- •654100 – Электроника и микроэлектроника
- •Оглавление
- •Часть первая. Микроэлектроника Глава 1. Общая характеристика микроэлектроники. Принципы функционирования элементов
- •1.1. Основные определения
- •1.2. Классификация изделий микроэлектроники
- •1.3. Физические явления, используемые в интегральной микроэлектронике
- •1.4. Процессы и явления, определяющие функционирование интегральных схем (ис)
- •1.5. Контактные явления в микроэлектронных структурах
- •1.6. Поверхностные явления в полупроводниках
- •1.7. Механизмы переноса носителей заряда
- •Глава 2. Базовые физико-химические методы создания микроэлектронных структур
- •2.1. Очистка поверхности пластин для ис
- •2.2. Получение полупроводниковых монокристаллов методом вытягивания из расплава
- •2.3. Термическое окисление
- •2.4. Эпитаксия
- •2.5. Фотолитография
- •2.6. Диффузия
- •2.7. Ионная имплантация (ионное легирование)
- •2.8. Металлизация
- •Глава 3.Типы подложек интегральных схем, их основные характеристики и процессы изготовления подложек
- •3.1. Изготовление подложек ис
- •3.3. Оптический метод ориентации полупроводниковых пластин
- •3.4. Шлифовка и полировка пластин
- •3.5. Строение нарушенного слоя после механической обработки пластины
- •Глава 4. Технология химической обработки подложек для интегральных микросхем
- •4.1. Механизм химической обработки кремниевых пластин
- •4.2. Термохимическое (газовое) травление
- •4.3. Ионно-плазменное травление
- •Глава 5. Диэлектрические пленки в ис. Методы их получения. Технологии изготовления гибридных ис
- •5.1. Конструктивно-технологические функции диэлектрических плёнок
- •5.2. Формирование плёнок SiO2термическим окислением кремния
- •5.3. Методы получения диэлектрических пленок в технологии гибридных ис
- •5.3.1. Термовакуумное реактивное испарение
- •5.3.2. Анодное окисление
- •5.3.3. Ионно-плазменное окисление
- •Глава 6. Ионное легирование полупроводников
- •6. 1. Общие принципы процесса ионного легирования
- •Для количественной оценки ф согласно (6.1) необходимо знать потенциал φ(u) взаимодействия частиц. В простейшем случае он равен кулоновскому потенциалу. Однако в реальном случае
- •6.2. Отжиг дефектов и электрические свойства слоёв
- •6.3. Импульсный лазерный отжиг
- •6.4. Маскирование в процессах ионного легирования
- •6.5. Маскирование фоторезистами
- •6.6. Маскирование пленками металлов
- •Глава 7. Элионные методы литографических процессов
- •7.1. Электронно-лучевая литография
- •7.2. Рентгенолучевая литография (рлл)
- •7.2.1. Особенности экспонирования в рлл
- •7.2.2. Технология рентгенолитографических процессов
- •7.2.3. Выбор резистов для рлл
- •Глава 8.Пленки в технологии ис, микросборок и коммутационных элементов
- •8.1. Металлические пленки для ис
- •8.2. Технология коммутационных элементов ис
- •8.3. Технология пленочных резисторов
- •8.4. Чистый металл и сплавы
- •8.5. Керметы (микрокомпозиционные пленки)
- •8.6. Изготовление тонкопленочных конденсаторов
- •8.7. Монооксид кремнияSiO
- •8.8. Пятиокись тантала Та2о5
- •8.9. Оксид алюминия Al2o3 и диоксид кремнияSiО2
- •8.10. Диоксид титана ТiО2
- •Глава 9.Монтаж кристаллов ис на носителях. Типы носителей. Особенности сборки ис в корпуса
- •9.1. Конструктивно-технологические варианты монтажа
- •9.2. Изготовление ленточных носителей
- •9.3. Получение внутренних выводов на кристаллах ис
- •9.4. Монтаж кристалла ис на гибкую ленту
- •9.5. Монтаж гибридных ис и микросборок
- •9.6. Особенности сборки сверхбыстродействующих ис и процессоров
- •Глава 10. Технология герметизации ис и мп
- •10.1. Пассивирующие и защитные покрытия ис
- •10.2. Принципы герметизации ис в корпусах
- •10.3. Герметизация ис в металлических корпусах
- •Часть вторая наноэлектроника
- •Глава 11. Теоретические основы наноэлектроники. Одноэлектронные приборы
- •11.1. Проблемы наноэлектроники (одноэлектроники)
- •11.2. Базовая теория кулоновской блокады
- •11.3. "Кулоновская лестница"
- •11.5. Квантовые размерные эффекты
- •11.6. Классификация одноэлектронных приборов
- •11.7. Одноэлектронный прибор на основе сканирующего туннельного микроскопа
- •11.8. Субмикронный вертикальный одноэлектронный транзистор (транзистор Остина)
- •11.9. Применение одноэлектронных приборов
- •Глава 12. Наночастицы и нанокластеры
- •12.1. Свойства наночастиц и их характеристики
- •12.2. Теоретическое моделирование наночастиц (модель ″желе″)
- •12.3. Геометрическая и электронная структуры нанокластеров
- •12.4. Реакционная способность наночастиц
- •12.5. Флуктуационные наноструктуры
- •12.6. Магнитные кластеры
- •12.7. Переход от макро- к нано-
- •12.8. Полупроводниковые наночастицы
- •12.9. Кулоновский взрыв
- •12.10. Молекулярные кластеры
- •12.11. Методы синтеза наночастиц
- •12.12. Химические методы синтеза наночастиц
- •12.13. Термолиз
- •12.14. Импульсные лазерные методы
- •Глава 13.Углеродные наноструктуры
- •13. 1. Природа углеродной связи
- •13.2. Малые углеродные кластеры – с60.
- •13.3. Неуглеродная шарообразная молекула
- •13.4. Углеродные нанотрубки
- •13.4.1. Методы получения нанотрубок
- •13.4.2. Электрические свойства нанотрубок
- •13.4.3. Колебательные свойства нанотрубок
- •13.4.4. Механические свойства нанотрубок
- •13.5. Применение углеродных нанотрубок
- •13.5.1. Полевая эмиссия и экранирование
- •13.5.2. Информационные технологии, электроника
- •13.5.3. Топливные элементы
- •13.5.4. Химические сенсоры
- •13.5.5. Катализ
- •13.5.6. Механическое упрочнение материалов
- •Глава 14.Объемные наноструктурированные материалы: разупорядоченные и кристаллизованные
- •14.1. Методы синтеза разупорядоченных структур
- •14.2. Механизмы разрушения традиционных материалов
- •14.3. Механические свойства наноструктурированных материалов
- •14.4. Многослойные наноструктурированные материалы
- •14.5. Электрические свойства наноструктурированных материалов
- •14.6. Нанокластеры в оптическом материаловедении
- •14.7. Пористый кремний
- •14.8. Упорядоченные наноструктуры
- •14.8.1. Упорядоченные структуры в цеолитах
- •14.8.2. Кристаллы из металлических наночастиц
- •14.8.3. Нанокристаллы для фотоники
- •Глава 15.Наноприборы и наномашины
- •15.1. Микроэлектромеханические устройства (mems)
- •15.2. Наноэлектромеханические системы (nems)
- •15.3. Наноактуаторы
- •15.4. Молекулярные и супрамолекулярные переключатели
- •Библиографический список Основной
- •Физические основы технологии микро- и наноэлектроники
- •620002, Екатеринбург, Мира, 19
- •620002, Екатеринбург, Мира, 19
Глава 8.Пленки в технологии ис, микросборок и коммутационных элементов
8.1. Металлические пленки для ис
В настоящее время на практике используются два принципиально отличных варианта производства ИС и микросборок: тонко- и толстопленочный.
Рис. 8.1. Варианты методов производства ИС
Тонкопленочная технология обеспечивает более точные размеры элементов, однако сложнее и поэтому дороже толстопленочной.
В технологиях полупроводниковых ИС осаждение тонких пленок металлов используется, как правило, для создания коммутации и контактных площадок, а также резисторов, конденсаторов и т.п.
Очевидно, что конфигурация пленок определяется конструкцией ИС и заданными значениями их электрофизических параметров.
Параметры пленок изменяются в широком диапазоне в зависимости от её состава и условий осаждения. Наиболее важной характеристикой пленок является удельное сопротивление .
Так, например, может наблюдаться три области изменения удельного сопротивления как функции толщины :
0,1 мкм Ме,
10-2 мкм Ме,
≤ 10-3 мкм – очень большое, где Ме – сопротивление массивного образца (например, металла).
Схематично данная ситуация изображена на рис. 8.2.
Схематично данная ситуация изображена на рис.8.1.
Рис. 8.2. Зависимость электросопротивления пленки
от ее толщины и концентрации металла (на примере Ni)
Для приближенного вычисления удельного сопротивления пленки используют соотношение: ,где А = const и определяется экспериментально.
Если же пленка априори считается однородной, то ее сопротивление равно: , где l, b, S – соответственно длина, ширина и площадь сечения пленки.
При l = b (т.е. квадратное сечение) – поверхностное сопротивление Ом/.
Если необходимо получить резистивный элемент, то он должен обладать максимальным сопротивлением, т.е. , где Sk – общая площадь пластины; So – площадь пластины, занятая другими компонентами; коэффициент 1/2 учитывает расстояние между резисторами.
Обычно экспериментальное значение Rmax несколько меньше расчетного за счет контактных площадок и зазоров.
8.2. Технология коммутационных элементов ис
Применяемые для внутрисхемной коммутации ИС проводящие пленки должны отвечать ряду требований: высокая теплопроводность, адгезия к подложке, коррозионная стойкость, термоустойчивость (т.е. не рекристаллизоваться под воздействием высоких температур), совместимость с другими элементами ИС.
Обычно для токоведущих дорожек используются такие проводники, как золото, серебро, медь, алюминий и другие металлы. Хорошими токопроводящими характеристиками обладает серебро, но оно практически не используется для внутрисхемной коммутации ИС из-за высокого коэффициента поверхностной диффузии и электромиграции, которые при эксплуатации вызывают закорачивание соседних проводников.
Медь широко применяется в качестве материала для коммутации элементов ИС, особенно для изготовления микрополосковых СВЧ-линий. Однако низкая адгезия к керамическим и стеклянным подложкам, а также высокая окисляемость поверхности создают трудности при подсоединении внешних выводов. Поэтому медь используется только в составе многослойных проводников и контактных площадок. В качестве адгезионного подслоя меди используют хром, титан, ванадий. Для таких пленочных структур длительные термические воздействия в диапазоне температур 100-600°С не оказывают влияния на электрические свойства готового изделия. В качестве защитного покрытия для Cr-Cu, Ti-Cu и V-Cu структур служат Ni и Au, которые позволяют присоединять внешние выводы сваркой или пайкой.
Золото с адгезионным подслоем наиболее полно удовлетворяет требованиям однослойной коммутации, так как выдерживает высокие температуры обработки на воздухе и обеспечивает высокое качество соединения с внешними выводами практически любым способом. При использовании золота в контакте с другими металлами необходимо учитывать их взаимную диффузию с образованием твердых растворов или интерметаллических соединений. В случае взаимной диффузии происходит увеличение удельного сопротивления диффузионной зоны, что крайне отрицательно сказывается на свойствах проводящего элемента или контактной площадки ИС. Так, в пленочной системе Au-Al взаимная диффузия становится уже заметной при ~100°С со всеми вытекающими последствиями.
Алюминий тоже широко используется для металлизации ИС вследствие высокой технологичности и низкой стоимости получения пленок из этого металла. Кроме того, широкое применение Al обусловлено возможностью создания соединений с выводами навесных элементов ИС методами ультразвуковой и термокомпрессионной сварки.
Al2О3 – хрупкий оксид (пленка толщиной 10 нм на поверхности металлического Al) и легко разрушается при механическом воздействии, обеспечивая удовлетворительное качество сварки. Улучшить качество сварного соединения можно нанесением титана на алюминиевую пленку (толщина титана ~30-80 нм). Покрытие титаном алюминиевой пленки повышает микротвердость последней в 5-10 раз, что также положительно сказывается на качестве коммутации в ИС.
К недостаткам алюминиевой металлизации следует отнести невозможность подсоединения к ней внешних выводов методом пайки. Тем не менее, поиски наилучшей пленочной системы на основе алюминиевой металлизации продолжаются.
Для проводников СВЧ-диапазона первоначально использовалось сочетание металлов Cr-Au. Однако эта система оказалась неудачной при повышенных температурах из-за диффузии хрома в золото, приводящей к десятикратному увеличению удельного сопротивления по сравнению с объемным сопротивлением золота.
Широкое распространение в производстве ИС получила структура Ti-Cu-Ni-Au, в которой основную функциональное роль выполняет слой меди толщиной ~15 мкм. Титан способствует высокой адгезии слоя к ситаллововой или поликоровой подложке при низкой температуре осаждения. Структура Ni-Au придает системе коррозионную стойкость и делает возможным сварку или пайку при сборочных операциях.
Для обеспечения высокой проводимости и низких внутренних напряжений пленки меди должны обладать мелкодисперсной структурой и содержать малое количество примесей. Рентгеноструктурные исследования показали, что такие пленки, полученные при скорости осаждения ~150 нм/с, независимо от толщины имеют совершенную структуру, аналогичную структуре отожженного образца монолитной меди.
Другими важными параметрами тонких пленок являются внутренние напряжения, которые подразделяются на термические и собственные. Если первые определяются различием коэффициентов линейного расширения пленки и подложки, то вторые связаны с неполным структурным упорядочением материала, нанесенного на подложку (конденсата). Внутренние напряжения в пленках меди обладают растягивающими усилиями, значения которых в зависимости от толщины пленки и скорости осаждения конденсата находятся в пределах (0,5–1,5)108 Па (см. рис. 8.3). Повышение температуры до ~450 К сопровождается линейным уменьшением растягивающих напряжений до нуля и даже изменением их знака. Инверсия знака происходит при температуре, близкой к температуре подложки при осаждении пленки.
Рис. 8.3. Зависимость внутренних напряжений σ
от толщины δ пленки и скорости осаждения конденсата на подложку
Рис. 8.4. Зависимость внутренних напряжений σ
от толщины δ пленки и температуры