- •Физические основы механики.
- •1. Кинематика поступательного движения.
- •1.1 Механическое движение.
- •1.2.Пространство и время.
- •1.3. Система отсчета.
- •1.4. Кинематические уравнения движения.
- •1.5. Перемещение, элементарное перемещение.
- •1.6. Скорость.
- •1.7. Ускорение. Нормальное и тангенциальное ускорения.
- •2.Динамика поступательного движения
- •2.1. Поступательное движение
- •2.2. Закон инерции.
- •2.3. Инерциальная система отсчета.
- •2.4. Масса. Второй закон Ньютона.
- •2.5. Сила.
- •2.6.Основной закон динамики материальной точки.
- •2.7. Третий закон Ньютона
- •2.8. Преобразования Галилея
- •Продифференцировав их по времени, получим связь между скоростями точки а в системах отсчета и в векторной и координатной формах:
- •2.9. Принцип относительности Галилея
- •Законы сохранения.
- •Сохраняющиеся величины
- •3.3 Центр масс
- •3.4. Уравнение движения центра масс.
- •4.Работа и энергия
- •4.1 Работа
- •2. Работа упругой силы
- •4.3. Консервативные силы
- •4.4. Центральные силы.
- •4.5. Потенциальная энергия частицы в силовом поле.
- •4.6. Связь между потенциальной энергией и силой для консервативного поля.
- •4.7. Кинетическая энергия частицы в силовом поле.
- •4.8. Полная механическая энергия частицы.
- •4.9. Закон сохранения механической энергии частицы.
- •5.Кинематика и динамика вращательного движения.
- •5.1.Кинематика.
- •5.2. Момент импульса частицы. Момент силы.
- •5.3. Момент импульса и момент силы относительно оси.
- •5.4. Закон сохранения момента импульса системы.
- •5.5. Момент инерции твердого тела.
- •5.6. Уравнение динамики вращения твердого тела.
- •5.7. Кинетическая энергия вращающегося тела.
- •5.8. Работа вращения твердого тела.
- •6.Неинерциальные системы отсчёта
- •6.1 Силы инерции (Сав. Стр.118)
- •6.2. Центробежная сила инерции
- •6.3 Сила Кориолиса
- •7.Механические колебания
- •7.1 Общие сведения
- •7.1 Малые колебания
- •7.2 Гармонические колебания.
- •7.3 Математический маятник Это материальная точка, подвешенная на нерастяжимой нити длиною , совершающая колебания в вертикальной плоскости под действием силы тяжести.
- •Записав для пути точки: , а для ускорения , запишем уравнение движения вдоль оси : . Или для малых углов (когда )
- •7.4. Физический маятник.
- •7.5 Затухающие колебания
- •7.6 Автоколебания
- •7.7 Вынужденные колебания
- •7.8 Резонанс
- •8. Волны
- •8.1 Распространение волн в упругой среде.
- •8.2 Уравнение плоской и сферической волн.
- •8.3. Волновое уравнение
- •Подставим в уравнение () и и учтем, что , получим:
5.7. Кинетическая энергия вращающегося тела.
Рассмотрим абсолютно твердое тело, вращающееся вокруг неподвижной оси, проходящей через него. Разобьем его на частицы с малыми объемами и массами , …. находящимися на расстояниях , … от оси вращения. Разным будут соответствовать, разные линейные скорости вращения , …
Кинетическая энергия вращения всего тела сложится из кинетических энергий составляющих его частиц:
. Т.к., угловая скорость вращения всех частиц одинакова, то , …, тогда:
Таким образом,
Формула справедлива для тела, которое вращается вокруг неподвижной оси, а также относительно одной из главных осей инерции тела.
Если тело катится (шар, колесо, и т.д.), то его энергия движения складывается из энергии вращения вокруг оси, проходящей через центр масс и энергии поступательного движения, т.е. для тела массы можно записать:
;
Формула справедлива для произвольного движения, поскольку его можно разложить на совокупность вращения относительно оси инерции и поступательного движения.
5.8. Работа вращения твердого тела.
Если тело приводится во вращение силой , то его энергия возрастает на величину затраченной работой. Также как и в поступательном движении, эта работа зависит от силы и произведенного перемещения. Однако перемещение теперь угловое и выражение для работы при перемещении материальной точки неприменимо. Т.к. тело абсолютно твердое, то работа силы , хотя она приложена в точке, равна работе, затраченной на поворот всего тела.
При повороте на угол точка приложения силы проходит путь . При этом работа равна произведению проекции силы на направление смещения на величину смещения: ; Из рис. видно, что —плечо силы ,а —момент силы.
Тогда элементарная работа: . Если , то .
Работа вращения идёт на увеличение кинетической энергии тела
; Подставив , получим: или с учетом уравнения динамики: , видно, что , т.е. то же самое выражение.
6.Неинерциальные системы отсчёта
6.1 Силы инерции (Сав. Стр.118)
Законы Нъютона выполняются только в инерциальных системах отсчета (ИСО), относительно которых данное тело движется с одинаковым ускорением . Любая неинерциальная система отсчёта (НИСО) движется относительно инерциальной системы с некоторым ускорением , рис.5.1, поэтому ускорение тела в неинерциальной системе отсчёта будет отлично от и равно:
= - (*)
Поступательно движущаяся неинерциальная система отсчёта имеет ускорение , одинаковое для всех точек пространства (системы отсчета) и представляет собой ускорение НИСО. Вращающаяся НИСО будет иметь ускорения, разные в разных точках ( ), где - радиус-вектор точки относительно неинерциальной системы отсчёта.
Ускорение тела в инерциальной системе определяется II-м законом Ньютона: , где результирующая всех сил со стороны других тел.
Наша задача - описать движение тел в неинерциальных системах с помощью основного закона Ньютона.
Ускорение тела относительно неинерциальной системы из (*)
;
Умножим уравнение на массу тела m
Отсюда видно, что даже при =0, по отношению к неинерциальной системе тело будет двигатся с ускорением , т.е. так, как если бы на него действовала сила равная . Это означает, что при описании движения в неинерциальной системе отсчёта можно пользоваться уравнениями Нъютона, если наряду с реальными силами, обусловленными воздействиями тел друг на друга учитывать так называемые силы инерции , которые равны произведению массы тела на взятую с обратным знаком разность его ускорений по отношению к инерциальной системе отсчёта и неинерциальной системе отсчёта:
Тогда ур-е II закона Нъютона в неинерциальной системе будет иметь вид
Пример: Тележка со штангой, к которой подвешен шарик, движется с ускорением , рис.5.2. Относительно ИСО (Земли) все просто: при движении нить отклоняется на угол , т.к. результирующая сил: веса и натяжения нити сообщает шарику ускорение . Относительно тележки (а она является НИСО), шарик находится в покое, несмотря на то, что .Отсутствие ускорения шарика в системе, связанной с тележкой, можно формально объяснить наличием, кроме реальных сил и , силы инерции .
, (=0 в данном случае).
Введение сил инерции дает возможность описывать движение тел как в инерциальных, так и в неинерциальных системах отсчёта с помощъю одних и тех же уравнений движения - законов Ньютона. Однако силы инерции нельзя ставить в один ряд с такими природными силами, как упругие, гравитационные, силы тяжести, т.е. обусловленными взаимодействием тел друг с другом. Силы инерции обусловлены свойствами той системы отсчёта, в которой рассматриваются механические явления. В этом смысле их можно назвать фиктивными.
Эти силы существуют только в неинерциальных системах отсчёта. В инерциалных системах отсчёта сил инерции вообще нет и понятие сила применяется только как мера взаимодействия, т.е. в нъютоновском смысле.
Все силы инерции, подобно силам тяготения, пропорциональны массе тела. Поэтому в однородном поле сил инерции, как и в поле сил тяготения все тела движутся с одинаковым ускорением независимо от их масс.