| | ( | |) =

| | ( | |)

= 2 ( | |)2

=

1

1

| |2 + ( | |2)

≈ 1

( | |2) =

2

| |

2

=

| |

| |

2

| | | |

=

2

2≈

=

,0

= | |

→ 0.

| |

| |

| |

,0

,0

,0

2 эл

эл

2

15.3. Магнитный поток эфира

Рассмотрим случай, когда× /электрическое= × × ( поле) мало ≈ 0, но магнитная компонента поля силы Ло-

ренца не является малой. Такой поток эфира будем называть магнитным. Отличие от гравитационного потока состоит в том, что здесь поле силы Лоренца (165) не нулевое. При установившемся течении в отсутствие внешних источников и сил плотность и скорость магнитного потока должны удовлетворять уравнению неразрывности, уравнению движения в форме (166) и условию отсутствия электрического поля

= 0	( ) = 0
| | ( | |) − × ×
или с учётом уравнения состояния (15)
		(186)
( 2) = 0
| | ( | |) − × × ( ) = 0.
250

Второе уравнение даёт

= 1 .

Подставляя это выражение в третье уравнение системы

(186), находим

| | | | − × × 2 = 0.

Одним из простейших решений данного уравнения в сферической системе координат является вектор

где ( ) – произвольная функция. В этом случае
=	2	1	,
		( )

а первое уравнение из системы (186) выполнено приближённо

для больших радиусов

∙ ( ) = (1 ).

Данному потоку эфира соответствует магнитное поле, име-

ющее только азимутальную компоненту							.
,0	= | 1	| 2( )
		251