ностей энергий установившихся течений эфира, создаваемых его обкладками. Больший заряд при заданной ёмкости означает большую разность давлений эфира или плотностей энергий течения.

Возникает вопрос, где хранится заряд в конденсаторе? На видеороликах [274] представлены опыты с обкладками конденсатора и заменой диэлектрика между ними. Эти опыты показывают, что заряд в конденсаторе хранится не на его проводящих обкладках, а в диэлектрике, расположенном межу ними. Данные опыты опровергают электронную теорию носителей заряда в конденсаторах, так как электроны не могут двигаться в диэлектрике. Физика пытается объяснить эффект зарядки конденсатора электретами, но снова не даёт ясного понимания механизма хранения заряда в нём. Авторы [274(a)] фактически это подтверждают при обсуждении результатов своих опытов.

В эфирной интерпретации зарядка конденсатора изменяет давление эфира в диэлектрике, находящемся между обкладками.

18.6. Уравнение тока в контуре постоянной формы

Рассмотрим эфирную интерпретацию течения электриче-

ского тока в замкнутой цепи

из проводов. Пусть форма контура

не меняется с течением

времени. Рассмотрим цепь, состоящую

( )

1, . . ,4

,

из

четырёх последовательно соединённых отрезков

приложена

( )

( )

второй

, таких, что первый обладает индуктивностью

,

=

– сопротивлением

, третий – ёмкостью

, а к четвёртому

Применим к этому

( )

(см. рис. 4).

внешняя э.д.с.

= 0

отсутствия внешних сил = 0

контуру основной закон электромагнит-

ной индукции (119) с учётом неизменности его формы

и

1 Φ = −( ),

( ) =

∙ .

( )

283

Рис. 4. Схема замкнутой цепи.

В рассматриваемой цепи изменение происходит на трёх участках. Поэтому интеграл по контуру распадается на сумму трёх интегралов по отрезкам

		∙ .
=2

Обозначив э.д.с. (или напряжение) каждого отрезка

( ) ≡ ∙ ,

получаем	1 Φ = − ( ).
				(210)
			=2

По формуле (117) в левой части уравнения (210) имеем

284

=

2

total

.

На участке с

total

падение напряжения 2( )

≡ −( ) в

сопротивлением

воспользуемся

формулой

(206), связывающей электрический ток

, сопротивление и

total( ) = −

проводнике

2( )

,

2( ) = −total( ) ( ).

Падение напряжения на участке с конденсатором определя- ется формулой (208) 3( ) = − ( ) .

На четвёртом участке э.д.с. задана внешним источником

4

Подставляя формулы для ( ), = 2,3,4 в равенство (210), получаем известное уравнение для тока в замкнутой цепи посто-

янной формы с учётом индуктивности, сопротивления и ёмкости
(см., например: [28, с. 273] и формулу (122.2) в [28, с. 514])
2		+ ( ) total( ) + ( )	= ( ).
	total			(211)

285

	Запишем уравнение (211) в терминах заряда									, определён-
ного выражением (66). Возьмём от (66) полную								производную по
времени при неподвижном объёме							обкладки конденсатора и
воспользуемся равенством (31)
( )			=	( , )	= −		∙ = − ∙ ,
где		поверхность объёма обкладки конденсатора .
	В–эфирной интерпретации через конденсатор									течёт поток

эфира (см. п. 18.5). Будем считать, что через обкладку конденса-

тора протекает тот же полный ток эфира, что и вдоль контура
цепи total( )	−	∙ = total( ).

Знак минус означает, что ток втекает в обкладку конденсатора,

как вектор		направлен по внешней к								нормали.
так Тогда				= total( )
											(212)
и уравнение (211) переходит					в уравнение относительно заряда
2 ( )			+ ( )				+			= ( ).	(213)
								( )

Это уравнение совпадает с хорошо известным уравнением колебательного контура постоянной формы (см., например, формулу (122.5) в [28, с. 515]). Однако его интерпретация принципиально отличается от принятой в электротехнике.

286

В п. 8, 18.4, 18.5 показано, что все величины, входящие в ле-вую часть формулы (211) или (213), выражаются через плотность , скорость эфира и геометрию компонентов проводника. Поэтому при описании электрического тока в цепи не требуется привлечения каких-либо сведений об электрически заряженных частицах, несмотря на то что в уравнения (211), (213) входит заряд. В эфирной интерпретации заряд (66) ассоциируется с течением эфира, при этом присутствие носителей заряда, например

элементарных частиц, не обязательно.

Из способа получения формул (211), (213) заключаем, что уравнение колебательного контура (уравнение тока в замкнутой цепи) является логическим следствием закона сохранения импульса эфира (второго закона Ньютона).

Понимание процессов в электрической цепи как течения эфира через различные её элементы даёт наглядное представление о механизме передачи энергии вдоль цепи с разрывами, например конденсаторами или электродами. При этом движение заряженных частиц в цепи не исключается, но является вторичным эффектом.

18.7.Плотность энергии электрического тока при незавихренном магнитном поле × (| |2 ) =

0нитное поле . В этом случае уравнение (34) переходит в

или

−4 = .

0 маг=-

total

Умножим данное уравнение скалярно на вектор напряжённости электрического поля . Получим выражение

287

vac.

− ∙ = 8 ,

которое означает, что величина, равная плотности мощности (160), которая стоит в левой части, связана со скоростью измене-

ния квадрата напряжённости электрического поля.		0
[ 0, ]
Проинтегрируем это выражение по времени на промежутке
	, предполагая, что в начальный момент времени		электри-
ческое поле отсутствует,
	− 0 ∙ = 8 .

Находим плотность энергии электрического поля

≡ − 0 ∙ ,= 8 .

	При создании тока в проводнике в единице объёма соверша-
	внешняя работа, равная минус						.
	Если						вещества	учтены в скорости
етсяВ эфирной трактовке свойства
	. Поэтому			представляет собой электрическое поле в веществе.
		рассматривать электрическое поле							в отсутствие
уравнения					= vac			диэлектрической
вещества, а поле в веществе характеризовать vac
проницаемостью :						, то в веществе следует исходить из

−4 =

288