4

вания в латеральном направлении по горизонту, представляющему интерес. Рассмотре- ны практические аспекты этого метода, основанные на реальных данных.

В горизонтально-слоистой среде годограф отраженных волн не всегда являются гиперболическими. Одной из причин отклонения времени пробега от совершенной ам- плитуды является присутствие статических сдвигов, обусловленных приповерхност- ными изменениями скорости. Статика может сильно исказить гиперболу, если имеют место значительные изменения рельефа поверхности земли или при изменении 3мс в горизонтальном направлении. Остаточная статика часто сохраняется в данных даже по- сле ввода начальных поправок за оцененные изменения 3мс и отметок превышения (т.е. за полевую статику – см. Раздел 3.6). Следовательно, перед суммированием необходи- мо рассчитать поправки за эту остаточную статику и применить к выборкам ОСТ. Оценка выполняется после предварительного ввода поправки за нормальное прираще- ние с использованием региональной скоростной функции или информации, полученной из последовательности предварительных скоростных анализов по профилю. После кор- рекции остаточной статики скоростные анализы обычно повторяются с целью улучше- ния селекции волн по скорости для суммирования. различные аспекты коррекции оста- точной статики рассмотрены в Разделах 3.4.и 3.5.

Наконец, скорости, требующиеся для процессов суммирования и миграции, - это не одно и то же. Для данных, собранных параллельно направлению падения одной ОП, скорость суммирования – это скорость в среде над ОП, деленная на косинус угла паде- ния, а скорость миграции – это собственно скорость в среде. Другими словами, ско- рость суммирования чувствительна к углу падения, а скорость миграции нечувстви- тельна. В Разделе 4.5 вводится теоретический метод определения скоростей миграции.

Рис.3.4 Геометрия нормального приращения для одной горизонтальной ОП [к уравнению (3.1)].

Рис.3.3 Пределы изменения скорости для пород раз- личного состава на различных глубинах. (Sheriff, 1976; American Association of Petroleum Geologists).

На рис.3.3: Tertiary Clastics – третичные обломочные породы; High-Porosity Carbonates – высоко пористые карбонаты; Paleozoic Clastics – палеозойские обломочные породы; Salt – соль; Low-Porosity Carbonates – низкопористые карбонаты.

3.2 НОРМАЛЬНОЕ ПРИРАЩЕНИЕ

На рис.3.4 показан простой случай одного горизонтального слоя. При данном положении средней точки М время пробега по лучу от положения ПВ S до глубинной точки D и к сейсмическому G равно t(x). Используя теорему Пифагора, запишем урав- нение времени пробега в функции выноса:

5

t2(x) = t2(0) + x2/v2

(3.1)

где x – расстояние между ПВ и сейсмоприемником; v – скорость в среде ОП; t(0)

– полное время пробега по горизонтальному лучу MD. Вертикальная проекция глубин- ной точки D на поверхность по нормали к ОП совпадает со средней точкой М. Это справедливо только для горизонтальной ОП. Уравнение (3.1) описывает гиперболу в плоскости зависимости полного времени побега от выноса. Рис.3.5 – это пример трасс в выборке ОСТ (общих средних точек). Рисунок представляет также выборку ОГТ (об- щих глубинных точек), т.к. все лучи ассоциированные с каждой парой “взрыв-прибор”, отражаются от одной и той же глубинной точки D. На рис.3.5 вынос изменяется от 0 до 3150м с шагом между трассами 50м. Скорость в среде над ОП равна 2264м/с. Все трас- сы в этой выборке ОСТ содержат отражение от одной и той же глубинной точки. Раз- ность между полным временем пробега при данном выносе t(x) и полным вертикаль- ным временем пробега t(0) называется нормальным приращением. Из уравнения (3.1) видно, что скорость можно рассчитать, если известны вынос х и полное время пробега t(x) и t(0).

После того, как оценена скорость ОГТ, можно исправить времена пробега с це- лью устранения влияния выноса (рис.3.6). Затем трассы, исправленные за нормальное приращение, суммируются с целью получения суммарной трассы в положении данной ОСТ.

Процедура ввода поправки за гиперболическое нормальное приращение показа- на на рис.3.7. Идея состоит в нахождении величины амплитуды в точке А′ на выборке, исправленной за нормальное приращение, по величине амплитуды в точке А на перво- начальной выборке ОСТ. При данных t(0), x и vNMO рассчитаем t(x) по уравнению (3.1). Допустим, что оно равно 1003мс. Если шаг дискретизации был равен 4мс, это время соответствует индексу дискретизации (sample index), равному 250.25. Следовательно, необходимо рассчитать амплитуду при этом времени, используя амплитуды на сосед- них целочисленных выборках.

Поправка за нормальное приращение определяется разностью между t(x) и t(0):

(3.2)

6

Рис.3.6 Поправка за нормальное приращение [уравнение (3.2)] включает определение положения времени пробега при ненулевом выносе t(x) на времени пробега при нуле- вом выносе t(0). (а) До поправки за нормальное прира- щение; (b) после поправки за нормальное приращение.

Рис.3.5 Синтетическая выборка ОСТ, ассоциирован- ная с геометрией на рис.3.4. Кривая времени пробега

для плоской ОП представляет собой гиперболу с вершиной, соответствующей вертикальному лучу.

		Рис.3.7 Ввод поправки за нормальное приращение с
	Таблица 3.1 Поправка за нормальное приращение	помощью компьютера. Для данных целой величины t(0),
		скорости и выноса расчета t(x), используется уравнение
	в функции выноса х и полного вертикального
		(3.1). Амплитуда при величине t(x), обозначенной А,
	времени для данной скоростной функции.
		необязательно попадает в положение входной целочис-
		ленной выборки. Используя по две выборки на обеих
		сторонах t(x) (обозначены точками), мы можем интерпо-
		лировать между четырьмя значениями амплитуды, что-
		бы рассчитать амплитуду в t(x). Затем положение вели-
		чины этой амплитуды определяется на целочисленной
		выборке t(0) (обозначена А′) при соответствующем вы-
		носе.

7

Рис.3.8 (а) Выборка ОСТ, содержащая одно отражение со скоростью нормального приращения 2264м/с; (b) выборка, исправленная за нормальное приращение с применением подходящей скорости приращения; (с) перекоррекция вследствие использования слишком низкой скорости (2000м/с); (d) недокоррекция из-за использования слишком высокой скорости (2500м/c).

В таблице 3.1 показаны поправки за нормальное приращение для двух различ- ных величин; используется реалистичная скоростная функция, т.е. скорость возрастает с увеличением глубины ОП. Из этой таблицы можно видеть, что нормальное прираще- ние возрастает с выносом и уменьшается с глубиной. Кроме того, нормальное прира- щение уменьшается при увеличении скорости.

Для плоской ОП, перекрываемой однородной средой, гиперболу отражения можно исправить за вынос, если в уравнении поправки за нормальное приращение ис- пользуется правильная скорость в среде. На рис.3.8 видно, что если используется более высокая скорость, чем в действительности (2264м/с), гипербола сглаживается не пол- ностью. Это называется недокоррекцией. С другой стороны, если используется более низкая скорость, происходит перекоррекция. На рис.3.8 показана основа общепринято- го скоростного анализа. Поправка за нормальное приращение применяется к входным

выборкам ОСТ с использованием ряда опытных постоянных скоростей в уравнении (3.2). Скорость, которая наилучшим образом сглаживает гиперболу отражения, - это скорость, которая наилучшим образом корректирует за нормальное приращение перед суммированием трасс в выборке. Более того, для простого случая одной горизонталь- ной ОП эта скорость также равна скорости в среде над ОП.