- •Введение
- •Глава 1 топологические пространства
- •1. Понятие множества. Операции над множествами. Отображения. Характеристическая функция множества
- •2. Топология и топологическое пространство. База топологии
- •3. Структура открытых множеств и окрестности
- •4. Понятие метрического пространства и топологии, определяемой метрикой. Примеры метрических пространств
- •5. Операция замыкания множества в топологическом пространстве
- •6. Внутренние точки множества, внутренность. Граница множества
- •7. Сепарабельные топологические пространства
- •8. Индуцированные топологии и фактортопология
- •9. Непрерывное отображение. Гомеоморфизм
- •10. Компактные пространства
- •Глава 2 свойства метрических пространств
- •1. Сходящиеся последовательности в метрических пространствах и полные метрические пространства
- •2. Теорема о пополнении метрического пространства
- •3. Критерий полноты пространства
- •4. Компактные множества в метрическом пространстве. Теорема Хаусдорфа
- •5. Критерии компактности в пространствах с[0, 1], lp. Теорема Арцела
- •6. Теорема Вейерштрасса о равномерном приближении и сепарабельность с[0, 1]
- •7. Отображение компактных множеств. Теорема Вейерштраса об ограниченности и достижении точных граней непрерывной функцией
- •8. Принцип сжимающих отображений и его применение
- •9. Нигде не плотные множества. Понятие категории множеств метрического пространства. Теорема Бэра
- •Глава 3 мера и измеримые множества
- •1. Системы множеств
- •2. Системы множеств в евклидовом пространстве
- •3. Функция множеств
- •4. Мера и ее простейшие свойства. Мера в евклидовом пространстве
- •5. Внешняя мера
- •6. Измеримые множества
- •7. Мера Лебега на Rn
- •Глава 4 измеримые функции
- •1. Измеримые функции и их свойства
- •2. Сходимость почти всюду
- •3. Сходимость по мере и ее свойства
- •4. Сравнение сходимости почти всюду и по мере
- •5. Почти равномерная сходимость. Теоремы Егорова и Лузина
- •Глава 5 интеграл лебега
- •1. Интеграл Лебега для простых и ограниченных функций на пространстве с конечной мерой
- •2. Основные свойства интеграла от ограниченной функции
- •3. Определение интеграла Лебега в произвольном случае
- •4. Предельный переход под знаком интеграла
- •5. Сравнение интегралов Римана и Лебега
- •6. Заряды. Теорема Радона—Никодима
- •Глава 6 нормированные и гильбертовы пространства
- •2. Конечномерные пространства. Конечномерность и компактность. Теорема Рисса о локальной компактности.
- •3. Скалярное произведение. Гильбертово пространство. Аксиомы и свойства. Ортонормированные системы. Ортогонализация по Шмидту. Тождество параллелограмма.
- •4. Ортогональность и ортогональное дополнение
- •5. Ряды Фурье в гильбертовом пространстве. Коэффициенты Фурье. Неравенство Бесселя и равенство Парсеваля. Полные и замкнутые ортонормированные системы
- •Глава 7 линейные операторы в нормированных пространствах
- •2. Пространство линейных непрерывных операторов и его полнота относительно равномерной сходимости операторов
- •3. Принцип равномерной ограниченности и теорема Банаха-Штейнгауза. Полнота пространства операторов относительно поточечной сходимости
- •4. Ядро оператора. Критерий ограниченности обратного оператора. Теоремы об обратном операторе
- •5. Примеры обратных операторов. Обратимость операторов вида (I - a) и (a - c).
- •6. График оператора и замкнутые операторы. Критерий замкнутости. Теорема Банаха о замкнутом графике. Теорема об открытом отображении
- •Xn(t)X(t) равномерно на [a, b],.
- •X'n(t) y(t) равномерно на [а, b].
- •Глава 8 линейные функционалы в нормированных пространствах
- •1. Линейные непрерывные функционалы. Продолжение по непрерывности. Теорема Хана-Банаха. Следствия из теоремы Хана-Банаха
- •2. Сопряженные пространства
- •3. Теорема Рисса об общем виде линейного функционала для пространства непрерывных функций
- •4. Пространства Лебега и сопряженные к ним
- •5. Изоморфизм и изометрия сепарабельных гильбертовых пространств. Общий вид линейного функционала в гильбертовом пространстве. Теорема Рисса-Фишера.
- •6. Сопряженный оператор. Условия существования сопряженного оператора. Замкнутость сопряженного оператора. Сопряженный оператор к ограниченному оператору и его норма.
- •Глава 9 спектральная теория операторов
- •1. Вполне непрерывные операторы и их свойства. Операторы Фредгольма и Гильберта-Шмидта
- •2. Теорема Шаудера о полной непрерывности сопряженного оператора. Уравнения первого и второго рода с вполне непрерывными операторами. Теорема о замкнутости области значений оператора
- •3. Альтернативы Фредгольма. Теорема Шаудера о неподвижной точке.
- •Предметный указатель
Глава 9 спектральная теория операторов
1. Вполне непрерывные операторы и их свойства. Операторы Фредгольма и Гильберта-Шмидта
Определение 1. Линейный оператор А, действующий из линейного нормированного пространства X в линейное нормированное пространство Y, называется вполне непрерывным, если он отображает всякое ограниченное множество пространства X в относительно компактное множество пространства Y.
Теорема 1. Всякий вполне непрерывный оператор является ограниченным.
Доказательство. Так как А вполне непрерывен, то образ единичного шара из X будет относительно компактное множество в Y, а любое относительно компактное множество ограничено, что означает ограниченность оператора А. Теорема доказана.
Если y = Ax – произвольный линейный (ограниченный) оператор, то образ любого ограниченного множества также ограничен. Поэтому, если пространство Y таково, что в нем всякое ограниченное множество относительно компактно, то и всякий линейный оператор, отображающий X в Y, будет вполне непрерывен. В частности, это заключение справедливо для линейных операторов и для линейных функционалов, совокупность значений которых конечномерна. Однако, в общем случае, при произвольных X и Y , можно лишь утверждать, что вполне непрерывные операторы составляют часть класса линейных операторов. Например, в пространстве l2 множество всех координационных ортов ограничено, но из него нельзя выделить сходящийся последовательности, так как расстояние между любыми двумя различными ортами равно . Из этого следует, что тождественный оператор в l2 не будет вполне непрерывным. Также не является вполне непрерывным тождественный оператор I в пространстве C[0, 1]. В самом деле, оператор I переводит ограниченную последовательность xn(t) = tn в себя, а эта последовательность не компактна в смысле равномерной сходимости.
Пример 1. Пусть Ax = , где K(t, s) непрерывное в квадрате ядро оператора. Тогда оператор А действует в C[a, b] и вполне непрерывен. То, что оператор A линеен и действует в C[a, b] было доказано прежде. Требуется доказать, что для любого ограниченного множества множество A(M) компактно. Рассмотрим функции вида
где . Пусть для любого . Имеем
, где
. Таким образом, функции равномерно ограничены. Далее,
Ядро K(t,s), как непрерывное в замкнутом квадрате , по теореме Кантора равномерно непрерывно в нем. Поэтому всякий раз, когда независимо от положения точек (t1,s) и (t2,s) в квадрате . Но тогда
всякий раз, когда независимо от выбора функции y(t) в множестве A(M) и от положения точек t1 и t2 на отрезке [a, b], что означает равностепенную непрерывность функций множества A(M).
Таким образом, функции множества A(M) равномерно ограничены и равностепенно непрерывны, следовательно, по теореме Арцела множество A(M) относительно компактно, что и требовалось доказать.
Лемма 1. Пусть А – вполне непрерывный оператор, отображающий банахово пространство в себя, и В – произвольный линейный непрерывный оператор, действующий в том же пространстве. Тогда АВ и ВА – вполне непрерывные операторы.
Доказательство. В самом деле, оператор В преобразует произвольное ограниченное множество M в ограниченное множество В(М) , и это множество оператор А преобразует в относительно компактное множество А(В(М)). Следовательно, оператор АВ переводит любое ограниченное множество в относительно компактное и поэтому вполне непрерывен. Аналогично показывается, что и оператор ВА вполне непрерывен.
Нетрудно видеть, что если операторы A и B вполне непрерывны, то также будет вполне непрерывным оператором.
Таким образом, вполне непрерывные операторы в пространстве линейных операторов, преобразующих X в Y, образуют линейное многообразие.
Следующая теорема показывает, что при условии полноты пространства Y, это линейное многообразие замкнуто, т.е. является подпространством.
Теорема 2. Если последовательность вполне непрерывных операторов {An}, отображающих нормированное пространство X в банахово пространство Y, равномерно сходится к оператору А , т.е. , то А также будет вполне непрерывным оператором.
Доказательство. Необходимо доказать, что А отображает всякое ограниченное множество пространства X в относительно компактное множество пространства Y.
Пусть ограниченное множество в X, тогда для любого и некоторой константы С. Для заданного ε > 0 найдем номер n0 такой, что . Тогда множество = N есть ε – сеть для A(M)=K. В самом деле, для любого имеем .
Так как, в силу вполне непрерывности и ограниченности M множество N относительно компактно, то мы получаем, что K при любом ε>0 имеет компактную ε -сеть и потому само относительно компактно. Итак, оператор А отображает произвольное ограниченное множество в относительно компактное, и, следовательно, вполне непрерывен. Теорема доказана.
Таким образом, совокупность всех вполне непрерывных операторов из нормированного пространства Х в банахово пространство Y является подпространством L(X, Y). Мы будем обозначать это подпространство K(X, Y).
Пример 2. в пространстве L2[a,b] рассмотрим интегральный оператор
с ядром, имеющим интегрируемый квадрат:
(1)
Покажем, что оператор А вполне непрерывен.
Ранее мы показали, что этот интегральный оператор является ограниченным оператором в гильбертовом пространстве H = L2[a,b]. Если функция K(t, s) имеет вид
где , , k=1,…,n – функции с интегрируемым квадратом (такое ядро K(t,s) называется вырожденным), то оператор А ограничен и
т.е. оператор А переводит все пространство L2[a,b] в конечномерное пространство, порожденное функциями . А поскольку всякое ограниченное множество в конечномерном пространстве компактно, то это означает, что интегральный оператор с вырожденным ядром является вполне непрерывным.
Пусть теперь K(t, s) – произвольная функция, квадратично интегрируемая в области . Тогда эту функцию можно разложить (по метрике L2(G) в ряд вида (двойной ряд Фурье))
(2)
В качестве функций en(t) можно взять любую полную ортогональную систему в пространстве L2[a,b]. В этом случае произведения em(t)en(s) (m, n = 1, 2,…) образуют полную ортогональную систему в пространстве L2(G).
Вырожденные ядра, построенные по частным суммам Kpq(t,s) ряда (2)
образуют последовательность вполне непрерывных операторов.
.
Используя оценку нормы оператора (см. выше), получим неравенство
,
из которого следует, что операторы Apq при сходятся по норме к оператору А. Применяя теорему 2, заключаем, что вместе с операторами Apq, оператор А также вполне непрерывен, что и утверждалось.