае устано−вн- вившегося течения и присутствия плотности внешней силы

= −	,0 вн	.	(154)
	206

Градиент давления вычислим из уравнения состояния эфира

(15) с учётом внешнего источника плотности энергии

. На

временах, много превышающих время релаксации

направленного

= вн

ления

,

≈

теплового движения структурных элементов эфира(п. 21.5), можно

лагая для простоты, что

/| |

считать

2

. Тогда, вводя координату вдоль направ-

− ( + вн) = ( 2) =

| |

( 2) =

скорости течения

в рассматриваемой точке и предпо-

давление зависит только от , имеем

|

|

|

|

|

|

.

| | 2

= 2

С учётом формулы (143) получаем

|

−( + вн) =

2

.

,0

|

Подставляя это выражение в (154), находим

=

.

2 ,0

| |

Обозначим

эл

2

.

≡

2 ,0

| |

(155)

2

207

В физике коэффициент

эл называется электрической прово-

димостью, а уравнение

эл

(156)

законом Ома. В зависимости от знака

направления тока и элек-

быть противоположными.

трического поля могут совпадать или эл

от

| |

зависит от

В общем случае электрическая проводимость

градиента скорости течения

. Это можно

интерпретировать

эл

как зависимость

электрического поля

для некоторых

сред, например

для плазмы.

эл

Таким образом, в эфирной трактовке закон Ома является простым логическим следствием уравнения движения и уравнения состояния эфира, то есть фактически следствием второго закона

Ньютона. Поэтому закон Ома (156) является общим законом. Од-
21.9.	эл
нако в физике обычно рассматривается его линейное приближе-
ние, когда		можно считать константой [28, с. 183, 184].

Электрическая проводимость эфира и вещества изучены в п.

Экспериментальное подтверждение закона Ома (156) (см., например: [28, с. 179, 184]) означает подтверждение теории эфира.

Воспользовавшись в (154) формулой (156), находим
= −	эл ( + вн).		(157)
Соотношение (157)	показывает,0	, что в установившемся ре-

жиме электрический ток пропорционален градиенту давления в эфире. Коэффициентом пропорциональности является электри-

ческая проводимостью		, делённая на константу,				имеющую
размерность плотности	заряда (247).
	эл
Давление в (157), в отличие от давления					в (261), обуслов-
лено потоком эфира как сплошной среды со			скоростью . В об-
		208

щем случае для в (157) нельзя использовать уравнение Клапейрона – Менделеева, так как при протекании электрического тока термодинамическое равновесие, вообще говоря, не имеет места из-за изменения во времени температуры, давления и нарушения изолированности проводника от окружающей среды.

12.3. Закон Джоуля и Ленца

Рассмотрим плотность мощности течения= вн эфира (16). При наличии источника плотности энергии для установивше-

гося течения частная производная по времени в (16) равна нулю

= − ∙ ( + вн).

В эфирной модели провода и электрохимической ячейки

примем, что плотность тока имеет вид (143)

= ,0 .

Тогда	= − ,0	∙ ( + вн)
			(158)

или, обобщая формулу (72) на случай присутствия внешнего ис-
точника плотности энергии вн,
= ∙ .	(159)

Отметим, что эту формулу с учётом выражения (17) можно переписать в виде

209