- •2)Гипотеза кварков.
- •2)Почему трением электризуются только разнородные вещества?
- •3)Почему трением практически невозможно наэлектризовать проводники? §2.Закон кулона
- •§3. Напряженность электростатического поля. Полевая трактовка закона кулона. Принцип суперпозиции.
- •§4 Линии вектора напряженности. Поток вектора напряженности.
- •2)Изобразить поле двух равных по величине положительных точечных зарядов;
- •4)Изобразить качественно поле:
- •§5 Теорема остроградского-гаусса.
- •3.Используя теорему Остроградского-Гаусса, получить формулу для расчета напряженности в произвольной точке поля заряда q равномерно распределенного по поверхности сферы.
- •6 Дифференциальная форма теоремы остроградского- гаусса
- •§7 Работа сил электростатического поля по перемещению заряда. Теорема о циркуляции вектора напряженности.
- •§8. Разность потенциалов, потенциал электростатического поля.
- •§9 Связь напряженности и разности потенциалов.Эквипотенциальные поверхности.
- •§11 Поле электрического диполя.
- •Тема II. Электростатическое поле при наличии проводников. §12 электрическое поле заряженного проводника.
- •13. Электростатическая индукция.
- •§14 Электрическая емкость уединенного проводника и системы проводников.
- •Тема III. Электрическое поле при наличии диэлектриков. §15 классификация диэлектриков.
- •§ 16 Диполь в электрическом поле.
- •17. Вектор поляризации и связанные заряды.
- •§ 18. Теорема остроградского – гаусса для вектора напряженности в диэлектриках. Вектор электрического смещения.
- •§ 19. Диэлектрическая восприимчивость и диэлектрическая проницаемость.
- •§ 20 Граничные условия.
- •§ 21 Сегнетоэлектрики.
- •Тема IV. Энергия электростатического взаимодействия. §22.Энергия взаимодействия системы неподвижных точечных зарядов.
- •§23 Энергия непрерывно распределенных зарядов, энергия заряженного проводника, конденсатора.
- •§ 24 Энергия электростатического поля, энергия взаимодействия заряженных тел.
- •Тема V. Стационарный электрический ток. § 25. Сила и плотность тока.
- •26. Уравнение непрерывности.
- •§ 27. Экспериментальные законы стационарного тока.
- •§ 28 Законы ома и джоуля – ленца в дифференциальной форме.
- •§ 29. Условия существования стационарного тока. Электродвижущая сила.
- •§ 30. Поле постоянного тока.
- •§ 31. Закон ома для замкнутой цепи.
- •§ 32. Правила кирхгофа для линейных разветвленных цепей.
- •§ 33. Квазистационарные токи.
- •Тема VI. Магнитное поле стационарного тока в вакууме. § 34. Закон взаимодействия элементов тока. Вектор магнитной индукции.
- •§ 35. Закон ампера. Сила лоренца.
- •§ 36 Линии вектора магнитной индукции. Теорема о полном магнитном потоке.
- •§ 37. Теорема о циркуляции вектора магнитной индукции. Вихревой характер магнитного поля.
- •§ 38.Контур с током в магнитном поле.
- •Тема VII. Магнитное поле в веществе. § 39. Источники магнитного поля в веществе. Вектор намагничивания.
- •§ 40. Связь молекулярных токов с вектором намагничивания.
- •§ 41. Теорема о циркуляции вектора магнитной индукции в магнетиках. Напряженность магнитного поля.
- •§ 42 Магнитная восприимчивость. Магнитная проницаемость. Источники линий напряженности.
- •§ 43. Граничные условия для векторов напряженности и магнитной индукции.
- •Тема VIII. Нестационарное магнитное поле. § 44. Явление электромагнитной индукции.
- •§ 45 Природа сторонних сил при явлении электромагнитной индукции.
- •§ 46. Явление самоиндукции.
- •§ 47. Взаимная индукция.
- •§ 48 Энергия магнитного поля.
- •Тема IX. Цепи переменного тока. § 49. Колебательный контур. Свободные элетромагнитные колебания в идельном контуре.
- •§ 50 Свободные колебания в контуре с активным сопротивлением.
- •§ 51. Цепь переменного тока с различной нагрузкой.
- •§ 52 Последовательная цепь переменного тока со смешанной нагрузкой.
- •§ 53. Энергия и мощность в цепи переменного тока.
- •§ 54 Разветвленная цепь переменного тока. Метод проводимостей.
- •§ 55.Вынужденные электромагнитные колебания. Резонанс напряжений.
- •§ 56 Резонанс токов.
- •§ 57.Трехфазный ток.
- •Тема X. Магнетики § 58 магнитомеханические явления.
- •§ 59 Диамагнетизм. Ларморова прецессия.
- •§ 60 Парамагнетики.
- •Самостоятельно: §61 ферромагнетики. Тема XI. Электромагнитное поле § 62 . Обобщения максвелла. Ток смещения.
- •§ 63 Полная система уравнений максвелла. Теория максвелла и границы ее применимости.
- •§ 64. Электромагнитные волны и их свойства.
- •§ 65. Закон сохранения энергии электромагнитного поля. Поток энергии.
- •§ 66. Излучение электромагнитных волн.
- •§ 67 Экспериментальные подтверждения теории максвелла: опыты герца и лебедева.
- •Тема XII. Электропроводность веществ. § 68. Классическая теория электропроводности металлов (друде-лоренца) и ее затруднения.
- •§69.Основные понятия зонной теории проводимости твердых тел.
- •§ 70 Собственная и примесная проводимость полупроводников,
- •§ 71 Работа выхода. Контактные явления в металлах.
- •§ 72 Контакт полупроводников с различным типом проводимости.
- •§ 73 Термоэлектрические явления.
§ 72 Контакт полупроводников с различным типом проводимости.
Контакт полупроводников с дырочной и электронной проводимостью называется р-n переходом и имеет большое практическое значение, так как лежит в основе работы всех полупроводниковых приборов.
Получить p-n переход механическим соединением двух полупроводников нельзя. Обычно области различной проводимости создаются либо в процессе выращивания кристаллов, либо при их соответствующей обработке. Например, на кристалл германия с донорной примесью накладывается индиевая «таблетка» и система нагревается до 5000С в вакууме или в атмосфере инертного газа, что индуцирует диффузию атомов индия в германий (рис.207).При последующем медленном охлаждении образуется p-n переход.
РИС.207 РИС.208 РИС.209 РИС.210
С классической точки зрения образование p-n перехода происходит в результате диффузии электронов и дырок и их рекомбинации. Вследствие этого в области контакта концентрация электронов и дырок снижается, и «проявляются» объемные заряды, создаваемые ионами донорных и акцепторных атомов (рис.208).
Эти объемные заряды образуют в области контакта двойной электрический слой порядка 1мкм, поле которого (поле p-n перехода), направленное от n-области к р-области препятствует дальнейшей диффузии основных носителей.
Пусть Аn, Ар, EFn, EFp - работы выхода и энергии Ферми для полупроводника n-типа и р-типа, соответственно. Согласно зонной теории в области контакта происходит переход электронов с более высоких энергетических уровней на более низкие до тех пор, пока заполненные уровни в обоих полупроводниках не сравняются.
Следовательно, в области контакта энергетические уровни искривляются, в результате чего возникают потенциальные энергетические барьеры, как для электронов, так и для дырок. Все энергетические уровни акцепторного полупроводника подняты относительно уровней донорного проводника, причем подъем происходит по всей области p-n перехода, а контактная разность потенциалов составляет десятые доли вольт.
Если направление приложенного электрического поля совпадает с полем p-n перехода, то основные носители двигаются от границы и сопротивление запирающего слоя растет. Направление внешнего электрического поля, расширяющего запирающий слой, называется запирающим или обратным, так как в этом случае ток обеспечивается только движением не основных носителей и очень мал (рис.211).
Если направление внешнего поля противоположно контактному полю, то через контакт двигаются основные носители, и такое поле называется пропускным или прямым (рис.212). Вольтамперная характеристика p-n перехода представлена на рис.213.
Односторонняя (вентильная) проводимость p-n - перехода используется для выпрямления и преобразования переменных токов в диодах, а также в триодах, которые используются в качестве усилителей и генераторов электрических колебаний. P-n переход может создаваться не только в слое с некоторой поверхностью, но и в очень малом объеме, как, например, в точечном германиевом диоде (рис.214).
РИС.211 РИС.212 РИС.213 РИС.214
Для создания p-n перехода тонкая вольфрамовая проволока 1 прижимается к n-германию 2 острием, покрытым алюминием. При пропускании в прямом направлении импульса тока происходит диффузия ионов Al в Ge и образуется р-германий. Малая емкость контактной области позволяет использовать такие диоды в качестве детекторов (выпрямителей) высокочастотных колебаний вплоть до сантиметрового диапазона длин волн.