1.5. Волновая концепция процессов развития

Основной недостаток дискретного способа представления систем (си­стемных моделей) — явление, называемое в системной методологии «потерей эмергентности». Суть его состоит в том, что при расчленении системы на части (эта процедура есть необходимое условие определе­ния элементов системы) она теряет свои целостные (эмергеитные) свойства, которые присущи только системе в целом и которыми не обладают отдельно взятые ее элементы. Из этого свойства следует вывод: дискретным путем (собирая систему из элементов), идя снизу (от элементов — к системе), мы никогда не постигнем полностью це­лостных характеристик этой системы в силу того, что она никогда не достигает состояния абсолютной замкнутости (как это следует из R-принципа), при достижении которого как раз и проявляются полно­стью целостные свойства системы. Эта особенность указывает на одно­бокость и неполноту дискретного подхода.

Диалектическим дополненнем к дискретному способу описания служит целостный (интегральный) подход, который компенсирует недостатки дискретного подхода, обладая в то же время недостатком: при целостном подходе (например, идея «черного ящика») мы никогда достоверно и однозначно (без нарушения целостности) не можем ска­зать ничего о внутреннем содержимом системы, анализируемой с по­зиций целостного подхода.

Является очевидным и диалектически объяснимым, что дискрет­ный и непрерывный (интегральный, целостный) подход взаимодо­полняют друг друга, компенсируя взаимно недостатки каждого.

Только уравновешенное единство двух этих методов дает наиболее объективное отображение исследуемого объекта.

Не раскрывая деталей, покажем возможность реализации непре­рывного (целостного) подхода к описанию процессов системного раз­вития, связав этот подход с /^-принципом и процедурой определения системы,

В параграфе 1.6 будет показана связь дискретного и полевого ме­тодов описания систем, а в 3.6 — рассмотрены некоторые особенности волнового (полевого) представления систем.

Один из способов отображения развития системы в виде процесса распространения волны представлен на рис. 1.7, где показан процесо системной реализации в традиционной форме (рис. 1.7, а) и в поляр-яых координатах (рис. 1.7, б).

ПрОИС.С ni-рСХОД.'! ОТ ОДНОГО CllOl-ofm Jl|)LVll-r:illJIL4IM)l It ДруГОМу ПРО­ИСХОДИТ в соответствии с соотношениями

где Mod R — модуль радиуса-вектора, вращением которого в направ­лении изменения угла а получен рис, 1.7. б; j A | — абсолютное зна­чение А; а — угол между горизонталь­ной осью (начало отсчета) и положением R — в данный момент; т — период раз­вития системы от состояния А, до А_г; t — время.

На рис. 1.7, 6 условно показано направленно R, по которому можно оценивать скорость распространения волнового фронта (конец радиуса-векто-

Ёа R) процесса системной реализации, Еачальную точку, в которой радиус-вектор равен нулю, можно принять за центр возникновения (возбуждения), на­чала развития пол ни (системы, рассмат­риваемой как волна).

Если говорить более точно, то вме­сто точки есть некоторая попа неопре­деленности (зона сингулярности, вырож­дения) с радиусом, соответствующим значению A_t < 0,1. Эта зона эквива­лентна системообразующей среде, идеа­лизируя которую, вводим понятие волнового центра в точке 0. Более детально процесс образования волны и его свойства описа­ны в параграфах 3.7 и 3.8. Здесь же отметим следующее.

1. Разметив плоскость рис. 1.7, б концентрическими окружностями, равноотстоящими друг от друга, можно будет определять скорость развития и анизотропные явления процесса развития (в случае флюк­ туации, деформаций кривой процесса системной реализации).

2. Процессы межсистемного взаимодействия, рассматриваемые при дискретном отображении как сложение гиперкомплексных мат­ риц, в случае волнового представления систем заменяются гиперкомп- лексной интерференцией.

, В частности, системная совокупность инвариант, обозначенных под знаком суммы в выражениях (1.1) и (1.32), также может рассмат­риваться как интерференционный процесс. Для этого необходнг.-.о построить полную совокупность кривых процесса системной реализа­ции по каждому из свойств, заданных в определении системы, затем на основе этих кривых можно будет построить соответствующие им волновые отображения и рассмотреть процессы волновых взаимодей­ствий.

: 3. Из сравнения рис. 1.7, а и 1.7, б следует, что ход процесса раз­вития системы, сопоставляемый с условным направлением /?, меняет сбой знак и концентрацию линий волнового фронта на противополож­ный, если сопоставлять фазу развития и фазу распада системы: в фазе развития вначале его скорость развития максимальна, затем — спадает (концентрация линий волнового фронта вначале мала, потом максимальна), при этом линии сливаются в предельный цикл, соот­ветствующий уровню А_о процесса системной реализации; в фазе рас­пада — наоборот: максимальная концентрация линий волнового фрон­та будет вблизи волнового центра, а развитие (распад) будет направ­лено от внешней окружности (предельного цикла) к нулевой точке (центру).

4, В наиболее общем случае процесс развития произвольной ГДС можно рассматривать как процесс распространения гиперкомплексной волны и пшеркомплексном иоле. Дли нашего примера (рис. 1,7) эта ситуация отображается в виде поперечной волны на плоскости. В кон­кретном случае, например при рассмотрении системообразующих процессов с позиций физической интерпретации, исследуемый объект, процесс или явление (в своем развитии) может трактоваться как рас­пространение гиперкомплексной волны в едином поле пространства-времени, стационарные образования в котором (аналог — бегущая волна в радиотехнике или вихревые образования в жидкостях и' га­зах) создают все многообразие физических разновидностей материаль­ного мира.