Для разности давлений, например, в точке = /2 получаем
На приведение в движение несимметричного конденсатора задействуется лишь очень малая часть разности давлений из-за высокой проницаемости обычных веществ для течения ньютониев (эфира), имеющих крайне малый размер (253).
Полученная оценка для разности давлений эфира показывает, что использование труднопроницаемого для эфира материала на части поверхности толстого электрода или на пути течения эфира может существенно повысить силу тяги несимметричного конденсатора и скорость его движения. В качестве таких материалов можно опробовать сверхпроводник (экранирует магнитное и электрическое поля), атомарный порошок высокой плотности (п. 23.10.4), плотный мелкопористый (вспененный) материал (имеет сильно нерегулярную структуру) и вещество под давлением, превышающим давления невозмущённого эфира (248) (см. опытные факты на с. 375) . Согласно уравнению (5), преграду потоку эфира может также создать большой градиент давления эфира.
Аналогичная по порядку величины разность давлений эфира получена в конце п. 19.2 при анализе силы взаимодействия магнита с ферримагнитным материалом. Это подтверждает разумность обеих оценок.
Отметим, что постоянный магнит создаёт течение эфира, поэтому его использование в несимметричном конденсаторе может как повысить, так и понизить скорость движения эфира.
23.9.6.Автоэлектронная эмиссия и фотоэмиссия электронов из проводника
Рассмотрим режимы разрядов в вакууме, в которых имеет место значительная автоэлектронная (холодная, см., например:
596
[188, гл. 43; 193, с. 204–206]) или фотоэмиссия электронов (фо-
тоэффект, см., например: [188, гл. 4; 193, с. 200–204]).
Детальный анализ опытов Толмена – Стюарта (п. 23.6.1, 23.2), считающихся основным подтверждением электронной теории проводимости металлов, и эксперименты с униполярным генератором (п. 23.3) показывают неадекватность объяснения электрического тока в проводнике движением большого количества свободных электронов. Поэтому, обсуждая эмиссию электронов с катода, необходимо изучать не выход и работу выхода свободных электронов из проводника, а условия отрыва электронов от атомов в его приповерхностном слое.
Кроме того, часть электронов, как объектов эфира, может рождаться на микронеровностях поверхности проводника при сочетании привнесённого сильно завихренного течения эфира, движения эфира в атомах и значительного усиления электрического поля на остриях микронеровностей.
Такое предположение объясняет возможность протекания электрического тока между электродами в вакууме без привлечения несостоятельной электронной теории проводимости подводящих проводов (см. п. 23.2.1, 23.2.2), существование источника неограниченного числа электронов в некоторых электрических цепях с разрядом в вакууме, например, в кинескопе [320], а также отсутствие накопления зарядов на электродах. Катод имеет повышенное давление эфира (с. 577). Родившиеся на нём электроны помогают переносить это избыточное давление на анод, имеющий пониженное давление. Электроны разрушаются на поверхности анода и передают ему давление.
К тому же предположение о рождении электронов на катоде соответствует в определённой степени опытам Н. Теслы. Приведём цитату из заявления Н. Теслы для прессы в 1937 г. по случаю своего 81-летия [321, с. 132 в формате epub]: «Мои представления об электроне противоречат тем, которые обычно воспринимаются. Я считаю, что это относительно большое тело, несущее поверхностный заряд, а не элементарная единица. Когда такой электрон
597
покидает электрод с очень высоким потенциалом и в очен ь высоком вакууме, он несёт электростатический заряд, во много раз превышающий нормальный. Это может удивить некоторых из тех, кто считает, что частица имеет один и тот же заряд в трубке и вне её в воздухе. Красивый и поучительный эксперимент был изобретён мною, показывающий, что это не так, поскольку как только частица попадает в атмосферу, она становится пылающей звездой изза выхода избыточного заряда. Огромное количество электричества, хранящегося на частице, несёт ответственность за трудности, возникающие при работе некоторых трубок, и быстрый износ их».
Теория эфира даёт ясное понимание опытов Толмена – Стюарта (п. 23.6.1), опытов Лепёшкина (п. 23.6.2) и экспериментов с униполярным генератором (п. 23.3) как возникновение э.д.с. электромагнитной индукции и э.д.с. Жуковского, являющихся логическими следствиями уравнений движения эфира (4)–(6),
см. п. 9, 18.11.
Воздействием течения эфира можно объяснить и автоэлектронную эмиссию, и фотоэмиссию электронов.
Фотоэмиссия электронов – вырывание электронов из твёрдого тела под действием фотонов. Можно предположить, что давление, оказываемое фотонами (движением эфира) на поверхность твёрдого тела, совершает работу по выдавливанию электрона из атома в приповерхностном слое этого тела.
В случае холодной эмиссии механизм выдавливания аналогичен, но течение эфира действует не снаружи тела, а изнутри него.
Оценим давление , оказываемое движением эфира на атом
при автоэлектронной эмиссии и фотоэффекте. Если в процессе |
||||||||
эмиссии электрона из |
тела затрачивается энергия |
|
, то возника- |
|||||
ющему давлению эфира |
|
можно сопоставить |
объёмную плот- |
|||||
|
|
|
|
|||||
ность этой энергии |
|
|
|
|
|
|||
где |
|
– радиус атома. |
= 4 3/3, |
|
|
|
||
|
|
|
|
598 |
|
|
|
|
Из эксперимента известны радиусы атомов [200, с. 44], энер-
гии отрыва электрона от атома при автоэлектронной эмиссии
(работа0 выхода) [121, с. 568; 193, гл. 4, п. 3] и при фотоэмиссии[193,0гл. 4, п. 3]. По этим данным можно вычислить давления и эфира, необходимые для отрыва электрона от атома
твёрдого тела при автоэлектронной и фотоэмиссии.
В следующей таблице приведены такие данные для некоторых химических элементов. Здесь использовался средний радиус атома из таблицы в [200, с. 44].
Видно, что энергии выхода при автоэлектронной и фотоэмиссии сопоставимы. Это подтверждает предположение о схо-
жести эфирного механизма этих процессов. |
10 0 |
|||||
|
|
|
|
0 |
10 |
|
|
Атом |
|
|
|
|
|
|
Li |
[Å] |
[эВ] |
[эВ] |
10 [Па] |
10 [Па] |
|
|
1.57 |
2.38 |
2.18 |
2.37 |
2.17 |
|
Si |
1.35 |
4.80 |
4.55 |
7.43 |
7.04 |
|
Ti |
1.50 |
3.95 |
3.55 |
4.52 |
4.06 |
|
Cr |
1.40 |
4.58 |
4.30 |
6.38 |
5.99 |
|
Fe |
1.37 |
4.68 |
4.68 |
7.00 |
7.00 |
|
Ni |
1.38 |
4.50 |
4.90 |
6.49 |
7.07 |
|
Cu |
1.37 |
4.40 |
4.40 |
6.52 |
6.52 |
|
Zn |
1.37 |
4.24 |
4.33 |
6.28 |
6.41 |
|
Ge |
1.28 |
4.76 |
4.96 |
8.73 |
9.10 |
|
Cd |
1.56 |
4.10 |
4.33 |
4.16 |
4.40 |
|
Sn |
1.61 |
4.38 |
4.30 |
4.00 |
3.93 |
|
Pt |
1.51 |
5.32 |
5.55 |
5.96 |
6.22 |
|
Pb |
1.72 |
4.00 |
4.00 |
3.03 |
3.03 |
|
U |
1.71 |
3.30 |
3.46 |
2.51 |
2.63 |
|
|
|
|
599 |
|
|
кой результат естественен, так как |
0 ≈ 1.1 ∙10 [Па] |
|
Полученные значения давлений заметно меньше давления |
||
|
|
(248). Та- |
эфира в свободном пространстве |
при эмиссии11необходимо пре- |
|
одолеть силы связи электрона в атоме твёрдого тела, но не требуется разрушать само твёрдое тело как при взрыве0 проводников, когда необходимо создать давление порядка (п. 18.10).
Эфирный характер обсуждаемых эффектов подтверждает и образование катодных пятен в не определённых заранее местах
[193, гл. 4, п. 2, с. 197, 201; 189, с. 206, 207]. По аналогии с про-
рывами макроскопических тел прорывы поверхности электрода течением эфира возникают как совокупный результат стечения множества микрофакторов в конкретный момент времени проведения эксперимента. При этом формула для мощности нагрева катода за время задержки и далее остаётся прежней, так как, согласно (160), плотность мощности энергии течения эфира в электрической цепи выражается через измеренные плотность тока и электрическое поле. Подчеркнём, что в формуле (160) электроны не фигурируют.
Энергия эмиссии электронов из твёрдого тела в 3 – 4 раза меньше энергии ионизации отдельного атома вне твёрдого тела. Это означает существование достаточно сильного течения эфира внутри твёрдого тела, создаваемого атомами и их структурными элементами (даже в отсутствие электрического тока), так как, согласно уравнению состояния (15), давление при наличии потока уменьшается и электрон в атоме твёрдого тела меньше поддавливается снаружи эфиром, чем в отдельном атоме, находящемся в свободном пространстве.
Из эксперимента известно свойство безынерционности фотоэффекта, то есть появление фототока мгновенно – одновременно с освещением. На этом свойстве основаны многие научно-техни- ческие применения фотоэффекта [30, с. 17]. В эфирной интерпретации, в отличие от принятой, см., например: [30, с. 17], такое
600