- •Предисловие к первому и второму изданиям
- •Предисловие к третьему изданию
- •Правовые вопросы
- •1. Иерархия математических моделей эфира как сплошной среды
- •1.1. Микроуровневая и макроуровневая модели эфира
- •1.2. Сравнение уравнений эфира с классическими уравнениями механики сплошной среды
- •1.3. Инвариантность уравнений неразрывности и движения эфира относительно преобразования Галилея
- •1.4. Плотность энергии, плотность мощности эфира. Давление эфира. Уравнение состояния эфира
- •2. Вывод уравнений Максвелла из уравнений эфира
- •2.1. Вывод обобщённых уравнений Максвелла – Лоренца из уравнений эфира
- •2.2. Вычисление электрического и магнитного полей
- •2.3. Векторный потенциал. Физическая интерпретация
- •2.4. Обобщённые уравнения колебаний электрического и магнитного полей
- •2.5. *Изучение вопроса об инвариантности обобщённых и классических уравнений Максвелла при преобразовании Галилея
- •2.5.2. Преобразование производных и операторов при замене переменных Галилея. Инвариантность уравнений неразрывности и движения эфира в эйлеровых переменных
- •2.5.3. Причина потери галилеевой инвариантности в обобщённых уравнениях Максвелла – неинвариантное преобразование исходных уравнений эфира. Инвариантность обобщённых уравнений Максвелла при досветовой скорости движения системы координат
- •2.5.4. Галилеева неинвариантность классических уравнений Максвелла в отсутствие среды и их инвариантность в эфирной трактовке при досветовой скорости движения системы координат
- •2.6. Общие замечания
- •3. Заряд, его электрическое поле. Теорема Гаусса. Закон Кулона. Электрический потенциал. Связь потенциального электрического поля с градиентом давления эфира. Сохранение заряда
- •4. Волновые процессы в эфире
- •4.1. Уравнения малых колебаний эфира. Некоторые волновые решения исходных уравнений эфира
- •4.2. Непригодность квантовой механики для полноценного описания природы
- •4.2.1. Анализ основ квантовой механики с позиций методологии математического моделирования
- •4.2.2. Вывод уравнения Шрёдингера из уравнений эфира. Эфирная интерпретация волновой функции. Ошибочность отождествления частицы и волны
- •4.2.4. Неадекватность интерпретации экспериментов, якобы обосновывающих квантовую механику
- •4.2.5. Основные выводы
- •5. Энергия электромагнитного поля
- •5.1. Общие формулы для плотностей энергии и мощности электромагнитного поля
- •5.2. Плотность энергии электромагнитной волны
- •5.3. Интерпретация энергии кванта света, постоянной Планка, волны де Бройля
- •6. Разрывы в эфире. Эффекты квантования
- •6.1. Самопроизвольное формирование разрывов
- •6.2. Условия на поверхности разрыва
- •6.3. Пример квантования
- •6.4. Эфирное представление условий разрыва магнитного и электрического полей
- •7. Вывод закона Био – Савара из уравнений эфира
- •9. Основной закон электромагнитной индукции. Электродвижущая сила. Правило Ленца
- •9.1. Основной закон электромагнитной индукции
- •9.2. Галилеева инвариантность основного закона электромагнитной индукции
- •10. Вихревое движение
- •10.1. Замкнутая вихревая трубка как основная устойчивая структура вихревого движения эфира
- •10.2. Вихревой импульс эфира. Закон сохранения вихревого импульса. Сохранения момента магнитного поля
- •11. Внешняя сила, действующая со стороны среды на завихренное течение эфира. Обобщение силы Жуковского для случая трёхмерного частично или полностью проницаемого объекта
- •11.1. Обобщение силы Жуковского
- •11.2. Движение элементарного объёма эфира в сильных внешних магнитном и электрическом полях. Ларморовский радиус вращения элементарного объёма эфира. Циклотронный эфирный резонанс
- •12. Электрический ток в проводниках
- •12.1. Токи вне и внутри проводников. Законы Ампера
- •12.2. Закон Ома. Электрическая проводимость
- •12.3. Закон Джоуля и Ленца
- •12.4. Влияние распределения скорости эфира внутри провода на создаваемое в нём магнитное поле и плотность электрического тока
- •12.5. Сверхпроводимость
- •13. Силовое воздействие эфира на объект, вызванное наличием градиента давления
- •14. Эфирный аналог теоремы Бернулли. Эффекты, обусловленные уравнением состояния эфира
- •14.1. Теорема Бернулли в эфире. Сравнение интеграла Бернулли с уравнением состояния эфира
- •14.3. Механизм воздействия обобщённой силы Жуковского
- •14.4. Принцип перемещения в эфире без отбрасывания количества движения
- •14.5. Плотность кинетической энергии эфира в электроне и протоне. Технологии, основанные на превращении осязаемой материи в поток эфира. Эфиробарический боеприпас
- •15. Классификация установившихся потоков эфира
- •15.1. Электрический поток эфира
- •15.2. Гравитационный поток эфира
- •15.3. Магнитный поток эфира
- •16. Силовое воздействие потока эфира на объект
- •16.1. Воздействие на заряженный объект. Сила Лоренца
- •16.2. Сила эфирного гравитационного притяжения. Гравитационная и инертная массы
- •17. Взаимодействие объектов
- •17.1. Закон Кулона для двух заряженных объектов
- •17.2. Закон гравитационного тяготения
- •18. Эфирная трактовка в электротехнике и электрохимии
- •18.1. Создание электрического тока в проводе. Падение напряжения на участке цепи
- •18.2. Мощность электрической цепи
- •18.3. Электрическое сопротивление в электрохимической ячейке и газовом разряде
- •18.4. Электрическое сопротивление в проводе
- •18.5. Электроёмкость, конденсаторы
- •18.6. Уравнение тока в контуре постоянной формы
- •18.8. Магнитная энергия замкнутого проводника с током в магнитном поле. Плотность магнитной энергии в цепи
- •18.9. Полная электромагнитная мощность цепи с током. Вектор Умова – Пойнтинга
- •18.10. Взрыв проволочек электрическим током в вакууме. Взрывная электронная эмиссия
- •18.11. Э.д.с. Жуковского. Униполярный генератор
- •18.12. Эффект Холла. Постоянная Холла
- •18.13. Электростатические эффекты
- •18.14. Электростатические устройства
- •18.15. Эксперимент для проверки закона сохранения заряда объектом на длительном промежутке времени
- •18.16. Удержание плазмы в тороидальных ловушках. Обобщение математических моделей плазмы
- •19. Интерпретация магнитных явлений
- •19.1. Потоки эфира, создаваемые доменом и постоянным магнитом
- •19.2. Магнит и ферромагнитный материал
- •19.3. Проводящий немагнитный материал и магнит
- •19.4. Проводник с током и магнит
- •19.5. Взаимодействие магнитов друг с другом
- •19.6. О попытках создания двигателя или генератора энергии на основе перемещения системы постоянных магнитов
- •20. Оценка плотности невозмущённого эфира
- •20.1. Единицы измерения плотности эфира
- •20.2. Оценки на основе экспериментов с лазерами
- •20.3. Оценки с использованием эфирной модели фотона и характеристик электромагнитного поля в нём
- •20.4. Оценка из эфирной модели фотона и его импульса
- •20.5. Оценки с применением эфирных моделей электрона и протона
- •20.6. Оценка на основе данных о кулоновском барьере
- •20.7. Основные выводы. Значение плотности эфира
- •20.8. Ошибочность принятия диэлектрической проницаемости вакуума в качестве невозмущённой плотности эфира
- •21. Структура носителей эфира – ньютониев. Кинетические эффекты в эфире и веществе
- •21.1. Давление невозмущённого эфира
- •21.2. Масса и размер носителей эфира – ньютониев. Среднее расстояние между ними
- •21.3. Распределение ньютониев при хаотическом тепловом и направленном движении
- •21.4. Краткий обзор моделей неравновесных, необратимых процессов и коэффициентов переноса в физике. Применение к описанию кинетики ньютониев
- •21.5. Теплопередача в эфире. Теплоёмкость эфира
- •21.6. Теплопередача в твёрдом веществе
- •21.7. Вязкость эфира
- •21.8. Самодиффузия в эфире
- •21.9. Электрическая проводимость эфира и вещества при отсутствии свободных зарядов
- •21.10. Оценка параметров эфирной модели электропроводности по опытным данным
- •21.11. Закон Видемана и Франца в металле и эфире
- •21.12. Давление эфира внутри твёрдых материалов и жидкостей
- •21.13. Слипание пластин с гладкой поверхностью, эффект Казимира. Фазовый переход состояний объектов. Радиоактивный распад
- •21.14. Явления в контактах
- •21.15. Электроотрицательность химических элементов
- •21.16. Плотность тока эфира в газовом разряде
- •21.17. Нецелесообразность применения понятия термодинамической энтропии в модели эфира
- •22. Оценка радиусов пограничных слоёв, обуславливающих возникновение силы Лоренца и силы гравитации
- •22.1. Заряженные объекты
- •22.2. Объекты, обладающие массой. Оценка скорости вращения гравитационного потока эфира вокруг Земли, его градиента давления и давления
- •23. Сводка экспериментальных фактов, подтверждающих наличие эфира
- •23.1. Основные общие законы электродинамики и гравитации
- •23.2. Электрический ток в проводе
- •23.2.1. Внутренняя противоречивость модели свободных электронов в твёрдом проводнике
- •23.2.2. Проблемы интерпретации опытов в электронной теории проводимости
- •23.2.3. Расчёт течения эфира внутри провода
- •23.3. Эксперименты с униполярным генератором. Эффект Аспдена
- •23.5. Теплопроводность металлов
- •23.5.1. Теплопроводность в поле силы тяготения
- •23.5.2. Теплопроводность во вращающемся диске
- •23.5.3. Теплопроводность при наличии вибрации
- •23.6. Вращение тел при отсутствии внешнего магнитного поля
- •23.6.1. Опыт Толмена и Стюарта с вращающейся катушкой
- •23.6.2. Инерционный опыт Лепёшкина с вращающейся спиралью
- •23.6.3. Создание магнитного поля вращающимся сверхпроводником, ферромагнетиком и другими объектами. Момент Лондона. Эффект Барнетта. Гравитомагнитный момент Лондона
- •23.6.4. Создание в эфире фантома вращением магнитного диска
- •23.6.5. Электромагнитное поле, создаваемое камертоном
- •23.6.6. Магнитное поле вращающегося немагнитного диска. Проект экспериментов
- •23.6.7. Опыт с вращающимся диском и флюгером
- •23.6.8. Ошибочные трактовки движения объектов в некоторых опытах как результата механического взаимодействия с эфиром
- •23.7. О разрушении материала вращением
- •23.8. Разрушение материала лазером
- •23.9. Эксперименты в техническом вакууме
- •23.9.1. Темновой ток
- •23.9.2. Темновой ток в присутствии магнита
- •23.9.3. Мельничка
- •23.9.4. Коловрат
- •23.9.6. Автоэлектронная эмиссия и фотоэмиссия электронов из проводника
- •23.9.7. Пробойный ток
- •23.10. Противодействие гравитации. Экранировка гравитационного потока эфира и его изменение
- •23.10.1. Вращение частично сверхпроводящего керамического диска в магнитном поле. Противодействие гравитации в эксперименте Подклетнова
- •23.10.2. Уменьшение веса электрона в вакуумной трубке, окружённой сверхпроводником, за счёт экранировки гравитационного потока эфира
- •23.10.3. Эксперименты В.В. Чернова по изменению силы тяжести. Создание фантомов в эфире вращающимся стальным маховиком, электрическим током и крутящимся магнитом
- •23.10.4. Экранировка гравитационного потока эфира атомарным порошком
- •23.10.5. Проект стенда для опытов с гравитацией
- •23.11. Черенковское излучение в эфире
- •23.12. Аномалии орбит первых спутников Фон Брауна
- •23.13. Эфирная интерпретация принципа работы электродвигателя на подшипниках
- •23.13.1. Простейшая эфирная модель электродвигателя на подшипниках
- •23.13.2. Анализ эфирной модели
- •23.13.3. Выводы и перспективы применения
- •23.14. Странное излучение, наблюдаемое при низкотемпературных ядерных реакциях (LENR)
- •24. Эфирная модель шаровой молнии
- •24.1. Аномальные свойства ШМ
- •24.2. Попытки объяснения ШМ без учёта эфира
- •24.3. Простейшая эфирная модель ШМ. Трактовка аномальных свойств
- •24.4. Интерпретация экспериментов Теслы с ШМ. Резонансный механизм аномальных явлений в электротехнических устройствах
- •25. Эфирная модель строения Земли
- •26. Информационная составляющая биологических систем и её проявления
- •27. «Путешествия» во времени
- •Заключение
- •Приложение 1. Вывод уравнения Ампера
- •Приложение 2. О поисках эфирного ветра
- •Приложение 3. О движущихся источниках света
- •Приложение 4. Траектории лагранжевых частиц для уравнения движения с нулевой правой частью
- •Приложение 5. Новые системы единиц измерения, связанные с эфиром
- •Приложение 6. Концентрации электронов и ионов в воздухе при низком давлении
- •Приложение 7. Ионный ветер в коронном разряде
- •Литература
- •Литература, добавленная во 2-м издании
- •Литература, добавленная в 3-м издании
- •Представления некоторых великих учёных об устройстве материи
- •Цитаты из высказываний об изданиях книги
- •Фальсификации, искажения, непонимание методологии и результатов книги
Недостатки системы СИ для описания физических явлений по сравнению с системой СГС подробно обсуждены, например, в [28, п. 85]. Не исключено, что лоббирование СИ было в том числе коммерческим проектом по объёмному переизданию научной литературы.
Из всех предложенных систем единиц гауссова система СГС до настоящего времени остаётся наилучшей в физике [28, с. 363]. Однако теперь ей могут составить конкуренцию новые системы единиц измерения, связанные с эфиром, которые показывают единство происхождения механических и электромагнитных величин, см. приложение 5.
21.Структура носителей эфира – ньютониев. Кинетические эффекты в эфире и веществе
Уравнения эфира (4)–(6), как и уравнения механики сплошной среды, абстрагируются от физического содержания носителей плотности и скорости материи. В газовой и гидродинамике структура вещества раскрывается молекулярно-кинетической теорией, в которой уравнения неразрывности и движения являются следствиями движения и взаимодействия многочисленных отдельных объектов малого размера. Поэтому возникает естественный вопрос о структуре носителей эфира.
В настоящее время детально проработанная теория, отвечающая на этот вопрос, отсутствует. В данном разделе предложена и изучена простейшая модель носителей эфира, основанная на аналогии с молекулярно-кинетической теорией.
Здесь же начато изучение вопроса о поведении эфира в веществе. Движение эфира внутри вещества определяется течением, созданным структурными элементами материала и внешним воздействием. Подробное исследование этого процесса требует развития эфирной модели атомов, молекул и их совокупно-
373
стей. Здесь мы рассмотрим поведение эфира в веществе, используя аналогию с термодинамикой и молекулярно-кинетической теорией. При этом понятие термодинамической энтропии не используется, см. п. 21.17.
21.1. Давление невозмущённого эфира
Начать построение кинетической теории эфира разумно с анализа простейших моделей. Найдём параметры носителей (частиц) эфира в предположении, что они ведут себя подобно сыпучей среде, похожей на одноатомный газ. Возможность проведения аналогии между сыпучей средой и газом основана на том, что и в той, и в другой среде предполагается отсутствие сильных связей между частицами [36, с. 150]. В этом случае давление в эфире можно оценить по скорости свободного распространения возмущения в эфире, равной скорости света, и,0 невозмущённой плотности эфира в механических единицах (246).
В адиабатическом случае, когда нет обмена тепла в системе, реализуется известная связь между давлением и плотностью
среды. Для параметров эфира по аналогии с [27, с. 79] имеем
0,0 = 2,
где – отношение теплоёмкостей в эфире (аналог адиабатиче- |
||||||
ния в эфире |
,0 |
≈ 2 ∙ 10−6 |
[ г/м3] |
|
||
ской постоянной). Предполагая |
= 5/3 |
, как для твёрдых частиц |
||||
[121, с. 197], получаем при |
|
|
к |
|
оценку давле- |
|
0 |
|
|
|
|
6 |
(248) |
|
|
|
|
|
||
См. также оценку (272). Такое давление в |
раз больше ат- |
|||||
мосферного. |
|
|
|
|
~10 |
|
|
374 |
|
|
|
|
Адекватность оценки (248) подтверждается её соответствием
оценке из экспериментов со взрывом проволочек и эмиттеров (см. |
|||||||||||
2 |
11 |
|
|
= |
|
= |
|
= 0 |
|
= 0 |
|
последний абзац п. 18.10) и давлению невозмущённого эфира, вы- |
|||||||||||
= ,0 |
= 1.8 ∙ 10 |
[Па] |
|
0, | |
| |
|
|
|
|
|
|
численного по формуле (15).при |
|
, |
|
, |
|
: |
Оценка (248) также согласуется с представлением о том, что при приближении макроскопического давления к давлению эфира следует ожидать сильное нарастание взаимодействия атомов с те-
чением носителей эфира (ньютониев), приводящее к существен- |
||||||
[146, с. |
|
~10 |
|
|
|
|
ной перестройке атомарных структур. Действительно, начиная с |
||||||
давления |
|
атмосфер, у веществ появляются новые свойства |
||||
|
220]. Например6 , для получения алмазов из графита исполь- |
|||||
зуется давление |
|
10в механике |
. |
|
||
Понятие давления |
10сплошной среды учитывает |
|||||
эффект её внутреннего1.5 ∙ 10 напряжения− 2.5 ∙ 10 . Поэтому[Па] |
давление, имею- |
щее размерность плотности энергии, можно интерпретировать как плотность энергии внутренних напряжений среды (и наоборот). Согласно (248), плотность энергии в невозмущённом эфире составляет
0 |
(249) |
|
Как отмечено выше, при достижении таких плотностей энергии можно ожидать сильное нарастание взаимодействия атомов осязаемого вещества и течения ньютониев, например, из-за усиления хаотического теплового движения атомов.
Условия разрушения некоторых объектов микромира с помощью высокой макроскопической плотности энергии в сочетании
смощным потоком эфира обсуждены в п. 14.5.
21.2.Масса и размер носителей эфира – ньютониев. Среднее расстояние между ними
Оценить массу частицы эфира позволяет уравнение Клапейрона – Менделеева (уравнение состояния) для идеального газа из
375
твёрдых частиц – аналога сыпучей среды. Это уравнение несёт дополнительную к уравнению состояния эфира (15) информацию о поведении структурных элементов в лагранжевой частице эфира.
Использование уравнения Клапейрона – Менделеева не является слишком сильным ограничением на класс изучаемых процессов в эфире, так как оно может быть получено разложением уравнения состояния всякого вещества по степеням плотности частиц [27, с. 103; 146, гл. 1, п. 1; 147, гл. 1, п. 3], а в случае эфира плотность является малой величиной (246). Кроме того, уравнение Клапейрона – Менделеева может трактоваться как следствие способа построения температурной шкалы [27, с. 25].
Теоретические методы уточнения исходного уравнения состояния идеального газа подробно обсуждены в [146], см., например, гл. 4, п. 6 и гл. 9, п. 3, где рассмотрено уравнение состояния плотной среды из твёрдых сфер, не обладающих силами притяжения. Для характерного диаметра структурного элемента эфира, оцененного в п. 21.2, соответствующая поправка к уравнению состояния [146, с. 497, формула (3.1)] оказывается очень малой.
Однако, несмотря на некоторое ограничение общности, идеализированная модель Клапейрона – Менделеева позволяет понять самые важные черты поведения эфирной среды и зависимости от варьируемых параметров, а также, последовательно отказываясь от различных упрощений, выяснять специфику реальных объектов [147], например, связанную с конечными разме-
рами структурных элементов эфира. |
|
|||
|
Для одного моля частиц уравнение Клапейрона – Менделе- |
|||
ева имеет вид [27, с. 25; 36, с. 151] |
|
|||
|
|
|
|
(250) |
где |
|
3 |
= , |
– универсальная газовая |
постоянная, рассчитанная для одного моля (см., например: [36, с. |
||||
|
= 8.3144 ∙ 10 |
|
[Дж/(кмоль ∙ К)] |
|
|
|
|
376 |
|
151]), |
|
– температура эфира (черта введена для различия с обо- |
|||
значением |
температуры макроскопических сред ), |
|
– молярный |
||
|
|
|
энергия посту- |
||
объём. Под температурой эфира здесь понимается |
|
|
пательного хаотического движения структурных элементов эфира
– ньютониев, введённых в физику Д.И. Менделеевым, см. ниже.
Ввиду закона Авогадро (при одинаковых давлениях и одина-
зов содержится одинаковое число молекул) имеет одно и то же значение для разных газов [27, с. 25]. Здесь мы предполагаем, что
ковых температурах в равных объёмах различных идеальных га-
значение сохраняется для эфира, так как главным предположе- |
||||||||||
нием в модели |
сыпучей среды, как и газа, является отсутствие |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
сильных связей между частицами [36, с. 150]. |
|
. Её можно вы- |
||||||||
Обозначим молярную массу частиц эфира |
|
|||||||||
разить через плотность невозмущённого эфира э |
|
(246) и мо- |
||||||||
лярный объём |
э |
= ,0 . |
|
,0 |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
||||
Подставив найденный отсюда молярный объём |
в уравне- |
|||||||||
ние Клапейрона – Менделеева, получим |
|
|
|
|
||||||
|
|
= |
э ,0 |
|
|
|
|
|
|
(251) |
|
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
Возьмём в качестве выраженной |
в градусах энергии эфира |
|||||||||
температуру так называемого |
реликтового |
излучения |
|
|||||||
, см. [142–145], которая вместе со скоростью света явля- |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= |
ется надёжной макрос опической характеристикой вакуума. То- |
|||||||||||||
2.73 [К] |
|
|
−13 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
гда |
э |
|
|
|
|
|
при |
|
|
. |
Уравнение Кла- |
||
пейрона – Менделеева записано для одного моля частиц, равного |
|||||||||||||
|
≈ 4.1 ∙ 10 |
|
[кг/кмоль] |
26 |
|
= 0 |
|
|
|||||
числу Авогадро |
|
|
|
|
|
|
. |
|
. Тогда для массы |
||||
одной частицы |
эфира получаем |
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
= 6.02214 ∙ 10э |
|
[1/экмоль] |
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
= / |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
377 |
|
|
|
|
|
Таким образом, масса частицы эфира в аналоге газодинамической модели его структуры равна
|
|
э |
|
(252) |
|
где |
|
||||
– масса протона. Этот результат и качественно, и в принци- |
|||||
|
пиальном плане количественно согласуется с выводом Д.И. Менделеева [54], о том, что если эфирная частица существует, то она
имеет значительно меньшую массу, чем атом водорода. Эту ча- |
|||||
стицу он назвал «ньютоний» и оценил её массу как |
|
|
−11 . |
||
|
ньютония |
|
озна- |
||
Подчеркнём, что введение массы одного |
|
~5 ∙ 10 э |
|
||
чает переход от модели механики сплошной эфирной |
среды к мо- |
||||
|
|
|
дели её отдельных структурных элементов. В модели сплошной
ривать не массу одного ньютония э, а массу большого количества ньютониев, например молярную массу э (фигурирующую в уравнении Клапейрона – Менделеева (251)), так как в п. 16.2и 17.2
среды, например, при вычислении давления адекватнее рассмат-
гравитационная масса объекта введена как коэффициент в формуле воздействия градиента давления эфира на объект сплошной среды, содержащий много структурных элементов этой среды.
В п. 16.2 также обсуждён принцип эквивалентности гравита-
ционной и инертной масс объекта. При построении модели индивидуального структурного элемента эфира (ньютония) его массу э можно также интерпретировать и как гравитационную, характеризующую поведение пробного ньютония в гравитационном потоке эфира, и как инертную, характеризующую ускорение ньютония под действием приложенной к нему силы.
Оценку характерного радиуса ньютония проведём на основе эфирной модели строения протона. Из эксперимента известно, что протон имеет положительный заряд и обладает свойствами вращающегося объекта. Математически данный объект можно описать вихрестоком (см. п. 14.5), то есть вихрем в эфире, скорость в котором имеет ненулевую компоненту, направленную в сторону
378
оси вихря (см. пример вихрестока и вихреисточника в [140, с. 241, 242]). Пониженное давление изнутри такого вихря около его границы соответствует положительному заряду (см. п. 18.13). Форма границы вихря (шубы) при оценке размера ньютония не очень принципиальна. Это может быть сфера, эллипсоид, цилиндрический объект или «блин». Важно, что в модели протона и градиент давления (235), и радиальная скорость двигают эфир к оси вращения, в результате чего на ней накапливаются ньютонии.
Наличие в протоне центральной области с очень высокой плотностью массы наблюдается экспериментально, см., например, обзор [289] и приведённую там литературу. В математической модели этого явления будем считать, что на оси вращения протона
формируется некоторый стержень (керн) длины |
|
, в котором |
||||||||||||||
сосредоточена масса протона. Допустим, что в |
керне линейная |
|||||||||||||||
2 , |
|
|||||||||||||||
далее заметно |
|
/(2 , ) |
настолько высока, что не может быть |
|||||||||||||
плотность массы |
|
э при |
|
|||||||||||||
|
|
э, |
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|||
→ |
|
, |
увеличена без внешнего воздействия. Тогда харак- |
|||||||||||||
|
→ |
|
|
|
|
|
|
можно оценить исходя из предела |
||||||||
терный диаметр ньютония |
э |
|||||||||||||||
|
/(2 , ) |
ээ |
|
|
э |
|
|
|
|
|
|
|
||||
керна |
|
|
|
|
: |
|
условии постоянства линейной плотности |
|||||||||
|
|
|
|
= |
lim |
|
|
|
= |
|
. |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
2 |
|
2 |
2 , |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
, → |
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
→э |
|
|
|
|
|
|
|
Отсюда
э = , э.
Учитывая (252), находим
э,
379
Длину керна протона |
|
оценим в предположении, что раз- |
|||||||
мер протонного вихря |
|
сопоставим с длиной керна |
|
. |
|||||
|
2 , |
|
|
|
естественно взять рас- |
||||
В качестве |
характерного радиуса вихря |
|
|||||||
|
2 |
|
|
|
|
|
2 , ~ 2 |
|
|
стояние от оси вращения, на котором |
линейная скорость враще- |
||||||||
|
|
|
|
|
ния близка к скорости света . Такой выбор обусловлен тем, что , являясь скоростью свободного распространения возмущений в эфире, не превышается в типичных условиях без внешних воз-
действий, а значит, ограничивает величину линейной скорости в
эфирном вихре. Искомому радиусу протонного вихря |
соответ- |
||||||||
комптоновском радиусе линейная |
|
|
= /( ) |
|
на |
||||
ствует комптоновский радиус протона |
|
. Именно |
|||||||
= 2,2 |
|
= 2 . |
|
|
= / = /(2 ) = |
||||
|
|
|
|
|
скорость вращения с угло- |
||||
вой частотой |
, определяемой по энергии протона |
||||||||
/(2 |
) = /( ) |
|
|
|
|
|
|||
|
|
достигает скорости света: |
|
|
|
||||
|
Итак, |
|
|
= /( ). |
|
|
|||
|
|
≈ 8.6 ∙ 10−27 [см], если |
|
|
|||||
|
/ э |
э |
|
э |
|
|
|
(253) |
|
= 10 |
|
|
|
|
|
|
|
||
3 |
Таким образом, в объёме протона можно разместить до |
||||||||
3 |
37 |
ньютониев. Это означает, |
например, что в эфире |
имеются колоссальные возможности по организации различных структурных элементов и информационных структур даже на расстоянии порядка радиуса протона.
Малый размер ньютониев обосновывает возможность при- |
||||||||
ющем |
|
~4.1 ∙ 10 |
|
|
|
|
|
|
менения модели сплошной среды для описания эфира вплоть до |
||||||||
расстояния |
|
|
радиуса протона, так как в соответству- |
|||||
тониев, что |
|
(4.1 ∙ 10 |
) /(4.1 ∙ 10 |
) |
= 10 |
|||
|
этому расстоянию−12 |
объёме (лагранжевой частице) можно |
||||||
разместить порядка |
|
|
−12 |
3 |
−13 3 |
3 нью- |
достаточно для удовлетворения требованию сплошности среды.
380
Среднее расстояние между ньютониями |
|
зависит от кон- |
||||||||||||||||
кретных условий, в которых находится эфир. |
|
|
|
|
|
|||||||||||||
Например, в протоне можно оценить из того, что, согласно |
||||||||||||||||||
ниев. Оценка |
снизу получается в |
|
/ |
|
≈ 2.4 ∙ 10 |
|
|
|
||||||||||
(252), в протоне должно находиться |
|
|
э |
|
|
|
12 ньюто- |
|||||||||||
|
|
, то есть порядок |
|
предельном предположении, |
||||||||||||||
|
|
|
|
~ 2 /( / ) ≈ 2 ∙ 8.6э |
∙ |
|||||||||||||
что все ньютонии |
в протоне находятся на керне. Тогда расстоя- |
|||||||||||||||||
10 |
[см] |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ние между ними |
имеет |
|
порядок |
|
|
|
|
|
|
э |
|
|
|
|
||||
Оценку−27 |
|
|
|
|
|
характерного диаметра ньютония 2 . |
||||||||||||
сверху можно получить, |
приняв за форму протона |
|||||||||||||||||
3 |
. Если этот средний объём |
|
|
|
|
|
|
/( / ) |
= |
|||||||||
сферу с комптоновским |
радиусом (253). Тогда средний объём, |
|||||||||||||||||
4 |
/3 |
|
|
|
|
ньютоний |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
приходящийся |
на один |
, есть: |
|
|
|
|
э , |
|
|
|||||||||
Конечно, такая оценка |
|
|
|
представить в виде куба, то |
||||||||||||||
~ ( /( / |
)) |
|
|
≈ 2.9 ∙ 10 |
|
[см] |
|
|||||||||||
расстояние между центрами соседних кубов (ньютониями) будет |
||||||||||||||||||
равно длине ребра куба |
|
|
|
|
э |
1/3 |
|
|
|
−18 |
|
. |
является очень сильно завышенной, так как в рассмотренной модели протона ньютонии концентрируются в его керне, имеющем линейную форму.
Среднее расстояние между ньютониями |
э |
в невозмущённом |
|||||||||||||||
ниями |
|
(246) и |
|
э (252): |
|
|
3,0/ э |
|
|
|
|
|
|
. |
|||
эфире, казалось бы, можно оценить по аналогии |
с [30, с. 17] ис- |
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
~ 1/ |
|
|
|
/ |
|
≈ 7.0 10 |
−10 |
см |
|
||
|
,0 |
|
|
|
|
|
|
|
,0 |
|
|
|
|
[ ] |
|
||
ходя из известной концентрации |
|
|
|
, определённой значе- |
Однако такая оценка в общем случае неверна, так как предполагает наличие установившегося распределения ньютониев по пространству. Это предположение не соответствует очень высокой проникающей способности эфира, который трудно ограничить каким-либо сосудом, где обычно рассматривается поведение газа. Кроме того, не исключено, что в невозмущённом эфире могут образовываться области сгущения и разряжения ньютониев в результате их хаотического движения в неограниченном пространстве, тем более если у ньютониев нет сил отталкивания. Иными словами, невозмущённый эфир обладает некоторой сред-
381