Таким образом, в состоянии сверхпроводимости домены создают завихренный слой эфира около поверхности проводника. Такой слой облегчает течение индукционного тока за счёт изоляции его от поверхности сверхпроводника, неровности которой мешают течению эфира. На практике с целью дальнейшего улучшения сверхпроводимости проводник покрывают плёнкой, которая приводит к дополнительной изоляции потока эфира, в том числе от окружающей среды. Усилить течение эфира в ДГ и домене можно пытаться за счёт использования элементов с сильно различающейся электроотрицательностью, п. 21.15.

Повышение температуры проводника нарушает течение эфира в доменах и переводит проводник в нормальную фазу проводимости.

Уравнения движения эфира (4)–(6) или (22), (23) дают эффективный математический аппарат для детального количественного анализа эффектов сверхпроводимости и разработки новых материалов с более высокой температурой перехода в сверхпроводящее состояние и увеличенным ресурсом работы.

В заключение отметим, что со сверхпроводимостью тесно связана сверхтекучесть, проявляющаяся в отсутствие у гелия вязкости при определённой температуре (см. [27, с. 469]).

13.Силовое воздействие эфира на объект, вызванное наличием градиента давления

Рассмотрим общий случай движения произвольного объекта в эфире. Объект может быть твёрдым, жидким, газообразным или плазменным. Важно, чтобы он некоторым образом выделялся в окружающем его эфире.

На несимметричный объект, помещённый в стационарный поток, действует момент сил, который поворачивает объект, пока момент сил не обратится в ноль и течение вновь не станет

215

стационарным (см., например: [26, с. 522]). Будем изучать поведение объекта в установившемся состоянии в стационарном потоке, когда частные производные по времени равны нулю.

Выберем систему координат, в которой объект неподвижен,

а эфир движется со скоростью	. Внутреннее напряжение эфира
будем описывать давлением	(см. с. 38).
В эфире на объект могут	воздействовать, по крайней мере,

два типа сил: обусловленные сохранением вихревого импульса и наличием градиента давления. Силы, связанные с вихревым им-

пульсом (например, действующие со стороны магнитного поля на проводник с током)=изучены0 в п. 11, 12.1. Эти силы могут иметь место и при (см. с. 206). Здесь рассмотрим силы,

вызванные градиентом давления. В общем случае такие силы мо-

гут возникать как в отсутствие, так и при наличии вихрей. При наличии вихрей, согласно формуле (20), может наблюдаться магнитное поле.

ном случае подробно изучен

Главный вектор силы давления среды на объект в двумераналитически, например, в [9, с. 81,

177]. Трёхмерные задачи обычно требуют численного решения из-за сложного движения среды вокруг объекта.

Рассмотрим силу		в трёхмерном случае для объекта произ-
вольной формы. Пусть		– некоторый объём, охватывающий объ-
ект. Обозначим поверхность				этого объёма буквой . Сила					опре-
деляется поверхностным интегралом второго рода от давления
	= −				,
									(161)
где – давление эфира,			– вектор единичной нормали к поверх-
ности , направленный вне объёма .
С помощью				градиенте [51, п. 5.6.1; 55, формула
	теоремы о
(27)] силу можно записать через объёмный интеграл
					216

= −	.	(162)

Для установившегося движения эфира (частные производные по времени обращаются в ноль) уравнение движения (23) с

учётом формулы (21) имеет вид

( ) = −

2

( )2 − × ×

или

− ×

×

= − .

(163)

Подставляя (163) в (162), находим

=

| | ( | |) − ×

× ( ) − .

(164)

Сила давления эфира

принципиально отличается от обоб-

скорость .

(130) тем, что в (164) фигурирует одна

щённой силы Жуковского

, а в (130)

входит ещё мгновенно созданная

и та же скорость

мула (164) не меняется

зависит от

| |

:

= ( , , | |)

, то фор-

Отметим, что если

В п. 2из уравнения

на

. То есть не меняется

при замене

величина и направление силы

.

–

движения получено следующее общее эфир-

ное представление (25) для электрического и магнитного полей

+

×

=

| | ( | |),

(165)

217