- •1. Терминология,
- •2. Энергетика процессов
- •3. Критерии направленности процессов и равновесия
- •4. Химическое равновесие
- •1. Терминология, основные понятия и определения
- •1.1. Термодинамическая система
- •1.2. Термодинамические параметры
- •1.3. Термодинамический процесс и термодинамическое равновесие
- •1.4. Функции пути осуществления процесса и функции состояния
- •1.5. Химический процесс и химическая переменная
- •1.6. Модели идеальных систем в химической термодинамике. Реальные системы
- •2. Энергетика процессов
- •2.1. Первое начало термодинамики (постулат о существовании внутренней энергии)
- •2.2. Термодинамическая работа
- •2.3. Внутренняя энергия и теплота
- •2.4. Энтальпия
- •2.5. Взаимосвязь работы и теплоты с изменениями внутренней энергии и энтальпии в изопроцессах с участием идеального газа
- •2.6. Теплоёмкость
- •2.7. Фазовые переходы I рода
- •2.8. Зависимость теплоёмкости от температуры
- •Простых веществ
- •2.9. Зависимость внутренней энергии и энтальпии от температуры
- •2.10. Зависимость внутренней энергии, энтальпии и теплоемкости от давления
- •2.11. Изменение внутренней энергии и энтальпии в химических реакциях
- •2.12. Экспериментальные методы определения тепловых эффектов химических реакций
- •2.13. Стандартные тепловые эффекты
- •2.14. Зависимость теплового эффекта от температуры. Уравнение Кирхгофа
- •Температуры:
- •2.15. Интегрирование уравнения Кирхгофа
- •2.16. Зависимость энтальпии реакции от давления
- •3. Критерии направленности процессов и равновесия в системах постоянного и переменного составов
- •3.1. Второе начало термодинамики (постулат о существовании энтропии)
- •3 .1.1.С в о и ств а энтропии. Энтропия как критерий направленности самопроизвольных процессов и равновесия в изолированных системах
- •3.1.2. Связь энтропии с параметрами
- •3.1.4. Изменение энтропии при обратимых фазовых переходах I рода
- •3.1.5. Статистическое толкование энтропии. Уравнение б ольцма иа -Пл анка
- •3.1.7. Расчет абсолютных значений энтропии
- •Абсолютной энтропии
- •3.1.8. Изменение энтропии в химических
- •3.2. Критерии направленности процессов и равновесия в неизолированных системах
- •3.2.1. Объединенное уравнение первого и второго начал термодинамики
- •3.2.4. Зависимости энергии Гиббса и энергии Гельмгольца от основных параметров состояния
- •Веществ
- •Веществ
- •Веществ
- •Веществ
- •При наличии фазовых превращений
- •3.2.7. Уравнения г и б б с а-г е л ь м г о л ь ц а
- •3.2.8. Вывод уравнений для зависимостей термодинамических функций от давления и объема
- •3.2.9. О "сложности" преобразований при выводе уравнений химической термодинамики
- •Функций по параметрам состояния
- •3.3. Критерии направленности процессов и равновесия в системах переменного состава
- •3.3.1. Химический потенциал
- •3.3.2. Свойства химического потенциала
- •3.3.3. Химический потенциал моля идеального газа
- •3.3.4. Химический потенциал компонента смеси идеальных газов
- •4. Химическое равновесие
- •4.1. Химическое равновесие в смеси идеальных
- •4.2. Расчет стандартного химического сродства
- •4.3. Стандартное химическое сродство и термодинамическая константа равновесия как характеристики равновесного состояния
- •4.4. Химическое сродство как критерий направленности процесса
- •4.5. Зависимость константы равновесия от температуры
- •4.5.1. Дифференциальная форма уравнений изобары и изохоры химической реакции
- •4.6. Расчет термодинамической константы равновесия
- •4.6.1. Общая характеристика фонда справочных данных
- •4.6.2. Способы расчета термодинамической константы равновесия
- •4 . 7 . 1.Реа к ц и и в смесях газов.
- •Связь термодинамической константы равновесия с
- •Эмпирическими (концентрационными) константами
- •Равновесия:Кр', кх,кп,кс
- •4.7.2.Реакции в гомогенной конденсированной фазе (реакции в растворах)
- •4.7.3. Реакции в гетерогенных системах
- •4.8. Расчет состава равновесной смеси по величине термодинамической константы равновесия
- •4.8.1.Химическое превращение представлено единственным уравнением
- •4.8.2.Химическое превращение представлено двумя уравнениями
- •4.8.3. Множественные реакции
- •4.9. Влияние различных факторов на состав
2.10. Зависимость внутренней энергии, энтальпии и теплоемкости от давления
Зависимость любого термодинамического свойства, включающего внутреннюю энергию, от параметра состояния, отражает изменение с этим параметром энергетики межмолекулярных взаимодействий. Учитывая это, масштаб влияния давления на внутреннюю энергию и энтальпию можно предвидеть, если рассмотреть поведение веществ в двух предельных случаях, а именно, в состоянии газа, находящегося при низких давлениях (р<2ркр.), и в конденсированном состоянии. В первом случае расстояния между молекулами настолько велики, что можно без особой ошибки пренебречь силами межмолекулярного взаимодействия и полагать, что в этих условиях внутренняя энергия и энтальпия не зависят от давления. В случае жидкостей молекулы расположены настолько близко друг к другу, что сжатие не приводит к ощутимым изменениям межъядерных расстояний из-за противодействия со стороны сил отталкивания (вспомните из курса физики кривую потенциальной энергии двухатомной молекулы). Следовательно, внутренняя энергия и энтальпия жидкостей также должны слабо зависеть от давления. Аналогичное заключение может быть сделано и для кристаллов, если не учитывать возможности их превращения в другие кристаллические формы, более устойчивые при высоких давлениях, как это, например, наблюдается для льда и ряда других веществ.
Таким образом, зависимость внутренней энергии и энтальпии от давления будет заметно выражена лишь для газов, существующих в том диапазоне параметров состояния, в котором начинают проявляться силы межмолекулярного взаимодействия. Это имеет место при высоких давлениях
(р> -^-)) и низких температурах (Т<2ТКр), т.е. в условиях, когда значения
4*
параметров состояния будут приближаться к критическим величинам.
Сделанные выше умозрительные заключения полностью согласуются с теоретическими выводами, которые будут рассмотрены в разделе 3.2.8 и на основании которых станет возможным дать количественное описание зависимости внутренней энергии и энтальпии от давления*'. На данном этапе
*' Для энтальпии, в частности, будет получено уравнение:
RT Легко убедиться, что для газов, поведение которых близко к идеальному, когда V =
Р правая часть уравнения действительно сводится к нулю.
.[p# 47]
46
[p# 48]
можно ограничиться заключением, что за пределами критической области влиянием давления на внутреннюю энергию и энтальпию газов и конденсированных фаз можно в порядке первого приближения пренебречь.
Поскольку теплоемкость является функцией производной от внутренней энергии и энтальпии, то сформулированное выше положение справедливо и для теплоёмкости. Действительно, для Ср дифференцирование по давлению приводит к уравнению:
Можно напомнить, что для газов, поведение которых близко к идеальному, все составляющие теплоемкости, а именно, поступательная, вращательная, колебательная и электронная не зависят от давления. В случае реальных газов эта зависимость обнаруживается при давлениях, близких к
pkd критическому (р > - -) только для поступательной составляющей
теплоемкости, что обусловлено проявлением сил межмолекулярного взаимодействия.
Теплоемкость жидкостей как объектов, мольный объем которых слабо изменяется с давлением и температурой, можно также считать независящей от давления. Это справедливо и для теплоёмкости кристаллов при условии, что структура последних не изменяется при сжатии в рассматриваемом диапазоне давлений.
*J Это будет строго доказано в разделе 3.2.8 при анализе уравнения, устанавливающего в
2. Энергетика 47
общей форме зависимость теплоемкости от давления, согласно которому;
[p# 49]