- •СОДЕРЖАНИЕ
- •ПРЕДИСЛОВИЕ
- •ПРИНЯТЫЕ ОБОЗНАЧЕНИЯ
- •Обозначения и названия основных единиц физических величин
- •ВВЕДЕНИЕ
- •РАЗДЕЛ 4. ОПТИКА
- •Тема 21. Геометрическая оптика
- •21.1. Предварительные сведения. Световая волна. Показатель преломления среды
- •21.2. Законы геометрической оптики. Оптическая длина пути. Принцип Ферма. Таутохронизм
- •Тема 22. Интерференция света
- •22.1. Когерентность и интерференция световых волн
- •22.2. Расчет интерференционной картины от двух когерентных источников
- •22.3. Интерференция света в тонких плёнках
- •Тема 23. Дифракция света
- •23.1. Принцип Гюйгенса–Френеля. Метод зон Френеля
- •23.3. Дифракция Фраунгофера на одной щели и дифракционной решетке
- •23.4. Дифракция на пространственной решетке. Понятие о голографии
- •Тема 24. Поляризация света
- •24.1. Области нормальной и аномальной дисперсии света. Электронная теория дисперсии
- •24.2. Эффект Доплера
- •24.3. Поляризация света. Естественный и поляризованный свет. Закон Малюса
- •Литература
- •РАЗДЕЛ 5. КВАНТОВАЯ ФИЗИКА
- •Тема 25. Квантовая природа электромагнитного излучения
- •25.1. Тепловое излучение
- •25.3. Квантовая гипотеза Планка
- •25.4. Фотоэффект. Формула Эйнштейна
- •25.5. Коротковолновая граница тормозного рентгеновского спектра
- •25.6. Фотоны. Импульс фотона. Давление света
- •25.7. Эффект Комптона
- •Тема 26. Волновые свойства микрочастиц
- •26.7. Частица в одномерной бесконечно глубокой потенциальной «яме»
- •26.8. Гармонический осциллятор (результаты решения)
- •Тема 27. Операторы в квантовой физике
- •27.1. Средние значения величин. Основные постулаты квантовой теории. Собственные функции и собственные значения
- •Литература
- •РАЗДЕЛ 6. СТРОЕНИЕ И ФИЗИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА ВЕЩЕСТВА
- •Тема 28. Физика атома
- •28.1. Представление о модели атома Резерфорда
- •28.2. Постулаты Бора. Боровская модель атома
- •28.5. Магнитный момент атома. Атом в магнитном поле. Эффект Зеемана
- •28.7. Периодическая система элементов
- •28.8. Характеристическое рентгеновское излучение. Рентгеновские спектры. Закон Мозли
- •Тема 29. Двухатомная молекула
- •29.1. Схема энергетических уровней двухатомной молекулы: электронные термы, их колебательная и вращательная структуры
- •Тема 30. Физика твердого тела
- •30.1. Кристаллические тела. Типы кристаллов
- •30.4. Лазер (на примере трехуровневой системы). Резонатор
- •30.8. Электропроводность металлов и полупроводников. Эффект Холла
- •30.9. Контактная разность потенциалов. Термоэлектрические явления
- •30.10. Полупроводниковые диоды и транзисторы
- •Тема 31. Физика ядра
- •31.1. Масса и энергия связи ядра
- •31.2. Ядерные силы
- •31.3. Радиоактивность
- •31.4. Закон радиоактивного распада
- •31.5. Ядерные реакции
- •31.7. Реакции деления ядер. Пути использования ядерной энергии
- •Тема 32. Элементарные частицы
- •32.1. Виды взаимодействия и классы элементарных частиц
- •32.2. Частицы и античастицы. Кварки
- •Литература
- •ПРИЛОЖЕНИЯ
- •1. Греческий алфавит
- •2. Параметры некоторых химических элементов
- •3. Некоторые физические константы (с точностью до 0,001)
- •ПРЕДМЕТНЫЙ УКАЗАТЕЛЬ
длинам волн на фокальной поверхности с помощью оптической системы с дис- пергирующим элементом, например, призмой или дифракционной решёткой. Спектрограф – это важный вспомогательный прибор для астрофизических ис- следований. Многие солнечные телескопы
|
служат лишь для того, чтобы направлять пу- |
|||
|
чок солнечного света в спектрограф. Совре- |
|||
|
менные спектрографы используются в кос- |
|||
|
мической солнечной астрономии, рис. 23.6. |
|||
|
Они позволяют регистрировать линии редких |
|||
Рис. 23.6. Снимок Солнца |
химических элементов в спектрах звезд и га- |
|||
лактик, измерять их лучевые скорости (ис- |
||||
в узкой ультрафиолетовой |
||||
пользуя эффект Доплера) с точностью до не- |
||||
спектральной области (He II 304 Å) |
||||
(телескоп обсерватории Сохо) [11] |
скольких километров в секунду. |
|||
|
|
|
Р |
|
23.4. Дифракция на пространственной решетке. Понятие о голографии |
||||
|
|
И |
||
Дифракция света наблюдается как на одномерных, так и на двумерных |
||||
|
У |
|
||
(штрихи нанесены во взаимно перпендикулярных направлениях в одной и той |
||||
|
Г |
|
|
|
же плоскости) и трехмерных решетках. Пространственной (трехмерной) ди- |
фракционной решеткой называется оптическиБнеоднородная среда, неоднород- ности которой периодически повторяются при изменении всех трех пространст-
венных координат. |
|
|
Примером может служить кристаллическаяа |
решетка твердого тела (посто- |
|
янная решетки ~10 |
−10 м). Частицы, кобразующие эту решетку (атомы, молекулы |
|
|
т |
|
или ионы), играют роль упорядоч нно расположенных центров, когерентно рас- сеивающих падающий на них свет. Поэтому кристаллы могут быть использо-
ваны для наблюденияодифракции рентгеновского излучения (λ ≈10−12 ÷10−8 м). Представимрик сталл в виде параллельных кристаллографических плос- костей, отстоящ х друг т друга на расстоянии d, рис. 23.7. Пучок параллель- ных монохромат ческ х лучей 1 и 2 падает под углом скольжения θ (угол ме- жду направ ением падающих лучей и кристаллографической плоскостью) и
возбуждает атомы кристаллической решетки. Атомы становятся источниками |
||||||||||
когерентных лвторичных волн 1' и 2', интерферирующих между собой. |
|
|||||||||
1 |
|
б |
|
′ |
Максимумы интенсивности будут |
наблю- |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
даться в тех направлениях, в которых все отра- |
|
. . . . . . . |
||||||||||
2 |
|
θ |
|
θ |
|
2′′ |
женные атомными плоскостями волны будут на- |
|||
|
|
|
и |
|
θ . |
. |
. |
|||
d . . |
.θ . |
ходиться в одинаковой фазе, и определяться |
||||||||
|
Б |
d sinθ |
. |
d sinθ |
. |
. |
формулой Вульфа–Брэггов: |
|
||
d |
|
(23.12) |
||||||||
. . |
. |
. |
2d sinθ = mλ (m = 1,2,3,...), |
|||||||
|
|
|
Рис. 23.7. Дифракция |
|
где λ – длина волны рентгеновского излучения. |
|||||
на пространственной решетке |
Формула (23.12) используется: |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1) в рентгеноструктурном анализе (например методы Лауэ, Дебая) –
если известна длина волны λ, то, наблюдая дифракцию на некотором веществе
27
иизмеряя θ и т, можно определить его кристаллическую структуру (d);
2)в рентгеновской спектроскопии – если известно d, то, измеряя θ и т,
можно найти длину волны λ падающего рентгеновского излучения (рентгеноспектральный анализ). По длине волны и интенсивности рентгеновского излу-
чения определяют в исследуемом объеме присутствующие элементы и их количество.
Рентгеновские дифрактометры эффективно применяются в физическом металловедении. Основными их достоинствами являются экспрессность и точ-
ность. Рентгеновский дифрактометр позволяет измерять интенсивность I ди- фрагированного в определенном направлении излучения с точностьюРдо деся- тых долей % и угол дифракции θ с точностью до десятых долей минут. На рис. 23.8 представлена типичная рентгенограмма, полученная дляИфольги сплава Al-Х (Х – легирующий элемент). Светлые кружки на рис. 23.8, а соответствуют рефлексам (дифракционным линиям) от α-Al (пересыщенногоУтвердого раство- ра на основе алюминия), черные кружки – рефлексам от второй фазы, состав которой зависит от сплава. ГБ
|
|
|
|
|
|
|
а |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0,4051 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
к |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
е |
|
0,4050 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ьт |
|
|
0,40490 |
1 |
2 |
3 |
4 |
5 |
|
|
|
|
о |
|
|
|
|||||||
а |
|
|
2θ, град. |
|
б |
|
|
CGe , |
а т . % G e |
||||
|
Рис |
|
|
|
|
||||||||
|
|
. 23.8. Резул аты исследования структуры сплавов |
|
|
|||||||||
|
|
л |
с п м щью рентгеноструктурного анализа: |
|
|
|
|
||||||
|
|
а – т пичная рентгенограмма фольги сплава Al-X, полученная |
|
|
|||||||||
|
|
с спо ьзованием дифрактометра в медном излучении [12]; |
|
|
|||||||||
|
б |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
б – зависимость параметра ячейки фольги сплава Al-Ge от содержания германия СGe [13] |
|||||||||||||
ри |
|
|
|
|
|
|
исследований |
|
новых |
материалов, |
|||
П |
выпо нении микроструктурных |
|
получаемых нетрадиционными методами обработки как в твердом, так и в жид- комБсостояниях, широко используются возможности рентгеноструктурного анализа. Например, известно, что одной из важных характеристик вещества яв- ляется величина элементарной ячейки (см. подтему 30.1). При определении ве- личины элементарной ячейки исследуемого сплава измеряется угол θ из про- филя линии на рентгенограммах. Полученные данные об изменении величины элементарной ячейки алюминия при его сплавлении с другими элементами, рис. 23.8, б, могут использоваться для объяснения зависимости микротвердости фольг сплавов алюминия от содержания вводимых элементов, что позволяет определять наиболее перспективные для модифицирования материалы.
28
Понятие о голографии. При обычном фотографическом методе фото- графия объекта – это приближенный двумерный образ трехмерного объекта. Английский физик Д. Гáбор (1947–1948 гг.) высказал идею принципиально но- вого метода получения объемных изображений объектов – голографии. Он
предложил регистрировать с помощью фотопластинки не только амплитуды (или интенсивности, как при обычном фотографировании), но и фазы рассеян- ных объектом волн, используя для этого явление интерференции волн.
Интерференционную картину, зафиксированную на фотопластинке после ее проявления, называют голограммой объекта. Интерференционная картина в каждой точке голограммы определяется светом, рассеянным всеми точками объ- екта. Каждый участок голограммы содержит информацию обо всей освещенной поверхности объекта. В зависимости от геометрической конфигурации светочув-
Обычно пользуются мнимым голографическим изображением, которое по зрительному восприятию тождественно самому объекту. Оно является объем- ным, а его перспектива изменяется в зависимости от положения глаз наблюдате-
ствительной среды, в которой регистрируется интерференционная картина, раз- |
||||
личают двумерные и трехмерные голограммы. |
|
|
|
Р |
|
|
|
|
|
Получение голограммы требует высокой степени временной и пространст- |
||||
|
|
|
И |
|
венной когерентности света. Поэтому идея Габора (Нобелевская премия, 1971 г.) |
||||
реализовалась лишь в начале 60-х гг. XX в. после создания лазеров. |
|
|||
|
|
У |
|
|
|
Г |
|
|
|
|
Б |
|
|
|
ля по отношению к голограмме. Например, н блюдатель может «заглянуть за |
|
предмет», находящийся на переднем пл не гологр фического изображения. |
|
Голография применяется в машиностроенииа |
, медицине, при исследова- |
нии плазмы, в оптическом приборостроекнии и т. д. Поскольку волновые поля возникают под действием ма риальных тел и отражают их строение, то мето- ды голографии позволяют, во-п рвых, записывать волновые поля различной
ные (видимого, инфракраснтго и других диапазонов). Во-вторых, они позволя- ют выполнять всест р ннюю запись информации об объектах. Использование
физической природы, например, акустические, электронные и электромагнит-
голографии сде ало возможным создание систем стереоскопического цветного
голографического к но телевидения. Первые экспериментальные фильмы |
|||
|
|
|
и |
уже сняты, и ра ота над техникой голографического кино продолжается. Ши- |
|||
рокое |
менение методы голографии получили при создании денежных купюр |
||
|
|
л |
|
|
б |
|
|
при |
|
|
(специальные шифрующие рисунки), а также при записи и обработке информацБ .
29