- •Введение
- •Глава 1 топологические пространства
- •1. Понятие множества. Операции над множествами. Отображения. Характеристическая функция множества
- •2. Топология и топологическое пространство. База топологии
- •3. Структура открытых множеств и окрестности
- •4. Понятие метрического пространства и топологии, определяемой метрикой. Примеры метрических пространств
- •5. Операция замыкания множества в топологическом пространстве
- •6. Внутренние точки множества, внутренность. Граница множества
- •7. Сепарабельные топологические пространства
- •8. Индуцированные топологии и фактортопология
- •9. Непрерывное отображение. Гомеоморфизм
- •10. Компактные пространства
- •Глава 2 свойства метрических пространств
- •1. Сходящиеся последовательности в метрических пространствах и полные метрические пространства
- •2. Теорема о пополнении метрического пространства
- •3. Критерий полноты пространства
- •4. Компактные множества в метрическом пространстве. Теорема Хаусдорфа
- •5. Критерии компактности в пространствах с[0, 1], lp. Теорема Арцела
- •6. Теорема Вейерштрасса о равномерном приближении и сепарабельность с[0, 1]
- •7. Отображение компактных множеств. Теорема Вейерштраса об ограниченности и достижении точных граней непрерывной функцией
- •8. Принцип сжимающих отображений и его применение
- •9. Нигде не плотные множества. Понятие категории множеств метрического пространства. Теорема Бэра
- •Глава 3 мера и измеримые множества
- •1. Системы множеств
- •2. Системы множеств в евклидовом пространстве
- •3. Функция множеств
- •4. Мера и ее простейшие свойства. Мера в евклидовом пространстве
- •5. Внешняя мера
- •6. Измеримые множества
- •7. Мера Лебега на Rn
- •Глава 4 измеримые функции
- •1. Измеримые функции и их свойства
- •2. Сходимость почти всюду
- •3. Сходимость по мере и ее свойства
- •4. Сравнение сходимости почти всюду и по мере
- •5. Почти равномерная сходимость. Теоремы Егорова и Лузина
- •Глава 5 интеграл лебега
- •1. Интеграл Лебега для простых и ограниченных функций на пространстве с конечной мерой
- •2. Основные свойства интеграла от ограниченной функции
- •3. Определение интеграла Лебега в произвольном случае
- •4. Предельный переход под знаком интеграла
- •5. Сравнение интегралов Римана и Лебега
- •6. Заряды. Теорема Радона—Никодима
- •Глава 6 нормированные и гильбертовы пространства
- •2. Конечномерные пространства. Конечномерность и компактность. Теорема Рисса о локальной компактности.
- •3. Скалярное произведение. Гильбертово пространство. Аксиомы и свойства. Ортонормированные системы. Ортогонализация по Шмидту. Тождество параллелограмма.
- •4. Ортогональность и ортогональное дополнение
- •5. Ряды Фурье в гильбертовом пространстве. Коэффициенты Фурье. Неравенство Бесселя и равенство Парсеваля. Полные и замкнутые ортонормированные системы
- •Глава 7 линейные операторы в нормированных пространствах
- •2. Пространство линейных непрерывных операторов и его полнота относительно равномерной сходимости операторов
- •3. Принцип равномерной ограниченности и теорема Банаха-Штейнгауза. Полнота пространства операторов относительно поточечной сходимости
- •4. Ядро оператора. Критерий ограниченности обратного оператора. Теоремы об обратном операторе
- •5. Примеры обратных операторов. Обратимость операторов вида (I - a) и (a - c).
- •6. График оператора и замкнутые операторы. Критерий замкнутости. Теорема Банаха о замкнутом графике. Теорема об открытом отображении
- •Xn(t)X(t) равномерно на [a, b],.
- •X'n(t) y(t) равномерно на [а, b].
- •Глава 8 линейные функционалы в нормированных пространствах
- •1. Линейные непрерывные функционалы. Продолжение по непрерывности. Теорема Хана-Банаха. Следствия из теоремы Хана-Банаха
- •2. Сопряженные пространства
- •3. Теорема Рисса об общем виде линейного функционала для пространства непрерывных функций
- •4. Пространства Лебега и сопряженные к ним
- •5. Изоморфизм и изометрия сепарабельных гильбертовых пространств. Общий вид линейного функционала в гильбертовом пространстве. Теорема Рисса-Фишера.
- •6. Сопряженный оператор. Условия существования сопряженного оператора. Замкнутость сопряженного оператора. Сопряженный оператор к ограниченному оператору и его норма.
- •Глава 9 спектральная теория операторов
- •1. Вполне непрерывные операторы и их свойства. Операторы Фредгольма и Гильберта-Шмидта
- •2. Теорема Шаудера о полной непрерывности сопряженного оператора. Уравнения первого и второго рода с вполне непрерывными операторами. Теорема о замкнутости области значений оператора
- •3. Альтернативы Фредгольма. Теорема Шаудера о неподвижной точке.
- •Предметный указатель
6. Сопряженный оператор. Условия существования сопряженного оператора. Замкнутость сопряженного оператора. Сопряженный оператор к ограниченному оператору и его норма.
Пусть X – банахово пространство и А – ограниченный линейный оператор, определенные на Х, с областью значений в банаховом пространстве Y. Пусть х Х и f Y*. Тогда определено значение f(Ax), при этом выполняются неравенства | f(Ax)| ||f ||||Ax|| ||f ||||A||||x||. Эти неравенства показывают, что линейный функционал (х), определенный равенством (х) = f(Ax), является ограниченным функционалом. Таким образом, каждому линейному ограниченному функционалу f Y с помощью оператора А ставится в соответствие линейный непрерывный функционал Х*. Меняя элемент f мы будем получать, вообще говоря, разные элементы ; тем самым мы получаем оператор
= A*f,
определенный на Y*, с областью значений в пространстве X*. Этот оператор A* связан с оператором А равенством (A*f)(x) = f(Ax). Если применить введенное в п. 2 обозначение для линейного функционала f(x) = (x, f), то связь операторов будет выглядеть симметрично:
(Ax, f)=(x, A*f). (1)
Оператор A* однозначно определяется формулой (1) и называется оператором, сопряженным с оператором А.
Действительно, если для всех x и y имеют место равенства
(Ax, y) = (x, A*y) = ( x, A1*y),
то отсюда по следствию 4 из теоремы Хана-Банаха следует, что A1*y= A*y для всех y, а это означает, что A*=A1*.
Теорема 11. Сопряженный оператор A* – линейный и .
Доказательство. Докажем аддитивность оператора A*. Действительно, если y, z Y*, то из рассуждений выше вытекает существование единственного элемент (y + z)* X, что (Ax, y + z)=(x, (y + z)*) при всех x X.
С другой стороны, с помощью формулы (1) имеем
(Ax, y + z) = (Ax, y) + (Ax, z) = (x, A*y) + (x, A*z) = (x, A*y + A*z) = (x, (y+z)*),
т.е. (y+z)* = A*x + A*y, откуда A*(y+z)=A*y+A*z. Это доказывает аддитивность оператора А*. Однородность также легко проверяется.
Для вычисления нормы оператора А* проведем оценки
.
Отсюда следует, что оператор A* – ограниченный и .
У оператора A*, в свою очередь, есть сопряженный – A**, определяемый равенством, аналогичным (1)
(A*y, x) = (y, A**x) (2).
Но, так как из (2) A**x определяется однозначно для каждого xХ, то из сопоставления равенств (1) и (2) следует, что
(Ax, y) = (A**x, y) хХ, yY.
В силу следствия 4 из теоремы Хана-Банаха последнее означает, что A**x=Ax для всех xX, т.е. A**= A на пространстве Х. Применяя доказанное неравенство для нормы сопряженного оператора к A* и A**, имеем , что и дает требуемое равенство: . Теорема доказана.
Теорема. 12. Если А и В линейные ограниченные операторы из банахова пространства Х в банахово пространство Y, то
1. (А+В)*=А*+В*
2. (λА)*= λА*
3. В предположении Х = Y, справедливо равенство (АВ)*=В*А*.
Доказательство. Вышеуказанные свойства вытекают из следующих соотношений:
1. ((A+B)x, y) = (Ax, y) + (Bx, y) =(x, A*y) + (x, B*y) = (x, (A* + B*)y);
2. ((λA)x ,y) = λ(Ax ,y) = λ(x, A*y) = (x, ( λA*y));
3. ((AB)x, y) = (A(Bx), y) = (Bx, A*y) = (x, B*(A*y)) = (x, (B*A*)y).
Теорема доказана.
Пример 8. В пространстве L2[a,b] рассмотрим интегральный оператор Фредгольма
с ядром, имеющим интегрируемый квадрат. Имеем, используя теорему Фубини,
, где
.
Таким образом, переход к сопряженному оператору заключается в том, что интегрирование ведется по первой переменной. Тогда как в исходном операторе оно ведется по второй.
7. Самосопряженный оператор. Норма самосопряженного оператора
Определение 4. Линейный ограниченный оператор А в гильбертовом пространстве Н называется самосопряженным или симметрическим, если он совпадает со своим сопряженным: А = А*.
Иными словами, самосопряженный оператор А характеризуется условием (Ax, y) = (x, Ay) для . В последнем примере, если ядро K(t, s) симметрическое: K(t, s) = K(s, t), то
и значит, интегральный оператор будет симметрическим.
Нетрудно видеть, что любая линейная комбинация самосопряженных операторов также является самосопряженным оператором.
Таким образом, в линейном нормированном пространстве линейных операторов, отображающих Н в Н, самосопряженные операторы составляют линейное многообразие. Кроме того, мы сейчас докажем, что это подмножество замкнуто и, следовательно, является подпространством. Другими словами, если операторы An – самосопряженные и An (по норме), то и оператор А – самосопряженный. Докажем даже более сильное утверждение.
Теорема 13. Если операторы An – самосопряженные и последовательность {An} точечно сходится к оператору А, то А будет также самосопряженный оператор.
Доказательство. Из непрерывности скалярного произведения следует, что при любых .
(Ах, у) = ( Аnx, y) = (Аnx, y) = (x, Аny) = (x, Аny) = (x, Ay).
Теорема доказана.
Если операторы А и В – самосопряжённые, то Следовательно, для того, чтобы оператор АВ был самосопряжённым, необходимо и достаточно, чтобы , т.е., чтобы операторы А и В были перестановочны между собой. В частности, все степени самосопряжённого оператора А также есть самосопряжённые операторы.
Имеет место следующая важная формула для нормы самосопряжённого оператора.
Теорема 14. Если оператор А – самосопряжённый, то
Доказательство. По неравенству Коши – Буняковского имеем, при Следовательно, если то
Докажем обратное неравенство. Заметим, что любой можно представит в виде где (т.к. если то если то любой вектор с нормой равной единице). Отсюда для любого выполнено |(Az, z)| = ||z||2|(Az, z )| C||z||2.
Теперь для любых учитывая равенство имеем
и, вычитая из первого равенства второе, находим
Отсюда, и установленного выше неравенства |(Az, z)| C||z||2
|(Ax, y)| C(||x + y||2 + ||x – y||2)|.
Воспользуемся равенством параллелограмма (теорема 6.8)
,
получаем
|(Ax, y)| C(||x||2 + ||y||2)|.
Полагая подставим в последнем неравенстве . Тогда и мы получаем или Это же неравенство верно и при Ах = 0. Следовательно, и, тем самым, равенство доказано.
Следствие 1. Если для самосопряжённого оператора при всех то А=0.
Действительно, если при всех то по теореме, и значит А = 0.
Для самосопряжённого оператора А вводится ещё понятие его границ – верхней и нижней:
Следствие 2. Из теоремы следует, что
Из определения границ легко выводится, что для любого имеет место соотношение
Задачи
1. Являются ли линейными следующие функционалы в C[0, 1]?
;
F(x)=x(1/2);
;
;
;
F(x)=x(t0);
;
;
.
Какие из этих функционалов непрерывны в C[0, 1]? Вычислить их нормы.
Какие из этих функционалов непрерывны в L2[0,1]? Вычислить их нормы.
2. Какие из указанных функционалов, действующих на соответствующих классах элементов из l2, будут линейными; непрерывными?
f(x)= xksink;
f(x)= xk;
f(x)= xksgn(k-n);
f(x)= xk2k1/2;
f(x)= xkk-1/2;
f(x)= xk2;
f(x)= xk-xk-1;
f(x)= |xk|;
f(x)=supk|xk|;
f(x)= |xk| 2.
3. Найти норму функционала в пространстве C[0, 1].
4. Непрерывны ли на пространстве , следующие линейные функционалы
а) ;
б) ;
5. Проверить, что функционал
непрерывен в пространстве ; показать, что точная верхняя грань его значений в замкнутом единичном шаре пространства С[0,1] равна 1, но эта верхняя грань не достигается ни на каком элементе единичного шара.
6. Пусть в гильбертовом пространстве последовательность {хn} слабо сходится к х0, т.е. (xn, y) (x0, y) для любого y H, и ||хn|| ||х0||. Показать, что хn х0.
7. Если в гильбертовом пространстве последовательность {хn} слабо сходится к х0 и последовательность {yn} сходится по норме к y0, то (хn, yn) (х0, y0). Достаточно ли слабой сходимости последовательности {yn}?
8. Докажите, что в конечномерном пространстве слабая сходимость совпадает с сильной, т.е. сходимостью по норме.