- •ПРЕДИСЛОВИЕ К ПЕРВОМУ ИЗДАНИЮ
- •ПРЕДИСЛОВИЕ КО ВТОРОМУ ИЗДАНИЮ
- •ФИЗИКА КОЛЕБАНИЙ
- •ЛЕКЦИЯ № 1
- •§ 1. ПОНЯТИЕ О КОЛЕБАТЕЛЬНЫХ ПРОЦЕССАХ
- •§ 2. УПРУГИЕ И КВАЗИУПРУГИЕ СИЛЫ
- •§ 3. ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНОЕ УРАВНЕНИЕ ГАРМОНИЧЕСКИХ КОЛЕБАНИЙ
- •§ 4. ГАРМОНИЧЕСКИЙ ОСЦИЛЛЯТОР. ЭНЕРГИЯ КОЛЕБАНИЙ ГАРМОНИЧЕСКОГО ОСЦИЛЛЯТОРА
- •ИТОГИ ЛЕКЦИИ № 1
- •ЛЕКЦИЯ № 2
- •§ 1. ВЕКТОРНАЯ ДИАГРАММА КОЛЕБАНИЯ
- •§ 2. СЛОЖЕНИЕ КОЛЕБАНИЙ ОДИНАКОВОЙ ЧАСТОТЫ И ОДИНАКОВОГО НАПРАВЛЕНИЯ
- •§ 3. СЛОЖЕНИЕ КОЛЕБАНИЙ ОДНОГО НАПРАВЛЕНИЯ И БЛИЗКИХ ЧАСТОТ
- •§ 4. СЛОЖЕНИЕ ВЗАИМНО-ПЕРПЕНДИКУЛЯРНЫХ КОЛЕБАНИЙ
- •ИТОГИ ЛЕКЦИИ № 2
- •ЛЕКЦИЯ № 3
- •§ 1. ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНОЕ УРАВНЕНИЕ ЗАТУХАЮЩИХ КОЛЕБАНИЙ
- •§ 2. ПЕРИОД ЗАТУХАЮЩИХ КОЛЕБАНИЙ
- •§ 3. ЛОГАРИФМИЧЕСКИЙ ДЕКРЕМЕНТ ЗАТУХАНИЯ
- •§ 4. ДОБРОТНОСТЬ
- •ИТОГИ ЛЕКЦИИ № 3
- •ЛЕКЦИЯ № 4
- •§ 1. ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНОЕ УРАВНЕНИЕ ВЫНУЖДЕННЫХ КОЛЕБАНИЙ
- •§ 3. РЕЗОНАНС
- •ИТОГИ ЛЕКЦИИ № 4
- •ВОЛНЫ
- •ЛЕКЦИЯ № 5
- •§ 1. УПРУГАЯ ВОЛНА
- •§ 2. ОСНОВНЫЕ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ДЛЯ ВОЛНОВОГО ПРОЦЕССА
- •§ 3. УРАВНЕНИЕ ПЛОСКОЙ ВОЛНЫ
- •§ 4. ФАЗОВАЯ СКОРОСТЬ
- •§ 5. УРАВНЕНИЕ СФЕРИЧЕСКОЙ ВОЛНЫ
- •§ 6. ВОЛНОВОЕ УРАВНЕНИЕ
- •ИТОГИ ЛЕКЦИИ № 5
- •ЛЕКЦИЯ № 6
- •§ 1. ЭНЕРГИЯ УПРУГОЙ ВОЛНЫ
- •§ 2. ПЛОТНОСТЬ ЭНЕРГИИ УПРУГОЙ ВОЛНЫ
- •§ 3. ПЛОТНОСТЬ ПОТОКА ЭНЕРГИИ
- •§ 4. ВЕКТОР УМОВА. ИНТЕНСИВНОСТЬ
- •§ 5. СТОЯЧИЕ ВОЛНЫ
- •§ 6. КОЛЕБАНИЯ СТРУНЫ, ЗАКРЕПЛЕННОЙ С ДВУХ КОНЦОВ
- •ИТОГИ ЛЕКЦИИ № 6
- •ЛЕКЦИЯ № 7
- •§ 1. ПОНЯТИЕ ОБ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ВОЛНЕ
- •§ 2. ПЛОСКАЯ ЭЛЕКТРОМАГНИТНАЯ ВОЛНА
- •§ 3. ЭНЕРГИЯ И ИНТЕНСИВНОСТЬ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ВОЛНЫ
- •§ 4. ИЗЛУЧЕНИЕ ДИПОЛЯ
- •§ 5. ВИБРАТОР ГЕРЦА
- •ИТОГИ ЛЕКЦИИ № 7
- •ВОЛНОВАЯ ОПТИКА
- •ЛЕКЦИЯ № 8
- •§ 1. СВЕТОВЫЕ ВОЛНЫ
- •§ 2. ИНТЕНСИВНОСТЬ СВЕТА. СВЕТОВОЙ ПОТОК
- •§ 3. ОСНОВНЫЕ ЗАКОНЫ ГЕОМЕТРИЧЕСКОЙ ОПТИКИ
- •§ 4. ПОЛНОЕ ВНУТРЕННЕЕ ОТРАЖЕНИЕ
- •ИТОГИ ЛЕКЦИИ № 8
- •ЛЕКЦИЯ № 9
- •§ 1. СОБИРАЮЩИЕ И РАССЕИВАЮЩИЕ ЛИНЗЫ
- •§ 2. ФОКУСЫ ЛИНЗЫ, ФОКАЛЬНАЯ ПЛОСКОСТЬ
- •§ 3. ФОКУСНОЕ РАССТОЯНИЕ ТОНКОЙ ЛИНЗЫ
- •§ 4. ПОСТРОЕНИЕ ИЗОБРАЖЕНИЯ В ЛИНЗАХ
- •§ 5. ФОРМУЛА ТОНКОЙ ЛИНЗЫ
- •ИТОГИ ЛЕКЦИИ № 9
- •ЛЕКЦИЯ № 10
- •§ 1. ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ ОТ ДВУХ МОНОХРОМАТИЧЕСКИХ ИСТОЧНИКОВ ОДИНАКОВОЙ ЧАСТОТЫ
- •§ 2. КОГЕРЕНТНОСТЬ
- •§ 4. ОПТИЧЕСКАЯ РАЗНОСТЬ ХОДА
- •§ 5. РАСЧЕТ ИНТЕРФЕРЕНЦИОННОЙ КАРТИНЫ ОТ ДВУХ ИСТОЧНИКОВ
- •§ 6. СПОСОБЫ ПОЛУЧЕНИЯ КОГЕРЕНТНЫХ ИСТОЧНИКОВ
- •ИТОГИ ЛЕКЦИИ № 10
- •ЛЕКЦИЯ № 11
- •§ 1. ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ ПРИ ОТРАЖЕНИИ ОТ ПРОЗРАЧНЫХ ПЛАСТИНОК
- •§ 2. КОЛЬЦА НЬЮТОНА
- •§ 3. ПРОСВЕТЛЕННАЯ ОПТИКА
- •§ 4. ИНТЕРФЕРОМЕТРЫ
- •ИТОГИ ЛЕКЦИИ № 11
- •ЛЕКЦИЯ № 12
- •§ 1. ЯВЛЕНИЕ ДИФРАКЦИИ ВОЛН
- •§ 2. ПРИНЦИП ГЮЙГЕНСА – ФРЕНЕЛЯ
- •§ 3. ЗОНЫ ФРЕНЕЛЯ
- •§ 4. ДИФРАКЦИЯ ФРЕНЕЛЯ НА КРУГЛОМ ОТВЕРСТИИ
- •ИТОГИ ЛЕКЦИИ № 12
- •ЛЕКЦИЯ № 13
- •§ 1. ДИФРАКЦИЯ НА ДИФРАКЦИОННОЙ РЕШЕТКЕ
- •§ 2. ДИФРАКЦИОННАЯ РЕШЕТКА КАК СПЕКТРАЛЬНЫЙ ПРИБОР
- •§ 3. ДИСПЕРСИЯ ДИФРАКЦИОННОЙ РЕШЕТКИ
- •§ 4. РАЗРЕШАЮЩАЯ СИЛА ДИФРАКЦИОННОЙ РЕШЕТКИ
- •§ 5. РАЗРЕШАЮЩАЯ СИЛА ОБЪЕКТИВА
- •ИТОГИ ЛЕКЦИИ № 13
- •ЛЕКЦИЯ № 14
- •§ 1. ЕСТЕСТВЕННЫЙ И ПОЛЯРИЗОВАННЫЙ СВЕТ
- •§ 2. ПРИНЦИП ДЕЙСТВИЯ ПОЛЯРИЗАТОРА ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ВОЛНЫ
- •§ 3. ЗАКОН МАЛЮСА
- •§ 4. ПОЛЯРИЗАЦИЯ ПРИ ОТРАЖЕНИИ И ПРЕЛОМЛЕНИИ. ФОРМУЛЫ ФРЕНЕЛЯ
- •§ 5. ЗАКОН БРЮСТЕРА
- •ИТОГИ ЛЕКЦИИ № 14
- •ЛЕКЦИЯ № 15
- •§ 1. СВОЙСТВА ДВОЙНОГО ЛУЧЕПРЕЛОМЛЕНИЯ
- •§ 2. ДВОЙНОЕ ЛУЧЕПРЕЛОМЛЕНИЕ
- •§ 3. ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ ПОЛЯРИЗОВАННЫХ ЛУЧЕЙ
- •§ 4. ИСКУССТВЕННОЕ ДВОЙНОЕ ЛУЧЕПРЕЛОМЛЕНИЕ
- •ИТОГИ ЛЕКЦИИ № 15
- •ЛЕКЦИЯ № 16
- •§ 1. ДИСПЕРСИЯ СВЕТА
- •§ 2. ПОГЛОЩЕНИЕ СВЕТА. ЗАКОН БУГЕРА
- •§ 3. РАССЕЯНИЕ СВЕТА
- •ИТОГИ ЛЕКЦИИ № 16
- •ЛЕКЦИЯ № 17
- •§ 1. СВЯЗЬ ПОКАЗАТЕЛЯ ПРЕЛОМЛЕНИЯ С ДИПОЛЬНЫМ МОМЕНТОМ МОЛЕКУЛЫ
- •§ 2. СВЯЗЬ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ДИПОЛЬНОГО МОМЕНТА МОЛЕКУЛЫ С НАПРЯЖЕННОСТЬЮ ПОЛЯ СВЕТОВОЙ ВОЛНЫ
- •§ 3. УРАВНЕНИЕ ДВИЖЕНИЯ ЭЛЕКТРОНА В АТОМЕ ПОД ДЕЙСТВИЕМ СВЕТОВОЙ ВОЛНЫ И ЕГО РЕШЕНИЕ
- •§ 4. ЗАВИСИМОСТЬ ПОКАЗАТЕЛЯ ПРЕЛОМЛЕНИЯ ОТ ЧАСТОТЫ
- •§ 5. ГРУППОВАЯ И ФАЗОВАЯ СКОРОСТЬ
- •ИТОГИ ЛЕКЦИИ № 17
- •ТЕСТ №6
- •ОТВЕТЫ НА ВОПРОСЫ ТЕСТА №6
- •ТЕСТ № 7
- •ОТВЕТЫ НА ВОПРОСЫ ТЕСТА № 7
- •ТЕСТ № 8
ТЕСТ № 7
Геометрическая оптика
1.Луч света падает из воздуха на грань стеклянной призмы параллельно
ееоснованию (рис. Т.7.1а). Показатель
преломления воздуха nв = 1, а показатель |
|
|
|
|
|
|
|
преломления стекла nст> 1. Используя закон |
|
|
|
|
α |
|
|
|
|
|
|
|
|||
преломления, изобразить примерный ход этого |
|
|
|
|
|
|
|
луча через призму, определить в какую сторону |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
воздух |
|
воздух |
|
|
|
|
|
||
отклонится луч после выхода из призмы: к |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
основанию или к вершине призмы? |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
стекло |
|
|
|
|
|
|
Рис. Т.7.1а |
2. Решить предыдущую задачу для |
|
|
|
||
α |
|
|
|||
ситуации, изображенной на рис. Т.7.2а: |
|
||||
|
|
|
|||
воздушная призма находится в стеклянной среде. |
|
|
|
||
|
стекло |
|
|
|
стекло |
воздух
Рис. Т.7.2а
3. Луч света падает на двояковыпуклую линзу из стекла, находящуюся в воздухе (рис. Т.7.3а). Используя закон преломления, изобразить примерный ход луча через линзу. В какую сторону отклонится луч, пройдя линзу?
Рис. Т.7.3а
4. Решить предыдущую задачу для воздушной двояковыпуклой линзы, находящейся в стеклянной среде (рис. Т.7.4а).
Рис. Т.7.4а
5. Используя закон преломления, построить ход луча света (рис. Т.7.5а) через двояковогнутую стеклянную линзу, находящуюся в воздушной среде. В какую сторону отклонится луч, пройдя через линзу?
Рис. Т.7.5а
6. Решить предыдущую задачу для воздушной двояковогнутой линзы, находящейся в стеклянной среде (рис. Т.7.6а). В какую сторону отклонится луч, пройдя через линзу?
Рис. Т.7.6а
7. Луч света падает из воздуха на грань стеклянной призмы по нормали к ее поверхности (рис. Т.7.7а). Показатель преломления призмыn = 1,5. Построить ход этого луча.
Рис. Т.7.7а
8. Светящаяся точка S находится на оптической оси собирающей линзы (рис. Т.7.8а). Построить ее изображение.
S
F F
Рис. Т.7.8а
ОТВЕТЫ НА ВОПРОСЫ ТЕСТА № 7
Геометрическая оптика
1. Применим закон преломления для левой грани призмы:
sin i1 |
= |
nст |
>1, |
(Т.7.1) |
sin r1 |
|
|||
|
nв |
|
или
i1 |
α |
i2
r2
r1
воздух воздух
стекло
sin r1 |
= |
sin i1 |
. |
(Т.7.2) |
|
||||
|
|
nст |
|
Из формулы (Т.7.2) следует, что
r1<i1,
то есть, после преломления на левой грани призмы, луч света отклонится к ее основанию.
Для правой грани призмы (рис. Т.7.1б) из закона преломления следует:
Рис. Т.7.1б |
sin i2 |
= |
nв |
, |
(Т.7.3) |
|
|
||||
sin r2 |
|
nст |
|
||
|
|
|
|||
откуда |
|
|
|
|
|
sin r2 = nст ×sin i2 . |
(Т.7.4) |
|
Из формулы (Т.7.4) следует, что:
r2>i2.
Значит, луч света еще раз отклоняется к основанию призмы.
Таким образом, после прохождения призмы, у которой показатель преломления больше показателя преломления среды, луч света отклоняется к основанию призмы (рис. Т.7.1б).
2. Применяя закон преломления для левой грани призмы, получим:
|
sin i1 |
= |
nв |
<1, |
(Т.7.5) |
|
sin r1 |
|
|||
|
|
nст |
|
||
откуда следует, что |
|
||||
sin r1 = nст ×sini1, |
(Т.7.6) |
Из формулы (Т.7.6) следует, что
r1>i1.
Иными словами, после преломления на левой грани луч света отклонился вверх от основания
Для правой грани призмы из закона преломления получим:
|
sin i2 |
= |
nст |
, |
(Т.7.7) |
||
|
sin r2 |
|
|||||
|
|
|
nв |
|
|||
откуда: |
|
||||||
sin r2 |
= |
sin i2 |
. |
(Т.7.8) |
|||
|
|||||||
|
|
|
|
nст |
|
Значит, после преломления на правой грани луч света еще раз отклонился от основания призмы, при условии, что луч света падает на правую грань выше нормали
кэтой грани (r1<α).
Вэтом случае, очевидно, что луч света после прохождения призмы, у которой показатель преломления меньше показателя преломления среды, отклонится от основания призмы(рис.Т.7.2б).
Такой результат получится и в случае если r1>α.
α
r2 i1
r1 i2
стекло стекло
воздух
Рис. Т.7.2б
3. Линзу можно мысленно разбить на кольцевые призмы (рис. Т.7.3.б), каждая из которых, как было показано в задаче 1, отклоняет лучи к основанию. Значит, стеклянная линза, находящаяся в воздухе, будет отклонять лучи света к оптической оси. Можно показать, что угол отклонения растет с увеличением углаα между гранями этих призм.
Из этого следует, что лучи, идущие дальше от оптической оси, будут отклоняться сильнее.
Рис. Т.7.3б
В задачах № 4, 5, 6 ответы получаются тем же методом разбиения линз на призмы.
Линзы в задачах № 4 и 5 будут отклонять лучи от оптической оси, а линза из задачи № 6 – к оптической оси.
Рисунки Т.7.4б, Т.7.5б, Т.7.6б предлагаем построить самостоятельно.
|
|
45o |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
7. На левой грани угол падения равен |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
нулю, поэтому луч не преломляется и идет в |
nв= 1 |
nст = 1,5 |
|
|
|
nв= 1 |
|
||||
|
|
|
|
призме до правой грани, не отклоняясь от |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
90o |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
первоначального направления. |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. Т.7.7б |
|
|
|
Очевидно, из рис. Т.7.7б, что угол падения луча на правую грань i = 45°. Запишем закон преломления для правой грани:
sin i = nв . sin r nст
Так как i = 45°, а sin 45° 0,707 , то
sin r = sin i × nст = 0,707 ×1,5 =1,06 . nв 1
Из определения функции «синус» следует, что синус не может быть больше единицы. Значит, в нашем случае мы имеем дело с полным внутренним отражением, которое наступает, если i>iкр. Критический угол полного внутреннего отражения получим из формулы (9), положив в ней sinr = 1.
Тогда
sin iкр = |
nв |
= |
1 |
, |
nст |
|
|||
|
1,5 |
|
откуда
rкр = 41,8 .
8. В случае, когда светящаяся точка находится на оптической оси линзы, все три луча, с помощью которых строят изображение точки, сливаются в один. Для того, чтобы обойти эту трудность, строят побочную оптическую ось и побочный фокус F' (рис. Т.7.8б).
Для построения изображения используют луч, идущий через оптический центр линзы (он совпадает с главной оптической осью), и второй луч – идущий параллельно побочной оптической оси, который после преломления в линзе проходит через побочный фокус F'. Их пересечение и даст S' – изображение точки S.
F'
S
F |
|
|
S' |
|
F |
|
|
Фокальная плоскость
Рис. Т.7.8б