- •2)Гипотеза кварков.
- •2)Почему трением электризуются только разнородные вещества?
- •3)Почему трением практически невозможно наэлектризовать проводники? §2.Закон кулона
- •§3. Напряженность электростатического поля. Полевая трактовка закона кулона. Принцип суперпозиции.
- •§4 Линии вектора напряженности. Поток вектора напряженности.
- •2)Изобразить поле двух равных по величине положительных точечных зарядов;
- •4)Изобразить качественно поле:
- •§5 Теорема остроградского-гаусса.
- •3.Используя теорему Остроградского-Гаусса, получить формулу для расчета напряженности в произвольной точке поля заряда q равномерно распределенного по поверхности сферы.
- •6 Дифференциальная форма теоремы остроградского- гаусса
- •§7 Работа сил электростатического поля по перемещению заряда. Теорема о циркуляции вектора напряженности.
- •§8. Разность потенциалов, потенциал электростатического поля.
- •§9 Связь напряженности и разности потенциалов.Эквипотенциальные поверхности.
- •§11 Поле электрического диполя.
- •Тема II. Электростатическое поле при наличии проводников. §12 электрическое поле заряженного проводника.
- •13. Электростатическая индукция.
- •§14 Электрическая емкость уединенного проводника и системы проводников.
- •Тема III. Электрическое поле при наличии диэлектриков. §15 классификация диэлектриков.
- •§ 16 Диполь в электрическом поле.
- •17. Вектор поляризации и связанные заряды.
- •§ 18. Теорема остроградского – гаусса для вектора напряженности в диэлектриках. Вектор электрического смещения.
- •§ 19. Диэлектрическая восприимчивость и диэлектрическая проницаемость.
- •§ 20 Граничные условия.
- •§ 21 Сегнетоэлектрики.
- •Тема IV. Энергия электростатического взаимодействия. §22.Энергия взаимодействия системы неподвижных точечных зарядов.
- •§23 Энергия непрерывно распределенных зарядов, энергия заряженного проводника, конденсатора.
- •§ 24 Энергия электростатического поля, энергия взаимодействия заряженных тел.
- •Тема V. Стационарный электрический ток. § 25. Сила и плотность тока.
- •26. Уравнение непрерывности.
- •§ 27. Экспериментальные законы стационарного тока.
- •§ 28 Законы ома и джоуля – ленца в дифференциальной форме.
- •§ 29. Условия существования стационарного тока. Электродвижущая сила.
- •§ 30. Поле постоянного тока.
- •§ 31. Закон ома для замкнутой цепи.
- •§ 32. Правила кирхгофа для линейных разветвленных цепей.
- •§ 33. Квазистационарные токи.
- •Тема VI. Магнитное поле стационарного тока в вакууме. § 34. Закон взаимодействия элементов тока. Вектор магнитной индукции.
- •§ 35. Закон ампера. Сила лоренца.
- •§ 36 Линии вектора магнитной индукции. Теорема о полном магнитном потоке.
- •§ 37. Теорема о циркуляции вектора магнитной индукции. Вихревой характер магнитного поля.
- •§ 38.Контур с током в магнитном поле.
- •Тема VII. Магнитное поле в веществе. § 39. Источники магнитного поля в веществе. Вектор намагничивания.
- •§ 40. Связь молекулярных токов с вектором намагничивания.
- •§ 41. Теорема о циркуляции вектора магнитной индукции в магнетиках. Напряженность магнитного поля.
- •§ 42 Магнитная восприимчивость. Магнитная проницаемость. Источники линий напряженности.
- •§ 43. Граничные условия для векторов напряженности и магнитной индукции.
- •Тема VIII. Нестационарное магнитное поле. § 44. Явление электромагнитной индукции.
- •§ 45 Природа сторонних сил при явлении электромагнитной индукции.
- •§ 46. Явление самоиндукции.
- •§ 47. Взаимная индукция.
- •§ 48 Энергия магнитного поля.
- •Тема IX. Цепи переменного тока. § 49. Колебательный контур. Свободные элетромагнитные колебания в идельном контуре.
- •§ 50 Свободные колебания в контуре с активным сопротивлением.
- •§ 51. Цепь переменного тока с различной нагрузкой.
- •§ 52 Последовательная цепь переменного тока со смешанной нагрузкой.
- •§ 53. Энергия и мощность в цепи переменного тока.
- •§ 54 Разветвленная цепь переменного тока. Метод проводимостей.
- •§ 55.Вынужденные электромагнитные колебания. Резонанс напряжений.
- •§ 56 Резонанс токов.
- •§ 57.Трехфазный ток.
- •Тема X. Магнетики § 58 магнитомеханические явления.
- •§ 59 Диамагнетизм. Ларморова прецессия.
- •§ 60 Парамагнетики.
- •Самостоятельно: §61 ферромагнетики. Тема XI. Электромагнитное поле § 62 . Обобщения максвелла. Ток смещения.
- •§ 63 Полная система уравнений максвелла. Теория максвелла и границы ее применимости.
- •§ 64. Электромагнитные волны и их свойства.
- •§ 65. Закон сохранения энергии электромагнитного поля. Поток энергии.
- •§ 66. Излучение электромагнитных волн.
- •§ 67 Экспериментальные подтверждения теории максвелла: опыты герца и лебедева.
- •Тема XII. Электропроводность веществ. § 68. Классическая теория электропроводности металлов (друде-лоренца) и ее затруднения.
- •§69.Основные понятия зонной теории проводимости твердых тел.
- •§ 70 Собственная и примесная проводимость полупроводников,
- •§ 71 Работа выхода. Контактные явления в металлах.
- •§ 72 Контакт полупроводников с различным типом проводимости.
- •§ 73 Термоэлектрические явления.
§4 Линии вектора напряженности. Поток вектора напряженности.
Для изображения электростатического поля используются линии вектора напряженности, которые проводятся по следующим правилам:
а)вектор напряженности в любой точке поля направлен по касательной к линии напряженности, проходящей через данную точку;
б) число линий вектора напряженности dN, проходящих через перпендикулярную им единичную площадку dSn определяется модулем вектора напряженности:
РИС.6 РИС.7
Электростатическое поле называется однородным, если вектор напряженности постоянная величина , и изображается параллельными линиями, которые проведены на одинаковых расстояниях друг от друга. Это модель реального поля в некоторой ограниченной области пространства, например, в правой части рис.6.
На рис.7 показаны линии напряженности неоднородного поля отрицательного и положительного точечных зарядов.
Поле точечного заряда обычно изображается с помощью гораздо меньшего числа линий, чем предусмотрено пунктом б).
ПРИМЕР. Найдем количество линий напряженности, которое, в соответствии с правилами, должно быть использовано для изображения поля точечного заряда 10-9Кл.
Рассчитаем это число, как общее число линий проходящих через поверхность сферы радиусом r=1м, в центре которой находится этот заряд: N=ES=E 4r2
Так как модуль напряженности поля точечного заряда равен:
Поэтому пункт б) правил используется: 1)точно при количественном расчете числа линий через некоторую поверхность; 2) для указания соотношения величин зарядов при изображении их полей, например, если модули зарядов отличаются в 2 раза, то и количество линий напряженности, используемое для изображения каждого поля должно отличаться в 2 раза.
При изображении полей нескольких точечных зарядов необходимо использовать принцип суперпозиции, т.е. найти направление вектора напряженности результирующего поля в нескольких точках, а затем провести линию напряженности по установленным правилам.
РИС.8
На рис.8 показаны линии напряженности диполя – системы двух равных противоположных по знаку точечных зарядов
САМОСТ.II: 1)изобразить поле точечного отрицательного заряда, величина которого в 2 раза меньше, чем на рис.7;
2)Изобразить поле двух равных по величине положительных точечных зарядов;
3)« ------ » отрицательных зарядов.
4)Изобразить качественно поле:
а) трех положительных равных точечных зарядов, расположенных на равных расстояниях вдоль отрезка прямой,
б)отрицательных точечных зарядов, расположенных на одинаковых расстояниях друг от друга вдоль бесконечной прямолинейной нити,
в)положительных равных точечных зарядов расположенных на равных расстояниях друг от друга на бесконечной плоскости,
д)зарядов распределенных на одинаковых расстояниях друг от друга по поверхности сферы
Потоком вектора напряженности через поверхность S называется скалярная физическая величина Ф, численно равная числу линий вектора напряженности проходящих через данную поверхность.
Выделим элемент поверхности dS. В общем случае линии напряженности могут быть не перпендикулярны dS . Зададим направление нормали к dS и угол между направлением нормали и вектора напряженности. Тогда: dSn=dS cos
РИС.9 Можно ввести вектор: ,
который направлен как нормаль и равен по модулю dS. В этом случае число линий вектора напряженности через элемент поверхности dS:
Поток вектора напряженности через всю поверхность :
Если поверхность замкнутая, то заряды могут быть как внутри нее, так и снаружи. Обычно за положительное направление нормали выбирают направление внешней нормали. При таком выборе поток будет положительным, если угол между направлением линий напряженности и нормалью острый.
РИС.10
Поток вектора напряженности измеряется: Ф=В·м