Видно, что в этом случае сопротивление в проводе определяется градиентом кинетической энергии и завихренностью потока эфира в нём. В типичных случаях с ростом завихренности

потока эфира удельное сопротивление				падает, а с ростом гра-
диента его кинетической энергии –	растёт. Таким образом, в за-
			0
, так и диэлектрические свойства.		/2 − × ( × ) =
висимости от характера течения эфира в проводнике может
0			2
наблюдаться как сверхпроводимость

При этом сопротивление проводника определяется особенностями течения эфира в нём, а возможное движение электронов или других носителей заряда является вторичным эффектом, обусловленным течением эфира.

В подтверждение данного вывода проанализируем опытный факт: при усилении тока с ростом напряжённости электрического поля эффект сверхпроводимости пропадает. С эфирной точки зрения данное наблюдение имеет простое объяснение. С ростом электрического поля возрастает градиент величины скорости эфира. Возросший поток эфира начинает нагревать проводник (в том числе увлекая и ускоряя свободные электроны, если они есть). Увеличение теплового движения структурных элементов проводника препятствует движению потока эфира,

что приводит к исчезновению эффекта сверхпроводимости.

Введение удельного сопротивления 0 для электрохимического тока и для тока в проводах позволяет сопоставить эти сопротивления. Удельное сопротивление электрохимической ячейки и газового разряда обусловлено частотой столкновения заряженных частиц с частицами эфирной среды, а удельное сопротивление провода – особенностью движения эфира в нём.

18.5. Электроёмкость, конденсаторы

Для объектов с зарядом , у которых плотность заряда меняется пропорционально заряду

279

с коэффициентом пропорциональности , являющимся функцией точки пространства, в физике вводится понятие электроёмкости (ёмкости) уединённого проводника, погружённого в непо-

движный диэлектрик с относительной диэлектрической прони-

цаемостью (см., например: [36, с. 355, 359; 28, с. 97]). С помо-

(33), все эффекты

щью диэлектрической

проницаемости описывают электрическое

ние

является более

общим

, чем

.

поле в диэлектрике: . Однако, как отмечено после системы

Применяя∙ = 4 /

∙

= 4 /

∙ ( )

= 4

среды входят в

и . В этом смысле соотноше-

формулу (71) к

′

=

=

,

( ′)|

−

′|

(207)

≡

1

′,

( ′)

′

′

)| −

|

получаем соотношение

(

в котором коэффициент

зависит только от геометрии заряжен-

ного объекта и

диэлектрической проницаемости рассматривае-

=

чески из единственности

мой области.

Заметим, что формулу

можно получить математи-

находим с точностью до

решения краевой задачи для уединён-

ного проводника [115, с. 398].

Принимая во внимание связь

с давлением эфира

(73),

аддитивной константы эфирные пред-

ставления последнего соотношения

= 0

или с учётом уравнения

280

,0

состояния эфира (15) при

Данные выражения означают, что заряд объекта с заданной
,0 /	или	характеризует			давление эфира в объекте
ёмкостью
		отклонение плотности энергии					установившегося
									=
течения эфира от её характерной величины.
Уменьшение ёмкости					при фиксированном заряде				при-
водит к увеличению			давления эфира (разности потенциалов).
В электротехнике широко применяются конденсаторы. По
определению		[36, с. 360] конденсатором				называется		система

двух разноимённо заряженных равными по абсолютной величине зарядами проводников, имеющих такую форму и расположение друг относительно друга, что поле, создаваемое такой системой, локализовано в ограниченной области пространства. Сами проводники называются обкладками конденсатора.

Обкладка конденсатора обычно представляет собой тонкий

проводник с поверхностью

. Для описания потенциала

такой

обкладки рассматривают предел

от формулы (71) или (207)

при

стремлении толщины обкладки

∆

к нулю

∆ →0

′

′|

′

=

∆ →0

′ ∆

′

= lim

(′)| −

lim

( ′)| − ′|

=

∆lim

(∆)

′

→0

и условии конечной

( ′)| − ′|

поверхностной плотности заряда

∆ →0

Тогда, предполагая пропорциональность заряду

281

для потенциала и ёмкости тонкой обкладки получаем

=

(′)

′ , ≡

1

.

( ′)| − ′|

( ′)

′

′

По принципу суперпозиции (см. с. 39)′

−

между

(

)|потенциал|

обкладками конденсатора равен сумме уединённых

потенциалов

зарядом

| |

, то для потенциала

потенциал обкладки с

каждой из обкладок. Если обозначить

конденсатора с положительно

заряженной второй обкладкой имеем

21

Выражения для потенциалов заряженных тел простой формы получены, например, в [28, п. 19]. Замечая, что заряд входит в эти выражения в качестве множителя, получаем для потен-

циала таких конденсаторов
			=		.	(208)
данной			называется ёмкостью			конденсатора. Из вывода
Величина
	формулы следует, что			зависит только от геометрии кон-

денсатора и диэлектрической проницаемости. Формулы ёмкости
конденсаторов различной формы			выведены, например, в [28, п. 26].
Подставив формулы (75), (76) в (208), получаем представления
,0		= , ( 2)1	− ( 2)2 =	,
2	1				(209)

позволяющие дать эфирную интерпретацию отношениязаряда к ёмкости конденсатора как разностидавлений эфира или разностиплот-

282