- •ПРЕДИСЛОВИЕ К ПЕРВОМУ ИЗДАНИЮ
- •ПРЕДИСЛОВИЕ КО ВТОРОМУ ИЗДАНИЮ
- •ФИЗИКА КОЛЕБАНИЙ
- •ЛЕКЦИЯ № 1
- •§ 1. ПОНЯТИЕ О КОЛЕБАТЕЛЬНЫХ ПРОЦЕССАХ
- •§ 2. УПРУГИЕ И КВАЗИУПРУГИЕ СИЛЫ
- •§ 3. ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНОЕ УРАВНЕНИЕ ГАРМОНИЧЕСКИХ КОЛЕБАНИЙ
- •§ 4. ГАРМОНИЧЕСКИЙ ОСЦИЛЛЯТОР. ЭНЕРГИЯ КОЛЕБАНИЙ ГАРМОНИЧЕСКОГО ОСЦИЛЛЯТОРА
- •ИТОГИ ЛЕКЦИИ № 1
- •ЛЕКЦИЯ № 2
- •§ 1. ВЕКТОРНАЯ ДИАГРАММА КОЛЕБАНИЯ
- •§ 2. СЛОЖЕНИЕ КОЛЕБАНИЙ ОДИНАКОВОЙ ЧАСТОТЫ И ОДИНАКОВОГО НАПРАВЛЕНИЯ
- •§ 3. СЛОЖЕНИЕ КОЛЕБАНИЙ ОДНОГО НАПРАВЛЕНИЯ И БЛИЗКИХ ЧАСТОТ
- •§ 4. СЛОЖЕНИЕ ВЗАИМНО-ПЕРПЕНДИКУЛЯРНЫХ КОЛЕБАНИЙ
- •ИТОГИ ЛЕКЦИИ № 2
- •ЛЕКЦИЯ № 3
- •§ 1. ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНОЕ УРАВНЕНИЕ ЗАТУХАЮЩИХ КОЛЕБАНИЙ
- •§ 2. ПЕРИОД ЗАТУХАЮЩИХ КОЛЕБАНИЙ
- •§ 3. ЛОГАРИФМИЧЕСКИЙ ДЕКРЕМЕНТ ЗАТУХАНИЯ
- •§ 4. ДОБРОТНОСТЬ
- •ИТОГИ ЛЕКЦИИ № 3
- •ЛЕКЦИЯ № 4
- •§ 1. ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНОЕ УРАВНЕНИЕ ВЫНУЖДЕННЫХ КОЛЕБАНИЙ
- •§ 3. РЕЗОНАНС
- •ИТОГИ ЛЕКЦИИ № 4
- •ВОЛНЫ
- •ЛЕКЦИЯ № 5
- •§ 1. УПРУГАЯ ВОЛНА
- •§ 2. ОСНОВНЫЕ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ДЛЯ ВОЛНОВОГО ПРОЦЕССА
- •§ 3. УРАВНЕНИЕ ПЛОСКОЙ ВОЛНЫ
- •§ 4. ФАЗОВАЯ СКОРОСТЬ
- •§ 5. УРАВНЕНИЕ СФЕРИЧЕСКОЙ ВОЛНЫ
- •§ 6. ВОЛНОВОЕ УРАВНЕНИЕ
- •ИТОГИ ЛЕКЦИИ № 5
- •ЛЕКЦИЯ № 6
- •§ 1. ЭНЕРГИЯ УПРУГОЙ ВОЛНЫ
- •§ 2. ПЛОТНОСТЬ ЭНЕРГИИ УПРУГОЙ ВОЛНЫ
- •§ 3. ПЛОТНОСТЬ ПОТОКА ЭНЕРГИИ
- •§ 4. ВЕКТОР УМОВА. ИНТЕНСИВНОСТЬ
- •§ 5. СТОЯЧИЕ ВОЛНЫ
- •§ 6. КОЛЕБАНИЯ СТРУНЫ, ЗАКРЕПЛЕННОЙ С ДВУХ КОНЦОВ
- •ИТОГИ ЛЕКЦИИ № 6
- •ЛЕКЦИЯ № 7
- •§ 1. ПОНЯТИЕ ОБ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ВОЛНЕ
- •§ 2. ПЛОСКАЯ ЭЛЕКТРОМАГНИТНАЯ ВОЛНА
- •§ 3. ЭНЕРГИЯ И ИНТЕНСИВНОСТЬ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ВОЛНЫ
- •§ 4. ИЗЛУЧЕНИЕ ДИПОЛЯ
- •§ 5. ВИБРАТОР ГЕРЦА
- •ИТОГИ ЛЕКЦИИ № 7
- •ВОЛНОВАЯ ОПТИКА
- •ЛЕКЦИЯ № 8
- •§ 1. СВЕТОВЫЕ ВОЛНЫ
- •§ 2. ИНТЕНСИВНОСТЬ СВЕТА. СВЕТОВОЙ ПОТОК
- •§ 3. ОСНОВНЫЕ ЗАКОНЫ ГЕОМЕТРИЧЕСКОЙ ОПТИКИ
- •§ 4. ПОЛНОЕ ВНУТРЕННЕЕ ОТРАЖЕНИЕ
- •ИТОГИ ЛЕКЦИИ № 8
- •ЛЕКЦИЯ № 9
- •§ 1. СОБИРАЮЩИЕ И РАССЕИВАЮЩИЕ ЛИНЗЫ
- •§ 2. ФОКУСЫ ЛИНЗЫ, ФОКАЛЬНАЯ ПЛОСКОСТЬ
- •§ 3. ФОКУСНОЕ РАССТОЯНИЕ ТОНКОЙ ЛИНЗЫ
- •§ 4. ПОСТРОЕНИЕ ИЗОБРАЖЕНИЯ В ЛИНЗАХ
- •§ 5. ФОРМУЛА ТОНКОЙ ЛИНЗЫ
- •ИТОГИ ЛЕКЦИИ № 9
- •ЛЕКЦИЯ № 10
- •§ 1. ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ ОТ ДВУХ МОНОХРОМАТИЧЕСКИХ ИСТОЧНИКОВ ОДИНАКОВОЙ ЧАСТОТЫ
- •§ 2. КОГЕРЕНТНОСТЬ
- •§ 4. ОПТИЧЕСКАЯ РАЗНОСТЬ ХОДА
- •§ 5. РАСЧЕТ ИНТЕРФЕРЕНЦИОННОЙ КАРТИНЫ ОТ ДВУХ ИСТОЧНИКОВ
- •§ 6. СПОСОБЫ ПОЛУЧЕНИЯ КОГЕРЕНТНЫХ ИСТОЧНИКОВ
- •ИТОГИ ЛЕКЦИИ № 10
- •ЛЕКЦИЯ № 11
- •§ 1. ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ ПРИ ОТРАЖЕНИИ ОТ ПРОЗРАЧНЫХ ПЛАСТИНОК
- •§ 2. КОЛЬЦА НЬЮТОНА
- •§ 3. ПРОСВЕТЛЕННАЯ ОПТИКА
- •§ 4. ИНТЕРФЕРОМЕТРЫ
- •ИТОГИ ЛЕКЦИИ № 11
- •ЛЕКЦИЯ № 12
- •§ 1. ЯВЛЕНИЕ ДИФРАКЦИИ ВОЛН
- •§ 2. ПРИНЦИП ГЮЙГЕНСА – ФРЕНЕЛЯ
- •§ 3. ЗОНЫ ФРЕНЕЛЯ
- •§ 4. ДИФРАКЦИЯ ФРЕНЕЛЯ НА КРУГЛОМ ОТВЕРСТИИ
- •ИТОГИ ЛЕКЦИИ № 12
- •ЛЕКЦИЯ № 13
- •§ 1. ДИФРАКЦИЯ НА ДИФРАКЦИОННОЙ РЕШЕТКЕ
- •§ 2. ДИФРАКЦИОННАЯ РЕШЕТКА КАК СПЕКТРАЛЬНЫЙ ПРИБОР
- •§ 3. ДИСПЕРСИЯ ДИФРАКЦИОННОЙ РЕШЕТКИ
- •§ 4. РАЗРЕШАЮЩАЯ СИЛА ДИФРАКЦИОННОЙ РЕШЕТКИ
- •§ 5. РАЗРЕШАЮЩАЯ СИЛА ОБЪЕКТИВА
- •ИТОГИ ЛЕКЦИИ № 13
- •ЛЕКЦИЯ № 14
- •§ 1. ЕСТЕСТВЕННЫЙ И ПОЛЯРИЗОВАННЫЙ СВЕТ
- •§ 2. ПРИНЦИП ДЕЙСТВИЯ ПОЛЯРИЗАТОРА ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ВОЛНЫ
- •§ 3. ЗАКОН МАЛЮСА
- •§ 4. ПОЛЯРИЗАЦИЯ ПРИ ОТРАЖЕНИИ И ПРЕЛОМЛЕНИИ. ФОРМУЛЫ ФРЕНЕЛЯ
- •§ 5. ЗАКОН БРЮСТЕРА
- •ИТОГИ ЛЕКЦИИ № 14
- •ЛЕКЦИЯ № 15
- •§ 1. СВОЙСТВА ДВОЙНОГО ЛУЧЕПРЕЛОМЛЕНИЯ
- •§ 2. ДВОЙНОЕ ЛУЧЕПРЕЛОМЛЕНИЕ
- •§ 3. ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ ПОЛЯРИЗОВАННЫХ ЛУЧЕЙ
- •§ 4. ИСКУССТВЕННОЕ ДВОЙНОЕ ЛУЧЕПРЕЛОМЛЕНИЕ
- •ИТОГИ ЛЕКЦИИ № 15
- •ЛЕКЦИЯ № 16
- •§ 1. ДИСПЕРСИЯ СВЕТА
- •§ 2. ПОГЛОЩЕНИЕ СВЕТА. ЗАКОН БУГЕРА
- •§ 3. РАССЕЯНИЕ СВЕТА
- •ИТОГИ ЛЕКЦИИ № 16
- •ЛЕКЦИЯ № 17
- •§ 1. СВЯЗЬ ПОКАЗАТЕЛЯ ПРЕЛОМЛЕНИЯ С ДИПОЛЬНЫМ МОМЕНТОМ МОЛЕКУЛЫ
- •§ 2. СВЯЗЬ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ДИПОЛЬНОГО МОМЕНТА МОЛЕКУЛЫ С НАПРЯЖЕННОСТЬЮ ПОЛЯ СВЕТОВОЙ ВОЛНЫ
- •§ 3. УРАВНЕНИЕ ДВИЖЕНИЯ ЭЛЕКТРОНА В АТОМЕ ПОД ДЕЙСТВИЕМ СВЕТОВОЙ ВОЛНЫ И ЕГО РЕШЕНИЕ
- •§ 4. ЗАВИСИМОСТЬ ПОКАЗАТЕЛЯ ПРЕЛОМЛЕНИЯ ОТ ЧАСТОТЫ
- •§ 5. ГРУППОВАЯ И ФАЗОВАЯ СКОРОСТЬ
- •ИТОГИ ЛЕКЦИИ № 17
- •ТЕСТ №6
- •ОТВЕТЫ НА ВОПРОСЫ ТЕСТА №6
- •ТЕСТ № 7
- •ОТВЕТЫ НА ВОПРОСЫ ТЕСТА № 7
- •ТЕСТ № 8
ТЕСТ №6
Колебания
v0 |
х |
Рис. Т.6.1а
Груз массой m = 4 кг может колебаться на пружине с жесткостьюk = 1 Н/м (рис. Т.6.1а).
Вначальный момент времени груз находится в положении равновесия (х(0)
=0), в этот момент ему сообщили скорость вдоль оси хv(0) = 0,05 м/с.
Считая коэффициент трения r = 0:
1.Определить циклическую частоту колебаний груза ω0.
2.Определить период колебаний Т0.
3.Определить полную энергиюW.
4.Определить амплитуду колебаний А.
5.Записать зависимость смещения груза от времени х(t).
6.Записать зависимость скорости груза от времени v(t).
7.Построить графики х(t), v(t). Введем трение.
8.До какого значения надо увеличить коэффициент трения r, чтобы колебания прекратились?
9.Добротность Q колебательной системы при значении коэффициента
трения r = 4×10–2 кг/c, пояснить физический смысл добротности.
+ +
С − − |
L |
|
R
Рис. Т.6.2а
Колебательный контур имеет индуктивность L = 10-2 Гн и емкость С = 10-6 Ф (рис. Т.6.2б). Величина активного сопротивления контура R может изменяться. В начальный момент времени конденсатор имел заряд q(0) = 10-4 Кл.
Считая активное сопротивлениеR = 0:
1.Определить циклическую частоту колебаний заряда ω0.
2.Определить период колебаний Т0.
3.Определить полную энергию, запасённую в контуре.
4.Определить максимальное значение силы тока.
5.Записать зависимость заряда конденсатора от времени q(t).
6.Записать зависимость тока в катушке индуктивности от времениi(t).
7.Построить графики q(t), i(t).
Введем сопротивление.
8.До какого значения надо увеличить активное сопротивление контура R, чтобы колебания прекратились?
9.Добротность контура Q при значении активного сопротивления R = 2 Ом, пояснить физический смысл добротности.
ОТВЕТЫ НА ВОПРОСЫ ТЕСТА №6
Колебания
v0 |
х |
Рис. Т.6.1б
1. Циклическая частота незатухающих колебаний пружинного маятника
(рис. Т.6.1б)
ω = |
k |
= |
1 |
= |
1 |
, c−1. |
|
|
|
||||
0 |
m |
4 2 |
|
|||
|
|
2. Период незатухающих колебаний
Т = 2π = 4π, c.
0 ω0
3. Полная энергия равна сумме кинетической и потенциальной энергий
W = WП + WК.
При отсутствии трения (r = 0) полная энергия сохраняется, так как в начальный момент времени по условию х(0) = 0, то полная энергия в этот момент равна кинетической:
|
|
mv2 |
(0) |
|
4 ×(5×10−2 )2 = 5×10-3 Дж. |
|
W = W |
= |
|
|
= |
|
= |
|
|
|
||||
к(0) |
|
2 |
|
2 |
|
|
|
|
|
|
4. Амплитуду незатухающих колебаний А найдем, приравняв кинетическую энергию в начальный момент времени потенциальной энергии в момент максимального смещения груза:
Wк(0) = Wп.max ,
т. е. 5 ×10−3 = k × А2 , 2
откуда |
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 ×5 ×10−3 |
|
|
10−2 |
||||
А = |
|
= |
|
|
|
= 0,1 м. |
|||
k |
1 |
||||||||
|
|
|
|
|
|
5. Так как в начальный момент времени х(0)= 0 и начальная скорость направлена по оси х, то зависимость смещения от времени будет иметь следующий вид:
х(t) = A sin ω0 t = 0,1sin t , м. 2
6. Скорость, по определению, это производная координаты х по времени: |
||||||||
v(t) = dx(t) = Aw0 cos w0 t == 0, 05cos t , |
м/c. |
|||||||
|
|
|
dt |
|
|
|
2 |
|
7. |
Графики построены на рисунке (рис. Т.6.3б). |
|||||||
|
|
|
|
|
|
v, м/с х, м |
|
|
|
|
|
|
|
|
0,1м |
х(t) |
|
|
|
|
|
|
0,05м/с |
v(t) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
t, c |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
4π |
|
|
|
|
|
|
|
Рис. Т.6.3б |
|
8. |
Частота затухающих колебаний |
|
||||||
w = |
w 2 |
- b2 , |
|
|
|
|
||
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
где |
|
b = |
r |
|
|
|
|
|
|
2 × m . |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|||
Условие прекращения колебаний: |
|
|||||||
βкр = ω0 , |
|
|
|
|
|
|||
откуда: |
|
|
|
|
|
|||
rкр= 2mw0 |
= 2 × 4 × 1 = 4 кг/c. |
|
||||||
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
9. |
При выполнении условия β ω добротность системы определяется |
|||||||
формулой |
|
|
|
|
|
|
||
Q = ω0 . |
|
|
|
|
|
|||
|
|
2β |
|
|
|
|
|
|
У нас w0 = 11/ c, |
r = 4 ×10−2 |
кг/с, |
|
|||||
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
тогда |
|
|
|
|
|
|
||
b = r = 4 ×10−2 |
= 5 ×10−3 , с-1 , |
|
||||||
|
|
2m |
2 × 4 |
|
|
|
|
|
следовательно |
|
|
|
|
||||
Q = ω0 |
= |
1 |
|
= 50 . |
|
|
||
|
|
2b |
2 |
× 2 ×5 ×10−3 |
|
|
|
Добротность показывает, во сколько раз амплитуда при резонансе больше смещения при ω = 0.
imax
+ +
С − − |
L |
|
R
Рис. Т.6.2б
1. Циклическая частота незатухающих колебаний колебательного контура
w = |
|
1 |
|
|
= |
|
|
|
1 |
|
=104 , с-1. |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
0 |
|
|
L ×C |
|
|
|
|
10−2 ×10−6 |
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
2. |
|
Т0 = |
2π |
= |
|
2π |
= 2p×10 |
−4 |
, с. |
|||||||
|
w |
|
|
104 |
|
|
||||||||||
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3. Полная энергия равна сумме энергии электрического поля конденсатора и энергии магнитного поля катушки
W = WС + WL .
При отсутствии активного сопротивления (R = 0) полная энергия сохраняется. Так как в начальный момент времени по условию сила тока равна нулю, то полная энергия в этот момент равна энергии заряженного конденсатора
W = W = |
q2 |
= |
10−8 |
= 5 ×10−3 Дж. |
|
2 ×10−6 |
|||
C |
2C |
|
|
|
|
|
|
4. Максимальное значение силы тока imax найдем, приравняв энергию конденсатора в начальный момент времени максимальнойРис. 6энергии.4б катушки индуктивности:
WC(0) = WL. max ,
|
5 ×10 |
−3 |
= |
L × imax |
2 |
|
|
|
|||||
т.е. |
|
|
, |
|
|
||||||||
|
2 |
|
|
|
|
||||||||
откуда |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
2 ×5 ×10−3 |
10−2 |
|
|
|||||||
imax |
= |
|
|
|
|
|
= |
|
|
|
|
= 1 А. |
|
|
|
L |
|
|
10−2 |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
5. Так как в начальный момент времени заряд конденсатора максимальный, то зависимость заряда от времени будет иметь следующий вид:
q(t) = qmax ×cos w0 t =10−4 ×cos104 t, Кл.
6. Сила тока, по определению, это производная заряда по времени:
i(t) = dq = −qmaxω0 sinω0t = −sin104 t, А. dt
При этом положительным считается ток, заряжающий конденсатор
7. Графики построены на рисунке (рис. Т.6.4б).
i(t), A |
q(t), Кл |
1 А |
|
10-4 Кл |
q(t) |
|
|
|
t, 10−4 c |
|
2π |
|
i(t) |
-1 А |
|
|
Рис. Т.6.4б |
8. Частота затухающих колебаний w = w02 - b2 ,
где b = R . 2 × L
Условие прекращения колебаний:
βкр = ω0 ,
откуда:
Rкр = 2Lw0 = 2 ×10−2 ×104 = 2 ×102 Ом.
9. При выполнении условия β ω добротность системы определяется
формулой
Q = ω0 . 2b
У нас ω0 = 104 1/c, R = 2 Ом,
тогда
b = |
R |
= |
|
2 |
|
=102 |
,c−1 |
, |
|||
|
|
×10−2 |
|||||||||
|
2L |
2 |
|
|
|
|
|||||
следовательно |
|
|
|
|
|||||||
Q = |
w |
= |
104 |
|
= 50 . |
|
|||||
0 |
|
|
|
|
|||||||
2b |
2 × |
102 |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
Добротность показывает, во сколько раз амплитуда колебаний заряда при резонансе больше заряда конденсатора при ω = 0.