- •О.С.Агеева, т.Н.Строганова, к.С.Чемезова
- •Предисловие
- •1.Элементы квантовой механики
- •1.1. Гипотеза де Бройля. Корпускулярно-волновой дуализм микрочастиц
- •Опыты Девиссона и Джермера (1927г.)
- •Опыты Тартаковского и Томсона (1928 г.)
- •1.2. Соотношение неопределенностей
- •1.3. Волновая функция
- •1.4. Уравнение Шредингера
- •1.5. Задача квантовой механики о движении свободной частицы
- •1.6. Задача квантовой механики о частице в одномерной прямоугольной потенциальной яме
- •1.7. Понятие о туннельном эффекте.
- •1.8. Атом водорода в квантовой механике. Квантовые числа
- •Состояния электрона в атоме водорода
- •1.9. 1S– состояние электрона в атоме водорода
- •1.10. Спин электрона. Принцип Паули
- •1.11. Спектр атома водорода
- •1.12. Поглощение света, спонтанное и вынужденное излучения
- •1.13. Лазеры
- •1.13.1. Инверсия населенностей
- •1.13.2. Способы создания инверсии населенностей
- •1.13.3. Положительная обратная связь. Резонатор
- •1.13.4. Принципиальная схема лазера.
- •1.14. Уравнение Дирака. Спин.
- •2. Зонная теория твердых тел.
- •2.1. Понятие о квантовых статистиках. Фазовое пространство
- •2.2. Энергетические зоны кристаллов. Металлы. Полупроводники. Диэлектрики
- •Удельное сопротивление твердых тел
- •2.3. Метод эффективной массы
- •3. Металлы
- •3.1. Модель свободных электронов
- •При переходе из вакуума в металл
- •3.2. Распределение электронов проводимости в металле по энергиям. Уровень и энергия Ферми. Вырождение электронного газа в металлах
- •Энергия Ферми и температура вырождения
- •3.3. Понятие о квантовой теории электропроводности металлов
- •3.4. Явление сверхпроводимости. Свойства сверхпроводников. Применение сверхпроводимости
- •3.5. Понятие об эффектах Джозефсона
- •4. Полупроводники
- •4.1. Основные сведения о полупроводниках. Классификация полупроводников
- •4.2. Собственные полупроводники
- •4.3.Примесные полупроводники
- •4.3.1.Электронный полупроводник (полупроводник n-типа)
- •4.3.2. Дырочный полупроводник (полупроводник р-типа)
- •4.3.3.Компенсированный полупроводник. Частично компенсированный полупроводник
- •4.3.4.Элементарная теория примесных состояний. Водородоподобная модель примесного центра
- •4.4. Температурная зависимость удельной проводимости примесных полупроводников
- •4.4.1.Температурная зависимость концентрации носителей заряда
- •4.4.2.Температурная зависимость подвижности носителей заряда
- •4.4.3. Температурная зависимость удельной проводимости полупроводникаn-типа
- •4.4.5. Термисторы и болометры
- •4.5. Рекомбинация неравновесных носителей заряда в полупроводниках
- •4.6. Диффузия носителей заряда.
- •4.6.1. Диффузионная длина
- •4.6.2. Соотношение Эйнштейна между подвижностью и коэффициентом диффузии носителей заряда
- •4.7. Эффект Холла в полупроводниках
- •4.7.1. Возникновение поперечного электрического поля
- •4.7.2. Применение эффекта Холла для исследования полупроводниковых материалов
- •4.7.3. Преобразователи Холла
- •4.8. Магниторезистивный эффект
- •5. Электронно-дырочный переход
- •5.1.Образование электронно-дырочного перехода
- •5.1.1. Электронно-дырочный переход в условиях равновесия (при отсутствии внешнего напряжения)
- •5.1.2.Прямое включение
- •5.1.3.Обратное включение
- •5.2.КласСификация полупроводниковых диодов
- •5.3. Вольт-амперная характеристика электроннно-дырочного перехода. Выпрямительные, детекторные и преобразовательные диоды
- •5.3.1.Уравнение вольт-амперной характеристики
- •Классификация полупроводниковых диодов
- •5.3.2.Принцип действия и назначение выпрямительных, детекторных и преобразовательных диодов
- •5.4. Барьерная емкость. Варикапы
- •5.5.Пробой электронно-дырочного перехода
- •5.6. Туннельный эффект в вырожденном электронно-дырочном переходе. Туннельные и обращенные диоды
- •6.Внутренний фотоэффект в полупроводниках.
- •6.1.Фоторезистивный эффект. Фоторезисторы
- •6.1.1.Воздействие излучения на полупроводник
- •5.1.2.Устройство и характеристики фоторезисторов
- •6.2.Фотоэффект в электронно-дырочном переходе. Полупроводниковые фотодиоды и фотоэлементы.
- •6.2.1.Воздействие света наp-n-переход
- •7.Люминесценция твердых тел
- •7.1.Виды люминесценции
- •7.2.Электролюминесценция кристаллофосфоров
- •7.2.1. Механизм свечения кристаллофосфоров
- •7.2.2. Основные характеристики электролюминесценции кристаллофосфоров
- •7.2.3.Электролюминесцентный источник света
- •7.3.Инжекционная электролюминесценция. Устройство и характеристики светодиодных структур
- •7.3.1.Возникновение излучения в диодной структуре
- •7.3.2.Конструкция светодиода
- •7.3.3.Основные характеристики светодиодов
- •7.3.4.Некоторые применения светодиодов
- •7.4 Понятие об инжекционных лазерах
- •8. Транзисторы
- •8.1.Назначение и виды транзисторов
- •8.2.Биполярные транзисторы
- •8.2.1 Структура и режимы работы биполярного транзистора
- •8.2.2.Схемы включения биполярных транзисторов
- •8.2.3.Физические процессы в транзисторе
- •8.3.Полевые транзисторы
- •8.3.1.Разновидности полевых транзисторов
- •8.3.2.Полевые транзисторы с управляющим переходом
- •8.3.3. Полевые транзисторы с изолированным затвором. Структуры мдп-транзисторов
- •8.3.4.Принцип действия мдп-транзисторов с индуцированным каналом
- •8.3.5. Мдп-транзисторы со встроенным каналом
- •8.4. Сравнение полевых транзисторов с биполярными
- •Заключение
- •1.Элементы квантовой механики 4
- •2. Зонная теория твердых тел. 42
- •3. Металлы 50
- •4. Полупроводники 65
- •5. Электронно-дырочный переход 97
- •6.Внутренний фотоэффект в полупроводниках. 108
- •7.Люминесценция твердых тел 113
- •8. Транзисторы 123
3.5. Понятие об эффектах Джозефсона
В 1962 г. Джозефсон предсказал на основе теории сверхпроводимости существование явления, которое было обнаружено экспериментально в 1963 г. и получило название эффекта Джозефсона. Эффект Джозефсона заключается в протекании сверхпроводящего тока через тонкий слой диэлектрика, разделяющий два сверхпроводника. Этот слой называется контактом Джозефсона и обычно представляет собой пленку оксида металла толщиной около 1 нм. Электроны проводимости проходят через диэлектрический слой благодаря туннельному эффекту. Различают стационарный и нестационарный эффекты Джозефсона.
Если ток через контакт Джозефсона не превышает определенного значения, называемого критическим током контакта, то на контакте отсутствует падение напряжения. Это характерно для стационарного эффекта Джозефсона. Если же через контакт пропускается ток больше критического, то на контакте возникает падение напряжения и контакт излучает электромагнитные волны. В этом случае происходитнестационарный эффект Джозефсона. Частота излучаемых волн равна
= 2qU/h,(3.5.1)
где U –напряжение на контакте.
Излучение электромагнитных волн возможно только переменным током. Следовательно, через контакт Джозефсона при постоянном падении напряжения протекает переменный ток. В этом состоит физическое своеобразие нестационарною эффекта Джозефсона. Причина излучения состоит в следующем. Объединенные в пары электроны, создающие сверхпроводящий ток, при переходе через контакт приобретают дополнительную энергию, равную 2qU. Возвращясь в основное состояние, пара излучает квантh= 2qU.Нестационарный эффект Джозефсона является экспериментальным доказательством существования куперовских пар в сверхпроводниках.
Эффект Джозефсона нашел применение для создания уникальных по точности приборов для измерения малых токов (до 10-10А), напряжений (до 10-15В), магнитных полей (до 10-18Тл).
4. Полупроводники
4.1. Основные сведения о полупроводниках. Классификация полупроводников
К полупроводникам относятся твердые тела с удельным электрическим сопротивлением от 10-6до 108Ом∙м и шириной запрещенной зоны менее, чем 2÷3 эВ Проводимость полупроводников в сильной степени зависит от структуры вещества, вида и количества примеси, а также от внешних условий: температуры, освещения, облучения частицами высоких энергий и т.д. В полупроводниках, как правило, ток переносится электронами (коллективное движение электронов в валентной зоне описывается с помощью понятия дырок). Количество полупроводников велико. К ним относятся:
1. Простые вещества (элементарные полупроводники): бор B, кремнийSi, фосфорР, сераS, германийGe, мышьякAs, серое олово-Sn, селенSe, теллурTe. Из элементарных полупроводников для создания полупроводниковых приборов используются кремний, германий и селен.
2. Химические соединения:
а) AIV BIV– соединение элемента IV группы с другим элементом IV группы (практическое применение имеет карбид кремнияSiC, из него изготовляют светодиоды желтого цвета свечения);
б) AIII BV- соединения элементов Ш и V групп периодической системы:GaAs, GaР, InSb, и т.д. Наибольшее применение из них имеет арсенид галлияGaAs;
в) AII BVI- соединения элементов II и VI групп:CdS, CdSe, CdTe, ZnS(как правило, используются их фоточувствительные или люминесцентные свойства).
Наибольшее применение в настоящее время имеет кремний. Из него изготовляют примерно 95% всех полупроводниковых приборов и микросхем. Так было не всегда. После изобретения транзистора первые полупроводниковые триоды изготовляли из германия. Сейчас германиевая технология уступила позиции кремниевой, и германий стал вторым по значению полупроводниковым материалом. В настоящее время расширяется применение арсенида галлия (GaAs), и можно ожидать, что в ближайшем будущем арсенид галлия станет не менее значимым для практики материалом, чем германий. Кремний, германий, арсенид галлия кристаллизируются в кубических решетках:Si иGe в решетке типа алмаза,GaAs– в решетке типа сфалерита (цинковой обманки). Атомы удерживаются в решетке ковалентными связями, каждый атом имеет такие связи с четырьмя соседними атомами.
Полупроводниковая электроника сейчас настолько широко вошла в нашу жизнь, что трудно понять, почему на полупроводники так долго не обращали должного внимания. Этот класс веществ был известен уже давно, а явление фотопроводимости селена было открыто в 1873 году, т.е. более ста лет назад. Причина такого положения заключалась в отсутствии достаточно чистых полупроводниковых материалов. А если чистота недостаточна, то полупроводники не имеют свойств, необходимых для создания приборов. Осознание необходимости получения сверхчистых веществ пришло значительно позднее. Сейчас для использования в полупроводниковых приборах получают материалы очень высокой степени чистоты. Встречающееся иногда выражение: “Собственный полупроводник - это химически чистый полупроводник" - является не вполне корректным. "Химически чистое вещество" (с точки зрения полупроводниковой технологии) - еще очень грязное вещество. С этого этапа только начинается специфическая физико-химическая очистка. Она заключается в многократной кристаллизации; при кристаллизации большая часть примеси остается в расплаве. После физико-химической очистки достигается так называемая полупроводниковая чистота. Её обычно характеризуют "числом девяток" - пять или шесть девяток. Это значит, что содержание основного вещества составляет 99,999% или 99,9999% (химическая очистка дает не более трех девяток). Помимо требований к чистоте полупроводниковая технология включает и требования к совершенству монокристаллов.